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World File Search System抗磁性
通过DNA有机半导体复合物1费米子三角晶格莫特绝缘子的量子气显微镜
我们在几何沮丧的三角形晶格中研究了费米子莫特绝缘子，这是一种用于研究旋转液体和自发时间转换对称性破坏的范式模型系统。我们的研究证明了三角形莫特绝缘子的制备，并揭示了所有最近邻居之间的抗磁性自旋旋转相关性。我们采用真实空间的三角形几何量子气体显微镜来测量密度和自旋可观测物。将实验结果与基于数值链接群集扩展和量子蒙特卡洛技术的计算进行了比较，我们证明了沮丧的系统中的热度法。我们的实验平台引入了一种替代方法，用于沮丧的晶格，为未来研究外来量子磁性的研究铺平了道路，这可能导致哈伯德系统中量子自旋液体的直接检测。
凝结物理学研讨会系列
i n tmagnet-supducductor杂种（MSH）系统已被证明是拓扑超导性工程和随之而来的Majorana零模式（MZMS）的多功能平台，这是朝着实现拓扑量子计算的重要一步。尤其是，创建具有广泛变化的磁性结构的MSH系统的实验能力 - 从铁磁和天空状到类似于抗铁磁磁性和抗磁性 - 为操纵和探索拓扑阶段提供了前所未有的机会。在这次演讲中，我将回顾一下新型拓扑超导阶段的理论预测和实验实现的最新进展 - 从强大和高级拓扑超导体到拓扑结节超导率 - 在MSH系统中。此外，我将展示MSH系统中磁性结构的原子尺度操纵如何为编织MZM提供新的途径。这反过来允许我们成功地展示了MSH系统中拓扑保护的量子算法的第一个实时模拟，例如Bernstein Vazirani算法。
超导性与
摘要当前的研究工作理论上研究了重型费米亚CECU2SI2超导体中超导性和抗势力磁性之间的可能共存。By developing a model Hamiltonian for the system under consideration, and by employing the double time-temperature dependent Green's function formalism, mathematical computations have been conducted, and phase diagrams of superconducting gap parameter (Δ) versus temperature ( T ), superconducting transition temperature ( T C ) and antiferromagnetism order temperature ( T N ) versus antiferromagnetic order parameter ( η ) have been使用MATLAB脚本单独绘制。最后，通过组合两相图，已经证明了重费菲尔米CECU2SI2超导体中超导性和抗势力磁性之间的可能共存。我们在这项研究中采用的模型显示了一个共同的区域，在该区域中，超导性和抗磁性可以在超导CECU 2 SI 2中共存。我们在这项工作中获得的结果与以前的发现兼容。关键字：超导性，抗铁磁性，共存，绿色功能，CECU 2 SI 2，超导顺序参数。1。简介
在基于铬的kagome金属压力下的超导性
在理论上提出了高度相关的kagome系统中的超导性多年（参考文献1–5），但是实现实现很难实现6,7。最近发现的基于钒的kagome材料8，表现出超导性9-11和电荷密度波订单12-14，是非磁性的8,9，弱相关的15,16。因此，这些材料不太可能主持外来的超导性。在这里，我们报告了基于铬的kagome金属CSCR 3 SB 5的发现，与Fermi级别接近的较强的电子相关性，沮丧的磁性和特征性的平面带相反。在环境压力下，这种kagome金属在55 K处进行同时存在的结构和磁相变，具有条纹样4 A 0结构调制。在高压下，相跃迁演变为两个转变，可能与电荷密度波和抗磁性自旋密度波订购有关。这些密度波的订单逐渐被压力抑制，显着地，超导圆顶出现在3.65–8.0 GPA。超导过渡温度的最大t c max = 6.4 k，当密度波状的订单在4.2 GPA处完全抑制时出现，而正常状态表现出非常规超导性和量子的非常规超导性和量子性的行为，而基于铁的超电导超导量的量子则是17,18。我们的工作提供了一个空前的平台，用于研究相关的kagome系统中的超导性。
2025 年 1 月 21 日 AperTO - 机构开放存取档案......
