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审查 Sun 的位置跟踪系统以提高...
摘要：本研究论文描述了有效的太阳位置跟踪系统，以从太阳辐射中提取最佳能量。如今，时代面临的最大问题是能源资源、其使用、化石燃料的限制。因此，为了满足我们的能源需求，我们唯一的选择就是利用可再生能源。有各种各样的能源，如风能、太阳能等。然而，太阳能是一种成本效益高、绿色的可再生能源。因此，研究人员对优化太阳能的最大功率表现出浓厚的兴趣。为了提高效率或从太阳中获取最大的能量，太阳能电池板总是垂直于太阳辐射的方向放置。最近几天，部署了先进微控制器智能嵌入式系统设计的片上资源，用于各种应用，特别是在工业、农业和家庭应用中。我们发现，该系统设计了先进的微控制器，如 AVR、PIC 微控制器。我们发现，为了跟踪太阳的位置，Arduino 最适合用于设计这种智能系统。设计了一个专用面板来跟踪基于伺服电机或步进电机的太阳位置。使用光电二极管模块识别太阳的位置。结果决定了轴的旋转方向是顺时针、逆时针还是垂直于太阳辐射。因此，本文旨在回顾太阳能跟踪系统的各种技术，以优化光伏太阳能电池板的能量。本文讨论了有关设计问题和结果的详细信息。
城市研究在线 - 伦敦大学城市
在总流量地热系统中，两相涡轮机可以产生输出功率，并为水偏面积恢复淡水。在各种工作条件下，两相涡轮的性能受到地热系统的操作参数的显着影响。本文预先提出的两相涡轮机的性能评估方法，包括一维（1D）方法，二维（2D）方法和三维（3D）方法。1D方法是一种快速迭代方法，可以反映沿叶轮通道的平均流参数。2D方法包括旋转方向上的非均匀效应，3D方法可以使用CFD方法在通道中的完整3D流中得出。在各种旋转速度下，通过实验结果验证了这三个模型。与3D方法相比，1D方法和2D方法可以显着减少计算时间。在各种工作条件下评估了两相反应涡轮的性能。提出了一种基于1D和3D结果的校正方法，以生成性能图并评估地热系统对涡轮机性能的操作参数的影响。提出的方法和分析可广泛用于各种热系统的两相反应涡轮机的设计，选择和操作。©2021作者。由Elsevier Ltd.这是CC下的开放访问文章（http://creativecommons.org/licenses/4.0/）。
NF 系列弹簧复位直接耦合执行器
1/2” 导管连接器 过载保护 全程电子保护 0 至 95° 旋转 电气保护 辅助开关双重绝缘 旋转角度 95°, 可使用附件调节 30 至 95° 扭矩 60 英寸磅 [7 牛米] 恒定扭矩 旋转方向可逆，采用 CW/CCW 安装。位置指示视觉指示器，0° 至 95°（0° 为弹簧返回位置）辅助开关 1 x SPDT 7A (2.5A) @ 250 VAC，UL 认证可调节 5° 至 85° 运行时间电机：< 75 秒弹簧：< 60 秒湿度 5 至 95% RH 无凝结环境温度 -22°F 至 +122°F [-30°C 至 +50°C] 存储温度 -40°F 至 +176°F [-40°C 至 +80°C] 外壳 NEMA 2 型/IP54 外壳材料镀锌钢机构列表 UL 873 认证，CSA C22.2 No.24 认证噪音水平最大。45 dB (A) 免维护 质量标准 ISO 9001 重量 6.6 磅 (3.0 千克)技术数据 NF24 -S2 US 辅助开关 2 x SPDT 7A (2.5A) @ 250 VAC，UL 认证一组为 +5°，一组可调 25° 至 85°
![arXiv:2005.11997v1 [physics.optics] 2020 年 5 月 25 日](/simg/g:\will\search\icon\source\0\02aee865392731274f9ef47bbb483d9a4ce97155.webp)
arXiv:2005.11997v1 [physics.optics] 2020 年 5 月 25 日
