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World File Search System波长
QP24DP2_290 | 13-03-2024 08:52:15 | 117.55.242.132
a。如果波长1.0a 0的X射线散射形成碳块，则计算后方电子的康普顿偏移和动能。在90 0时向入射光束看待散射的辐射。b。假设来自1000瓦灯的所有能量均匀辐射；计算辐射电场强度和磁场的平均值，距灯距离为2 m。c。牛顿的环通常以波长6000 a 0的反射光观察到。第10个暗环的直径为0.50厘米。找到镜头的曲率半径和膜的厚度。d。单个宽度为0.5 cm的单个缝隙的衍射模式可通过40 cm的焦距的镜头发现。计算第一个黑暗与下一个明亮的边缘与轴的距离。给定波长4890a 0。e。当波长1400nm的光传播时，计算核心直径40μm和1.50的核心直径40μm和1.50的V-数字。还计算纤维可以支持传播的模式数量。
B.Tech-Biotechnology.pdf
实验列表：（时间：30小时）•通过纽顿的环方法确定钠光的波长•借助光谱仪确定prism的角度•确定prism材料的分散能力，借助光谱仪，通过范围的范围来确定范围范围的范围范围差异•以确定范围的范围差异••范围的范围•差异••范围的范围••范围•范围•范围••share yrimeter a a in trimeter•A a A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A A S SNUTITY组成•使用衍射光栅确定激光的波长•使用米歇尔森的干涉仪确定钠源的波长•确定给定光学
2024 年 4 月 26 日 BluGlass 改进了新型 GaN DFB 激光器的性能，以适应量子应用
量子信息科学正在迅速发展，迫切需要紧凑型单波长（单频）激光光源。受激光与原子尺度上的独特材料的相互作用推动了量子计算和量子应用的进步，需要特定波长来针对单个原子相互作用。自然物理学决定了与特定原子、晶体和环境相互作用所需的独特波长。许多这些所需波长都在近紫外 (UVA) 和可见光谱中。由于其独特的激光特性，氮化镓 (GaN) 激光器非常适合解决这些自然界规定的 UVA 和可见波长。新兴量子市场为可见激光二极管制造商（如 BluGlass）提供了巨大的机会，因为许多实现原子跃迁的波长都发生在可见波长，并且在包括先进机器人和生物医疗设备在内的极具前景的应用中越来越受到客户的追捧。脑驱动的假肢自动化和用于军事和商业应用的量子导航原子钟就是这种下一代技术的很好例子。麦肯锡公司在其 2021 年量子报告中指出：“量子计算是我们这个时代最具革命性的技术之一，距离广泛的商业应用还有十年的时间。然而，鲜为人知但具有关键工业和科学意义的两项相关技术将更早面世：量子传感 (QS) 和量子通信 (QComm)。
光刻技术和机器的开发
ே[1]，可以通过缩短光源的波长，改善数值孔径Na并减少过程组合参数来实现光刻的分辨率比。duvl和euvl是光刻技术的两种主要类型。DUVL包括浸入式DUVL和干型DUVL。浸入式DUVL使用ARF作为其光源，其暴露波长为134nm。及其相应的Na为1.35。最先进的沉浸式DUVL可以在7NM技术模式下以及光刻方法的创新使用。将镜头和晶圆之间的空间浸入液体中。液体的反射指数大于1，因此激光的实际波长将大大减少。纯化的水是最常用的，反射指数为1.44。ASML生产了Twinscannxt：2000i在2018年，这是最新一代的Immersion Duvl。其光源的波长为193nm，它的分辨率比将其提高到38nm，并将线宽度降低到7〜5nm。它可用于产生300毫米晶圆。