摘要：我们在此报告了对酞菁氧钒 (VOPc) 的磁弛豫和量子相干性的研究，VOPc 是一种多功能且易于处理的潜在分子自旋量子比特。通过一种基于交流 (AC) 磁化率测定法、连续波 (CW) 和脉冲电子顺磁共振 (EPR) 光谱相结合的新兴多技术方法，研究了纯态 VOPc ( 1 ) 及其在同结构抗磁性宿主 TiOPc 中的晶体分散体，这些 VOPc 的化学计量比不同，即 VOPc:TiOPc 1:10 ( 2 ) 和 1:1000 ( 3 )。交流磁化率测量表明，在高达 20 K 的温度下，弛豫速率呈线性增加，这与直接机制的预期一致，但在施加的静态场值（高达约 5 T）的很宽范围内， 仍然很慢。对 3 进行的脉冲 EPR 光谱实验表明，在室温下仍具有量子相干性，T m 在 300 K 时约为 1 s，这是迄今为止分子电子自旋量子比特获得的最高值。在室温下，在这种核自旋活性环境（ 1 H 和 14 N 核）中也观察到了 2 的拉比振荡，这表明这种分子半导体中量子相干性的突出稳定性，可用于自旋电子器件。
损坏对称阶段的两粒子自洽方法
相互作用的费米式系统的自发对称破坏是多体理论的主要挑战，这是由于新独立散射channels的扩散曾经在对称阶段不存在或退化。一个例子是由哈伯德模型的铁 /抗磁性破碎对称相（BSP）给出的，其中旋转横向和自旋宽量义通道中的顶点与计算能力的随之增加，以增加计算的计算能力。我们将非扰动的两粒子一致的方法（TPSC）传达出Hubbard模型中的磁相（2）磁相，提供了一种有效的方法，具有牢固的相关性。我们表明，在BSP中，易感性的总规则执行必须伴随着修改的间隙方程，从而导致订单参数，顶点校正和保留金色模式的间隙特征的恢复。然后，我们将理论应用于半填充的立方晶格中哈伯德模型的抗铁磁相。我们将双重占用和交错磁化的结果与使用图表的蒙特卡洛获得的结果进行了比较。我们证明了verx校正在降低希格斯在自旋长态敏感性中的准粒子激发差距方面的核心作用，从而产生了可见的希格斯模式。
在压力下LA3NI2O7中的层间耦合驱动的高温超导性
在压力下，新发现的LA 3 Ni 2 O 7中新发现的高温超导性吸引了很多关注。表征电子特性的基本要素是双层NiO 2平面，该平面是通过中间氧原子的3 d Z 2轨道的层间键合结合的。在强耦合极限中，低能物理学由内征抗磁性自旋交换相互作用j K在3 d x 2-y 2轨道之间的j k和3 d z 2轨道之间的层间j k之间描述。考虑到每个站点上的规则并整合了3 d Z 2自由度的自由度，该系统将基于3 d x 2 -2 -y 2轨道的单轨道双层t -j模型还原为单轨道双层T -J模型。通过采用奴隶玻色子方法，求解了键合和配对阶参数的自动一致方程。在物理相关的1 4填充方案附近（掺杂δ¼0。3〜0。5），层间耦合j⊥将常规的单层D-波超导状态调整为S波。强的J⊥可以增强层间超导顺序，从而导致t c急剧增加。有趣的是，可能存在一个有限的制度，在这种制度中，出现了sÞID状态。
高精度的高精度测量
超导体中的Ferrell-Glover-Tinkham（FGT）和规则定义了超级流体密度ρs，是由于能量隙以下t c的打开而在ω= 0处转移到ω= 0的δ函数的光电导率频谱（SW）。在高t c超导体中，强烈的电子玻色子耦合，自我能量效应和能量尺度的交织可以将ρs与各种高能过程联系起来，这使得fgt总规则在丘比特中是否有效，以及对配对机构的全面了解，fgt总规则是否有效。在这里，我们报告了近乎掺杂的dyba 2 Cu 3 O 7-δ薄膜中FGT总规则的高精度测量值。我们通过结合亚毫米微波干涉仪，Terahertz时域光谱和红外椭圆测量方法来解决SW的低能平衡，以独立地获得0.8 MEV和1.1 eV之间的复杂介电函数的真实和虚构部分（6-9000 cm--------------------1）。通过将Kramers-Kronig一致性分析应用于测量的光谱，我们发现遵守FGT总和规则，并且总的内映于保守的SW在±0之内。低于能量量表的2％〜0。6 ev。我们归因于在低于0的电导率光谱中观察到的特定异常。6 eV与电荷载体偶联到集体抗磁性自旋爆发的光谱。此处介绍的程序应用于近乎掺杂的Dyba 2 Cu 3 O 7-δ，为如何在其他掺杂水平和化合物中研究FGT总规则的方案。
