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World File Search System涡旋
Liebert® HPM 功率范围从 4 kW 到 100 kW，采用 R410A 制冷剂
Liebert ® HPM 直接膨胀冷却装置采用最先进的行业技术，可确保数据中心和服务器机房的精确冷却。它配备 R410A 制冷剂，可使装置达到显着的效率水平。Liebert ® HPM 将艾默生网络能源广泛的冷却专业知识融入一系列独特的机柜空气冷却器中，旨在确保性能和可靠性。Liebert ® HPM 系列标配 EC 风扇，从而确保最高的能源效率。整个装置设计还通过增强的热交换器进行了优化，提供了高水平的整体效率和冷却能力。此外，Liebert ® HPM 还包括独特的数码涡旋技术，使其成为理想的可扩展冷却系统，能够随着不断变化的业务需求而扩展。数码涡旋调节能力极大地提高了 Liebert ® HPM 的效率水平，50 kW 装置（包括数码涡旋）的功耗仅为 10 kW 装置，从而实现了有利的节能效果。
Liebert® HPM 功率范围从 4 kW 到 100 kW，采用 R410A 制冷剂
Liebert ® HPM 直接膨胀冷却装置采用最先进的行业技术，可确保数据中心和服务器机房的精确冷却。它配备 R410A 制冷剂，可使装置达到显着的效率水平。Liebert ® HPM 将艾默生网络能源广泛的冷却专业知识融入一系列独特的机柜空气冷却器中，旨在确保性能和可靠性。Liebert ® HPM 系列标配 EC 风扇，从而确保最高的能源效率。整个装置设计还通过增强的热交换器进行了优化，提供了高水平的整体效率和冷却能力。此外，Liebert ® HPM 还包括独特的数码涡旋技术，使其成为理想的可扩展冷却系统，能够随着不断变化的业务需求而扩展。数码涡旋调节能力极大地提高了 Liebert ® HPM 的效率水平，50 kW 装置（包括数码涡旋）的功耗仅为 10 kW 装置，从而实现了有利的节能效果。
在太阳能电晕中旋转
上下文。涡流流。有人提出，涡旋对于将能量和等离子体引导到电晕起起着重要作用，但是在现实的设置中尚未直接研究涡流流对电晕的影响。目标。我们使用冠状环的高分辨率模拟来研究涡流加热的作用。涡流不是人工驱动的，而是由磁反看自s谐的。方法。我们使用Muram代码执行3D电阻MHD模拟。在笛卡尔几何形状中研究一个孤立的冠状环使我们能够解决环内部的结构。我们进行了统计分析，以确定从色球到电晕的高度的涡度性能。结果。我们发现，注入回路的能量是由强磁元素内的内部相干运动产生的。在涡流管中通过涡旋管中的涡流引导，产生的po弹孔的显着部分被引导，形成光球和电晕之间的磁连接。涡旋可以形成连续的结构，达到冠状高度，但是在电晕本身中，涡流管变形，并最终随着高度增加而失去身份。涡流显示出向上向上的po弹孔和色球和电晕中的加热速率，但随着高度的增加，它们的效应变得不太明显。结论。虽然涡旋在色球环和低电晕中的能量传输和结构中起着重要作用，但它们在大气中的重要性较高，因为漩涡与环境的区别不太区分。到达电晕的涡流管与冠状发射显示复杂的关系。
Liebert HPM 从 4 KW 到 100 KW - Telzas
Liebert ® HPM 直接膨胀冷却装置采用最先进的行业技术，可确保数据中心和服务器机房的精确冷却。它配备 R410A 制冷剂，可使装置达到显着的效率水平。Liebert ® HPM 将艾默生网络能源广泛的冷却专业知识融入一系列独特的机柜空气冷却器中，旨在确保性能和可靠性。Liebert ® HPM 系列标配 EC 风扇，从而确保最高的能源效率。整个装置设计还通过增强的热交换器进行了优化，提供了高水平的整体效率和冷却能力。此外，Liebert ® HPM 还包括独特的数码涡旋技术，使其成为理想的可扩展冷却系统，能够随着不断变化的业务需求而扩展。数码涡旋调节能力极大地提高了 Liebert ® HPM 的效率水平，50 kW 装置（包括数码涡旋）的功耗仅为 10 kW 装置，从而实现了有利的节能效果。
使用Low- ...