光子霍尔效应 (PHE) 早在 20 多年前就被预测 [1] 并被测量 [2]。它指的是沿垂直于入射电流和磁场的优先方向散射的电磁通量，这与电子传导中的 (异常) 霍尔效应非常相似。研究表明，PHE 源自介电米氏球单次散射中的法拉第旋转 [3]，并在纯电偶极耦合区域（瑞利区域）中消失。因此，PHE 不会发生在原子的单次光散射中，而是由多次散射 [4] 或电偶极跃迁与更高的多极子发生干涉时产生的 [5]。在最近的文献中，人们发现了许多或多或少相关的效应，例如光子自旋霍尔效应 [6–8]、光的量子自旋霍尔效应 [9]、声子霍尔效应 [10]、等离子体霍尔效应 [11] 甚至其他光子霍尔效应 [12]。在具有中心光源的散射介质中，沿 z 轴施加均匀磁场 B 0 时，PHE 表现为绕场线旋转的电流。与 PHE 相关的坡印廷矢量由 S PHE = DH b B 0 × ∇ ρ ( r , t ) 给出，其中 ρ ( r , t ) 为电磁能量密度，DH ( B 0 ) 为霍尔扩散常数，其符号由法拉第旋转方向决定。最简单的情况是考虑一个点源 P ( r , t ) = P ( t ) δ ( r )，将功率 P 注入扩散常数为 D 的无限扩散介质中。对于单次能量为 W 的辐射，P ( t ) = Wδ ( t )，我们可以代入扩散方程的著名解，得到：
扩散磁光介质的光子霍尔风轮辐射角动量
光子霍尔效应 (PHE) 早在 20 多年前就被预测 [1] 并被测量 [2]。它指的是沿垂直于入射电流和磁场的优先方向散射的电磁通量，这与电子传导中的 (异常) 霍尔效应非常相似。研究表明，PHE 源自介电米氏球单次散射中的法拉第旋转 [3]，并在纯电偶极耦合区域（瑞利区域）中消失。因此，PHE 不会发生在原子的单次光散射中，而是由多次散射 [4] 或电偶极跃迁与更高的多极子发生干涉时产生的 [5]。在最近的文献中，人们发现了许多或多或少相关的效应，例如光子自旋霍尔效应 [6–8]、光的量子自旋霍尔效应 [9]、声子霍尔效应 [10]、等离子体霍尔效应 [11] 甚至其他光子霍尔效应 [12]。在具有中心光源的散射介质中，沿 z 轴施加均匀磁场 B 0 时，PHE 表现为绕场线旋转的电流。与 PHE 相关的坡印廷矢量由 S PHE = DH b B 0 × ∇ ρ ( r , t ) 给出，其中 ρ ( r , t ) 为电磁能量密度，DH ( B 0 ) 为霍尔扩散常数，其符号由法拉第旋转方向决定。最简单的情况是考虑一个点源 P ( r , t ) = P ( t ) δ ( r )，将功率 P 注入扩散常数为 D 的无限扩散介质中。对于单次能量为 W 的辐射，P ( t ) = Wδ ( t )，我们可以代入扩散方程的著名解，得到：
基于...的偏振转换动态控制
*gdliu@xtu.edu.cn 摘要：偏振光在通信波段具有多种潜在应用，包括光通信、偏振成像、量子发射和量子通信。然而，优化偏振控制需要在动态可调性、材料和效率等领域不断改进。在本文中，我们提出了一种基于硼墨烯的结构，它能够通过局域表面等离子体（LSP）的相干激发将光通信波段的线性偏振光转换为任意偏振光。此外，可以通过将第二个硼墨烯阵列放置在第一个硼墨烯阵列的顶部并使它们的晶面相对旋转90°来实现双层硼墨烯结构。通过独立控制双层硼墨烯的载流子浓度可以切换反射光的偏振态的旋转方向。最后利用偶极子源实现偏振光的发射，其发射速率比自由空间中的发射速率高两个数量级，并且可以通过操纵载流子浓度来动态控制偏振态。我们的研究简单紧凑，在偏振器、偏振探测器和量子发射器领域具有潜在的应用。1.引言 偏振是电磁波的本征特性之一，它表示电磁矢量在空间中方向改变的性质[1]，包括三种偏振态：线偏振光（LPL）、椭圆偏振光（EPL）和圆偏振光（CPL）。在通信和传感领域，与LPL相比，CPL使光能够抵抗环境变化，并且忽略了散射和衍射的影响[2-4]。直接产生CPL比较困难，但可以通过调节两个正交电场分量之间的电磁振幅和相位，将LPL转换成CPL[5]。超材料可以灵活地操控光的散射振幅、相位和偏振，理论上可以将光的波前塑造成任何所需的形状。偏振转换的早期研究表明，由贵金属组成的超材料