XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System激发的
分层超导体中的约瑟夫森等离子体
二维Terahertz光谱（2DTS）是一种核磁共振的Terahertz类似物，是一种新技术，旨在解决复杂的凝结物质系统中的许多开放问题。常规的理论框架普遍用来解释离散量子水平系统的多维光谱，但是对于紧密相关的材料中的集体激发的连续性是不足的。在这里，我们为模型集体激发的2DT（即分层超导体中的Josephson等离子体共振）开发了一个理论。从远低于超导相变的温度下的均值轨道方法开始，我们获得了多维非线性响应的表达式，这些反应适合于从常规的单模式场景中得出的直觉。然后，我们考虑在超导临界温度t c附近的温度，其中超出均值字段的动力学变得重要，并且常规直觉失败。随着t c接近t c的浮动增殖，对非线性响应的主要贡献来自反向传播的约瑟夫森等离子体的光学参数驱动器，该驱动器与均值范围的预测质量不同。与此相比，与一维光谱技术相比，例如第三次谐波产生，2DTS可用于直接探测热激发的有限摩肌等离子体及其相互作用。我们的理论很容易在丘比特中进行测试，我们讨论了约瑟夫森等离子体的当前背景以外的含义。
磁振子谱的量子计算
相互作用系统通常以它们的基态和低能激发的特性为特征。例如，在自旋系统中，低能激发的特性将海森堡模型与伊辛或 XY 模型区分开来，即使基态可能相似。在量子材料中，可以通过仔细分类它们的激发来区分各种各样的有间隙系统（由电荷密度波、强关联或超导引起）。低能激发的特性因材料所表现出的物理行为而异。考虑一个绝缘体，其低能行为可以用相互作用的自旋很好地描述。它将表现出与金属费米液体不同的低能激发，而金属费米液体的低能行为可以用电子准粒子很好地描述。此外，不同的探针（如光导率、中子散射或光发射）可以探测系统的不同方面。举一个具体的例子，我们来看看 Fe 基超导体 FeSe 的低能激发。这些激发既可以从自旋（中子）1 的角度观察，也可以从电荷（光学）2 的角度观察。这两种方法都可以提供有关该材料的互补信息。有些多体相互作用系统可以通过分析确定其光谱。在自旋系统中（如 XY 模型），Holstein-Primakoff 3 或 Jordan-Wigner 4 变换会将系统转换为可以立即确定激发光谱的形式。这是因为自旋系统的激发实际上具有费米子特性，而从原始自旋图像中提取这种特性很麻烦。另一种方法是猜测波函数，然后获得激发，例如在 BCS 理论 5 中
沙乌尔·穆卡梅尔 - CLF
左图：提出的与O-1s和N-1s能级共振的超短X射线脉冲四波混频；中图：理论预测的二维光谱，其中下部显示了氧激发与右侧对氨基苯酚和邻氨基苯酚分子中氮激发的耦合[源自S. Mukamel]。
质体生物学的基因组编辑
随着连接到功率系统的双重喂养发电机（DFIG）的扩大量表，无法忽略系统继电器保护对系统中继电流的影响。设置和配置继电器保护将受到不精确的短路电流计算的影响。但是，一些现有的研究仅考虑输入是撬棍，而转子激发被阻塞的条件。中国的新网络标准需要DFIG的输出反应性支持电流，并将改变短路电流的特性。为了解决此问题，根据分析DFIG的瞬态等效势的特征，提供了具有不间断激发的DFIG的瞬态模型。基于频道链接的不间断变化的特征以及新的网格标准反应性支持电流的要求，提出了带有不间断激发的DFIG的短路电流计算方法。基于实时数字模拟器（RTD），这是一个建立了包含DFIG转换器实际控制单元的数字分析实验平台，验证了拟议的短路电流均方根（RMS）值计算方法。
在SQRT（S）= 13 TEV
搜索与γ +射流最终状态的事件中的共振，已通过LHC的CMS实验在√s= 13 TEV时收集的质子 - 蛋白质碰撞数据进行了搜索。分析的总数据对应于138 fb -1的集成光度。被考虑的激发夸克和量子黑洞的模型。使用候选射流的射流重建，在数据中测得的γ +喷射质量谱是在标准模型连续性背景上存在共振的。背景是通过与功能形式拟合的质量分布来估计的。数据与指定的标准模型背景没有统计学上的显着偏差。在共振质量和其他参数上以95％置信度的排除限制设置。激发的光味夸克（激发的底部夸克）被排除在6.0（3.8）TEV的质量中。在Arkani Hamed-Dimopoulos-dvali（Randall-Sundrum）模型中，排除了高达7.5（5.2）TEV的质量黑洞的量子。这些较低的质量边界是迄今为止在γ +射流最终状态中获得的最严格的。