量子几何的自旋三键超导性 -
简介。- 非常规超导性贝尔德（Bey）典型的bardeen-cooper-schrieffer理论显示了丰富的物理现象，包括高温超电导率和拓扑超导性。由多体相互作用引起的各种波动在库珀配对中起着非常规超导性的主要作用，而低维的波动尤其有利。认为，铜酸盐中的高温超导性是由二维抗磁磁波动介导的[1-3]。此外，在基于铁的高温超导体中，Exced s波配对由轨道[4-6]或抗铁磁[7,8]波动介导[9-11]。然而，在Majorana Fermion [16-18]中寻找拓扑超导性[12-15]是现代冷凝物理物理学的一个尚未解决的问题，这归因于以下事实：拓扑超电导率的平台在本质上很少。旋转三键超导体是规范的候选者，预计Ferromag-Netic波动会介导旋转的曲线库珀配对。然而，候选材料仅限于具有三维多个频段的一些重型武器系统[19-26]。在二维各向同性连续模型中，由于状态的恒定密度（DOS），铁磁波动不受青睐，这可能意味着没有二维自旋三个三维超导性。在这封信中，我们提出了一个指导原则，以实现二维的铁磁波动即使对于各向异性晶格系统，大多数准二维超导体也不会显示铁磁波动，抗磁性波动也相当无处不在，正如上面在上面提到的，对于基于库酸盐和铁的化合物。因此，铁磁波动产生的自旋三个超导性有望需要特殊的带结构，并且对材料和理论模型的搜索都在挑战。
![arxiv：2311.04469v2 [cond-mat.str-el] 2024年3月7日](/simg/g:\will\search\icon\source\3\3eb98e8225336dc53cb27a795ad0469d0e2299f9.webp)
arxiv：2311.04469v2 [cond-mat.str-el] 2024年3月7日
石墨烯通常是由蜂窝状晶格上的哈伯德模型描述的。作为该模型的开创性工作，Sorella和Tosatti阐明了从半含量（SM）到抗磁性莫特绝缘子（AFMI）的量子相变，后者发生在相互作用的有限强度下[1]。他们进一步预期他们的发现可能与“ 2D石墨中π电子系统中强相关性的物理学相关” [1]。稍后，在合成石墨烯[2]之后，不仅是特殊的非互动带结构[3，4]，而且在狄拉克电子中的多体效应及其随之而来的量子相位序列也得到了强烈的介绍[5-9]。首先通过旋转液相[10-16]的可能性而刺激了其中一些研究，然后是高能物理学中的石墨烯物理学与著名的毛类模型之间的有趣联系[17 - 23]。虽然相互作用对石墨烯的影响至少在某种程度上是基于晶格模型的理解，但石墨烯中AFMI的实验实现，这对于将来的设备应用[24]非常有前途，但尚未确定。但是，这并不一定证明石墨烯根本是微弱的。在对石墨烯的模型参数的许多可用估计中[25 - 31]，采用了u 00 = 9的部分筛选现场库仑相互作用。3EV [29]和t≈2的跳跃积分的广泛接受值。7EV [25，26]，我们注意到它们的比率不远低于Hon-Eycomb晶格U C /T≃3上Hubbard模型的临界点。8 [13，22，23，32 - 34]。 这使我们期望通过施加压力来实现AFMI，8 [13，22，23，32 - 34]。这使我们期望通过施加压力来实现AFMI，