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World File Search System激光激发
nm激光激发-CDN
带有INGAN多个量子井（MQW）的基于GAN的太阳能电池是在空间环境，集中器太阳系，无线电源传输和多连接太阳能电池中应用的有前途的设备。因此，在提交高温和高强度应力时，了解其降解动力学很重要。我们将三个带有P-Algan电子阻滞层的Gan-ingan MQW太阳能电池的样品在310 W/cm 2，175°C下以不同的p-gan层厚度为恒定的功率应力，持续数百小时。主要退化模式是降低开路电压，短路电流，外部量子效率，功率转换效率和电发光。，我们观察到，较薄的p-gan层会导致在细胞工作参数上观察到的更强的降解。对黑暗I-V特征的分析显示，低前向偏置电流的增加，电致发光的分析显示，由于压力，由（正向偏置）细胞发出的电闪光下降。这项工作强调，降解的原因可能与扩散机制有关，这导致活性区域的缺陷密度增加。扩散过程中涉及的杂质可能起源于设备的P侧，因此，较厚的p-gan层减少了到达活性区域的缺陷量。
Th-229 核的激光激发
利用相干电磁辐射对基本量子系统进行共振激发是许多物理学实验的核心，例如原子和分子光谱、原子钟、量子信息处理等。相干激光激发有许多应用，特别是需要高精度控制量子叠加态的频率或相位时，但迄今为止它在核物理中几乎没有使用[1]。从典型的核激发能量和可用的激光光子能量之间的巨大不匹配可以理解激光激发原子核的困难。核激发已经在激光产生的等离子体中得到证实，其中相互作用是通过在强激光场中加速的电子介导的，电子在碰撞中或通过X射线范围内的轫致辐射与原子核相互作用[2]。不同的原子核已经通过同步辐射在6 – 60 keV能量范围内的跃迁上进行共振激发，寿命在纳秒到微秒范围内[3]。 Sc-45 的 12.4 keV 共振最近在欧洲 x 射线自由电子激光器 [4] 上被激发，其寿命为 0.47 秒。Th-229 原子核以其独特的低能同质异能态而闻名 [5 – 7] 。其激发能量为 8.4 eV，使核跃迁处于真空紫外 (VUV) 光谱范围内，使其可用于台式激光系统和精密光学工具的实验
激光激发原子核：数十年后的重大突破
一些研究小组曾尝试将钍原子核单独固定在电磁阱中，以研究它们。然而，托尔斯滕·舒姆和他的团队选择了一种完全不同的技术。“我们开发出了一种包含大量钍原子的晶体，”在维也纳开发了这些晶体并与 PTB 团队一起测量它们的 Fabian Schaden 解释说。“虽然这在技术上相当复杂，但它的优势在于，我们不仅可以用这种方式研究单个钍原子核，还可以用激光同时击中大约 10 的 17 次方个钍原子核——比我们银河系中的恒星数量多一百万倍。”大量的钍原子核放大了这种效应，缩短了所需的测量时间，并增加了实际发现能量跃迁的概率。
等离子体介导的能量转移在两个系统之间以平衡>
图2：a）沉积在银上的J-聚集膜的石版画区的暗场显微镜图像。该图案的设计包含圆形光漂白区域（CPA），直径范围为1至40 µm。相邻漂白区域之间的最小分离距离为20 µm，可以彼此隔离。样品中重复数十倍的模式，以测试实验结果的重复性。在40 µM CPA中，我们代表激光激发和视野。b）CPA的素描被聚焦激发的中心照亮。激光激发后，QD会因刺激模式在样品平面中传播而衰减。孵化的区域对应于激发发射器的体积，我们为模拟设定了非零的化学潜力。
钍-229低能异构体和核钟
已知 229 Th 原子核具有同质异能态，其能量比基态高出约 8 eV，比典型的核激发能低几个数量级。这启发了低能核物理领域的研究，其中核跃迁率将受电子壳层影响。低能量使 229 Th 同质异能体易于进行共振激光激发。利用激光冷却的捕获钍离子或透明固体中的钍掺杂离子实现核共振，可作为非常高精度光学时钟的参考。这种核钟与传统原子钟之间的精确频率比较将提供对超出标准模型的假设新物理效应的灵敏度。虽然 229 Th 的激光激发仍然是一个尚未解决的难题，但最近的实验已经提供了有关跃迁能量和相关核特性的重要信息。
Halotag®技术：水溶性配体
图3。使用JaneliaFluor®Halotag®配体的U2OS细胞的活细胞标记表达核Halotag®蛋白。父母U2OS细胞和U2OS细胞稳定地表达与三个核定位序列融合的halotag®蛋白被粘附在玻璃底室载玻片上，并用JaneliaFluor®503，JaneliaFluor®JFX554或Janelia fluor®JFX554或Janeliafluor®635collagang®ligand con Client + 30分钟在30分钟的clienteriafluor®503标记。孵化器。细胞培养基被苯酚红培养基取代。的细胞用488nm激光激发JaneliaFluor®503Halotag®配体（面板A），561nm激光激发JaneliaFluor®JFX554Halotag®Ligand（B）和637nm Laser raser contitation in Janeliafluor®JFX554Halotag®635®635Laseria®6355555。在表达halotag®细胞中，标记仅限于细胞核。父母细胞（无halotag）显示没有标记。使用尼康AX/AXR共聚焦显微镜收集图像，该显微镜具有计划荧光40倍油目标。
高效能量和电子转移光催化与...