宇宙中最酷的指南针 - Indico Global
惯性传感器在导航系统中至关重要，但通常依赖于 GPS 网络。利用量子效应的新型惯性传感器有望在没有 GPS 的环境中（例如太空或水下）提供更好的运动绝对测量。在这项工作中，我们展示了如何使用环形玻色-爱因斯坦凝聚态 (BEC) 作为旋转传感器，方法是印记相 [1] 以产生低能声子驻波激发，然后观察激发的节点和波腹响应旋转的进动。我们观察到印记激发的高品质因数高达 Q = 27，当与相对较大的 100 μm 环直径相结合时，可实现比以前证明的更高的灵敏度 [2,3]。持续电流被印记到环中，模拟慢速旋转速度并展示该方案的测量效用。将实验结果与使用有限温度随机投影 Gross Pitaevskii 方程 (SPGPE) 的模拟结果进行了比较，揭示了主要的阻尼机制，并进一步展示了可以最小化阻尼的参数空间。
Leonardo：一种删除光片显微镜图像中样品引起的像差的工具集
4 Helmholtz AI，Helmholtz Munich，Neuherberg，德国，德国14 5 MORGRIDGE研究所，美国威斯康星州麦迪逊，美国威斯康星州麦迪逊15 6 6 6 Helmholtz Center，Helmholtz Center，Neuerherg，德国Neuherberg，德国16 7研究院 University, 17 Munich, Germany 18 8 Munich Cluster for Systems Neurology (SyNergy), Munich, Germany 19 9 Department of Industrial and Molecular Pharmaceutics, Purdue University, 575 Stadium Mall Drive, West Lafayette, 20 IN 47907, USA 21 10 School of Medicine, Koç University, İstanbul, Turkey 22 11 Computer Aided Medical Procedures, Technical University of Munich, Munich, Germany 23 12 Computer美国巴尔的摩的约翰·霍普金斯大学（John Hopkins University），美国巴尔的摩24 13 AI研究所，赫尔姆霍尔茨·慕尼黑，德国诺伊尔伯格，德国诺伊尔伯格，25 14卓越群“多尺度生物影像学：从分子机器：从分子机器到可激发的细胞网络到可激发的细胞网络”
![arXiv:2310.18242v2 [quant-ph] 2024 年 9 月 16 日](/simg/g:\will\search\icon\source\f\fcfb63da16174960f1681e0a98ec88c8e066ca21.webp)
arXiv:2310.18242v2 [quant-ph] 2024 年 9 月 16 日
引言：里德堡原子中的电子可以被激发到非常大的主量子数[1-3]。由此产生的大偶极矩和极化率会导致特殊效应，如偶极阻塞：在特定体积内，由于前述偶极相互作用，一个以上的原子激发到里德堡态受到抑制[4]。相反，当激发激光与共振频率负向失谐时，会发生反阻塞或促进效应：单个初始激发会在相邻原子中引起更多的激发[5]。将阻塞和促进效应结合起来可以为里德堡原子网络中激发的相干操控提供灵活的方案[6，7]。里德堡原子网络的固有物理特性和相干原子操控方面的卓越技术[8-10]为量子模拟器和更广泛的量子技术提供了丰富多彩的工具箱[1-3，11-17]。里德堡网络还为量子信息处理器提供了有希望的基础[18-20]。我们的方法受到了原子电子学的启发，它封装了超冷原子的属性，通过不同形状和强度的激光场创建电路[21-25]。特别是，诸如原子电子晶体管和冷原子开关之类的原子器件已经被提出[26-28]并实现[29]。执行经典模拟或数字计算的另一个重要构建块是二极管。与电子器件一样，原子电子二极管也是通过将掺杂的导电冷原子系统组合在一起而提出的 [ 21 , 30 , 31 ]。在这里，我们展示了如何利用上述对里德堡激发的控制来构想特定的原子电子器件，其中动力学涉及里德堡激发而不是物质。激发的转移和控制是通过促进机制进行的，其中原子的激发态通过范德华相互作用结合适当选择的频率失谐在相邻原子中诱导激发。通过将这个想法应用于不同的网络，