覆盖精度是两个光刻过程之间模式的注册准确性，该图案基于Pauta标准（3σ标准），并影响产品的产量，Twinscannxt：2000i的覆盖精度为1.9nm。它可以每小时生产275块晶圆。干型DUVL还使用ARF作为其照明源，波长仅限于193nm。，其Na为0.93。EUVL的波长仅为13.5nm，其Na为0.33。euvl在生产期间具有明显的优势，复杂性twinscannxt：1460k是最新一代的干duvl，在65nm技术模式下用于半导体市场的基本末端，可生产300毫米晶圆，具有205 WPH的生产率。euvl不需要多次曝光，它只能通过一次暴露才能实现精致的模式。
石墨烯等离子体消色差片上聚焦用于宽带数字光信号的空间反转
摘要：渐变折射率透镜中的等离子体片上聚焦对于深亚波长纳米级的成像、光刻、信号处理和光互连具有重要意义。然而，由于等离子体材料固有的强波长色散，等离子体片上聚焦存在严重的色差。利用成熟的平面介质光栅，提出了一种渐变折射率波导阵列透镜（GIWAL），以支持声学石墨烯等离子体极化激元（AGPP）的激发和传播，并实现 AGPP 在 10 至 20 THz 频带内焦点小至约工作波长的 2% 的消色差片上聚焦，得益于 GIWAL 与波长无关的折射率分布。提出了一种理论分析方法，以理解 AGPP 的片上聚焦以及其他光束演化行为，例如高斯光束的自聚焦、自准直和钟摆效应以及数字光信号的空间反转。此外，还展示了 GIWAL 反转空间宽带数字光信号的可能性，表明了 GIWAL 在宽带数字通信和信号处理中的潜在价值。
为什么高频材料具有不同的DK值
还有另一个与电路大小有关的DK。通常，使用DK值较低的材料的电路比使用具有更高DK值的材料的电路具有更长的波长。许多RF应用对波长非常敏感，电路特征的设计通常基于波长的一部分。举例来说，旨在共振剂的纤维结构通常被设计为具有与一半波长有关的物理大小，以期与预期的共振频率相关。在此示例上扩展，如果RF电路设计的目的是在3.6 GHz处具有共鸣峰，则使用20米的材料；材料的DK值为3.66，因此谐振元件的长度应约为0.97英寸（24.6mm）。但是，在相同的比较和唯一的区别的情况下，材料的DK值为6.4，谐振元件的长度将减小为0.77”（19.6 mm）。的尺寸降低约20％，如果使用材料为11.2的材料，则尺寸降低了37％。使用
通过使用纳米球自组装掩模直接蚀刻来改进 PDMS 模具制造，以制造软 UV-NIL 亚波长超表面
随着超表面在光学应用领域的应用越来越广泛，在其开发中需要一种能够以低成本实现大表面和亚100纳米尺寸的制造方法。由于其高吞吐量和小结构化能力，软纳米压印光刻是制造此类器件的良好候选方法。但是，由于必须使用低粘度聚合物才能达到所需尺寸，因此阻碍了其在可见光波长下超表面的应用，这使得最终的压印件更易碎，且该过程更昂贵、更复杂。在此，我们提出了一种PDMS模具制造方法，该方法依赖于PDMS的自组装掩模，然后直接蚀刻模具，从而与聚合物粘度无关可达到的最小尺寸。我们对使用我们的方法获得的模具制造的超表面进行了表征，验证了其在大表面器件纳米制造中的应用。
用于在轨观测毫米级太空碎片的立方体卫星
这里介绍的两个项目都计划使用毫米波长雷达来探测毫米大小的空间碎片物体。将雷达放置在靠近物体的位置有两个好处。首先，由于返回功率与距离（R）之间存在R − 4 的关系，因此靠近物体可以获得更高的返回功率。这种关系意味着，尽管卫星雷达比地面雷达弱得多，但如果雷达足够靠近目标，则返回功率会更高。其次，由于雷达散射截面，从物体返回的雷达功率与λ − 2 成正比。因此，较短的波长（较高的频率）有利于探测这些小块的空间碎片。由于毫米波长会被地球大气层衰减，因此要探测它们，必须将它们放置在卫星上。