图 3 库仑加速能量转移。（a）主图：在氩气饱和水中，随着 PTS 浓度的增加（30 µM 步长），Ruphen（30 µM）的时间分辨发射轨迹及其在激光激发（λ = 532 nm，~5 ns 脉冲，50 mJ）后的相应寿命。插图：静态猝灭（t = 0 µs 时的强度 I）、动态猝灭（τ）和总发射猝灭（F）的 Stern–Volmer 图。 (b) 在氩气饱和水中经过激光激发（λ = 532 nm）后，3 Ruphen（c ( Ruphen ) = 30 µM，橙色，延迟 50 ns）、3 RuphenPy（c ( RuphenPy ) = 30 µM，蓝色，延迟 50 ns）和 3 PTS（c ( PTS ) = 30 µM，c ( Ruphen ) = 30 µM，青色，延迟 5 µs）的瞬态吸收光谱。 (c) 主图：在λ det = 496 nm 处与 (a) 中相同溶液的时间分辨瞬态吸收轨迹，指示亚纳秒静态能量转移（深绿色箭头）。插图：λ det = 496 nm 处 PTS 浓度依赖性总瞬态吸收信号，分别具有静态猝灭（深绿色箭头）和动态猝灭（浅绿色框）的贡献。有关详细信息，请参阅正文。 （d）简化的能量图展示了钌复合物-芘二元体系中长寿命有机三线态的形成。
控制扫描隧道显微镜中的光电流通道
摘要 我们研究了在超高真空低温扫描隧道显微镜 (STM) 中由飞秒激光激发 (亚) 纳米隧道结所驱动的光电流。尖端回缩曲线揭示了光驱动电荷转移，该曲线显示在极大的尖端-样品距离下有电流贡献，证明在较高能量下光激发电子的有效势垒高度大大降低。我们的测量表明，光诱导电子传输的幅度可以通过激光功率以及施加的偏置电压来控制。相反，光电流的衰减常数仅受这些参数的微弱影响。通过获取恒定电流地形图证明了具有光电子的稳定 STM 操作。通过使用一维势垒模型分析光电流，推导出多光子吸收导致的有效非平衡电子分布。
等离子增强的NIR -II下调荧光超过1500 nm，距离核 - 壳 - 壳灯笼纳米颗粒
本文报告了NAGDF 4：YB，ER，CE@NAGDF 4：YB，ND@NAGDF 4 Core-Shell-Shell-Shell downversion纳米粒子（CSS-DCNPS）在近红外第二个生物窗口（NIR-II：1000-1700 nm）中的光（csss-dcnps）报道。Through a precisely controlled plasmonic metallic nanostructure, fluorescence from Yb 3 + induced 1000 nm emission, Nd 3 + induced 1060 nm emission, and Er 3 + induced 1527 nm emission are enhanced 1.6-fold, 1.7-fold, and 2.2-fold, respectively, under an 808 nm laser excitation for the CSS-DCNPs coupled with a gold在980 nm激光激发下，ER 3 +诱导的ER 3 +诱导的1527 nm发射的孔CAP纳米架（Au-HCNA）的增强量可提高6倍。为了深入了解增强机制，通过FDTD模拟和寿命测量结果研究了ER 3 +诱导的NIR-II在1550 nm下的ER 3 +诱导的NIR-II排放的调节，这表明观察到的散热增强可归因于增强的激发和增强的辐射式差异的组合。
通过局部底物调节酶级联活性...AAAS
追求高水平的掺杂而不会恶化结晶度是非常困难的，但对于释放材料的隐藏力至关重要。这项研究证明了通过激光至关重要的自由基，硼龙二氢化合物（BH 2）的激光振动激发（BH 2）在燃烧化学蒸气期间保持晶格完整性的有效途径。改进的钻石结晶度归因于硼氢化硼（BH）的相对丰度的激光，热抑制的热抑制，其过度存在会诱导硼隔离并扰乱结晶。BDD的硼浓度为4.3×10 21 cm -3，膜电阻率为28.1毫米·CM，孔迁移率为55.6 cm 2 v -1 s -1，超过了商业BDD。高导电和结晶的BDD在传感葡萄糖方面具有提高的效率，证实了激光激发在产生高性能BDD传感器方面的优势。在掺杂过程中重新获得激光激发的结晶度可以消除半导体行业的长期瓶颈。