从基本的角度和这些材料的实际应用，了解II型超级导管中涡流的动力学至关重要[1-6]。在II型超导体中，当我们应用大于临界场h C 1大的磁场时，量化通量线（涡旋）会穿透样品。在干净的超导体中，涡流之间的相互作用将它们排列在三角形晶格中，称为Abrikosov [7]涡旋晶格（VL）。ever，固体中不可避免地存在晶体缺陷作为涡旋的随机固定潜力。If these vortices are made to oscillate under the influence of an oscillatory cur- rent or magnetic field, their motion is governed by the follow- ing competing forces [ 8 ]: (a) Lorentz force due to the external current density driving the motion, (b) restoring force due to the combined effect of pinning by crystalline defects and repulsion from neighbouring vortices, and (c) the dissipative viscous drag of the vortices.此外，在有限温度下，热激活会导致涡流自发
JHEP06（2024）139
摘要：我们提出了一个新型的带有有限的baryon和Isospin化学势的QCD中的新型重型涡流相。众所周知，均质带电的PION冷凝物在有限的等音化学势下作为基态出现，因此，带有施加磁场的Abrikosov Vortex晶格出现。我们首先证明具有与常规Abrikosov涡流具有相同量化的磁通量的涡流，一旦我们考虑了对涡旋内部核心内部中性亲的调制，将由第三个同型Skyrmions捕获的Baryon数。因此，这种涡旋 - 西卡米式状态被称为Baryonic涡流。我们进一步揭示，当巴属化学电位高于临界值时，重型涡流会从带电的Pion凝结中测量负张力。这意味着在没有外部磁场的情况下自发出现此类涡旋的相位，将在高baryon密度下接管基态。这样的新相促进了QCD相图的理解，并与中子星内的磁场的产生有关。
forprepreptm粪便DNA隔离迷你套件
1。将多达200毫克的凳子样品添加到珠管中，然后将管子放在冰上。-Note：如果样品干燥，则将样本量降低至≤50mg。 - 注意：如果样品是液体，则将200 µL样品添加到珠管中。2。将300 µL的SDE1缓冲液和20 µL蛋白酶K加入样品。以最大速度涡旋5分钟。在孵育过程中将样品混合物在60°C下孵育20分钟，每5分钟涡流一次。- 确保粪便样品完全匀浆。- 为了从革兰氏阳性细菌中分离DNA，需要在蛋白酶K裂解后在95°C下额外孵育5分钟。3。简要旋转管以去除盖子内部的滴。4。冷却样品混合物，并加入100 µL SDE2缓冲液。通过涡旋充分混合并在冰上孵育样品混合物5分钟。5。全速离心5分钟。6。小心地将上清液转移到1.5 mL微输出管（未提供）并丢弃凳子颗粒。- 避免移除任何碎屑和颗粒。7。加入200 µL的SDE3缓冲液。通过涡旋充分混合并在室温下孵育样品混合物2分钟。- 注：SDE3缓冲液必须在每次使用前都会急剧涡旋。- 切断1 ml尖端的末端，以使移动SDE3缓冲区更容易。8。全速离心2分钟。9。小心地将250 µL上清液转移到1.5 mL微输出管（未提供）。- 避免移除任何碎屑和颗粒。
超导加速器磁铁的简介...
正常状态（H> HC 2）•HC 1 含有磁通量量子φO= H/2E的圆柱磁管的正常区域；涡旋芯具有= 2 = 2•涡流相互作用：六角形涡流晶格，以最大程度地减少SC磁铁的磁铁排斥能•在SC磁铁中：运输电流 +盾牌超级币，因此由于Vorterents colex colex coex coexisisiss coexisiss is coexisiss is coexisiss！含有磁通量量子φO= H/2E的圆柱磁管的正常区域；涡旋芯具有= 2 = 2•涡流相互作用：六角形涡流晶格，以最大程度地减少SC磁铁的磁铁排斥能•在SC磁铁中：运输电流 +盾牌超级币，因此由于Vorterents colex colex coex coexisisiss coexisiss is coexisiss is coexisiss！含有磁通量量子φO= H/2E的圆柱磁管的正常区域；涡旋芯具有= 2 = 2•涡流相互作用：六角形涡流晶格，以最大程度地减少SC磁铁的磁铁排斥能•在SC磁铁中：运输电流 +盾牌超级币，因此由于Vorterents colex colex coex coexisisiss coexisiss is coexisiss is coexisiss！
超导体/铁磁异质结构
Al 中的自旋寿命。（c）由不同自旋轨道耦合强度参数（b 分别为 0.1、0.02 和 0.005）的隧道磁阻 (TMR) 比推导的自旋寿命的温度依赖性。（d）超连续磁共振涡旋介导的自旋电流示意图。上平面：自旋角动量和超连续磁共振涡旋涡度之间的嬗变。下图：磁性绝缘体 (MI)/SC/MI 结构中通过超连续磁共振涡旋液体进行自旋传输的理论预测。（e）用于探测磁振子和涡旋之间耦合的 Nb/Py 异质结构的器件结构。金电极用作天线来激发和检测 Py 中的磁振子自旋波。（f）归一化的磁振子自旋波传输图与平面外磁场和自旋波频率的关系。两个带隙特征与第一和第二布拉格散射条件吻合得很好。 (bc) 改编自参考文献 [8]，经许可，版权归 Springer Nature 2010 所有。(d) 改编自参考文献 [9]，经许可，版权归 APS 2018 所有。(ef) 改编自参考文献 [41]，经许可，版权归 Springer Nature 2019 所有。
具有激发正常模式的涡流散射
Abelian-Higgs模型[1]是一种相对论场理论，其在（2Þ1）维度中的激发采用拓扑稳定的孤子的形式，称为涡旋。该场理论由一个复杂的标量场φ组成，该场φ耦合到u - 1Þ量规场Aμ。静态理论等同于有效的金茨堡 - 兰道理论[2]，它描述了一个通过涡旋数量量化的超导体的磁场。涡流解决方案的动力学是这两种理论不同的地方。 Abelian-Higgs模型具有Lorentz不变性[3-5]的二阶动力学[3-5]，而依赖时间的Ginzburg-Landau模型则表现出一级动力学[6,7]。这是我们将在本文中重点关注的前二阶动力。请注意，在（3þ1）中的尺寸涡流显示为像弦类似的物体，所产生的宇宙字符串，如果存在，则可以通过对早期宇宙宇宙学的重力贡献来检测到它们[8]。涡流散射已经对单个参数λ的所有值进行了很好的研究[3 - 5,9,10]。此参数将模型分为两种类型； I型I（λ<1）其中涡流表现出长距离吸引力，而II型（λ> 1），其中涡旋在远距离排列。相比之下，在临界耦合（λ¼1）处，