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World File Search System激发能
红外线石墨烯的红外共振拉曼 - 虹膜
摘要：很少的石墨烯具有低能载体，其表现为巨大的费米子，在运输和光散射实验中都表现出有趣的特性。将共振拉曼光谱的激发能降低至1.17 eV，我们将这些巨大的准粒子靶向在靠近K点的分裂带中。低激发能量削弱了可见的一些拉曼过程，并诱发了双层和三层样品中共振2D峰的子结构的更清晰的频率分离。我们遵循每个子结构强度的激发能量依赖性，并将双层石墨烯的实验测量与从头算的理论计算进行比较，我们追溯了对探测电子散布接近的电子散布和增强电子 - 唱机元件元素元素的关节效应的此类修改。关键字：石墨烯，拉曼，电子 - 声子，巨大的狄拉克费米，运输
接近最佳的基础状态准备-UC Berkeley Math
准备给定的哈密顿量的基态并估算其基础能量很重要，但在计算上的艰巨任务。但是，给定一些其他信息，可以在量子计算机上有效地解决这些问题。我们假设具有与基态非平凡重叠的初始状态可以很好地制备，并且地面能量和第一个激发能之间的光谱间隙从下方界定。使用这些假设，我们设计了一种算法，该算法在已知地面能的上限时会制备基态，该算法的运行时间对逆误差具有对数依赖性。当未知的上限尚不清楚时，我们提出了一种杂交量子古典算法来估计地面能量，在这种情况下，与当前最新的最新算法相比，在[GE等人的[GE等人]中提出的当前最新的算法相比，查询数量对初始状态对所需的精度的依赖性得到了指数改善。2019]。然后可以将这两种算法组合在一起以制备基态，而不知道地面能的上限。我们还证明，我们的算法通过将其应用于非结构化搜索问题和量子近似计数问题来达到复杂性下限。
电子束治疗的应用
电子束治疗的应用：主要应用是（a）皮肤和唇部癌的治疗，（b）乳腺癌的胸壁照射，（c）给节点的增强剂量，以及（d）头和颈部癌的治疗。尽管这些位点中的许多可以用浅表X射线，近距离放射治疗或切向光子束处理，但电子束照射在目标体积的剂量均匀性方面具有明显的优势，并最大程度地减少了对更深的组织的剂量。电子相互作用当电子通过介质传播时，它们通过库仑力相互作用而与原子相互作用。这些过程是（a）与原子电子（电离和激发），（b）与核（bremsstrahlung）的无弹性碰撞，（c）与原子电子的弹性碰撞，以及（d）与核里的弹性碰撞。在非弹性碰撞中，某些动能丢失，因为它用于产生电离或转化为其他形式的能量，例如光子能量和激发能。在弹性碰撞中，尽管可以在碰撞中出现的颗粒中重新分布动能，但不会损失动能。在低原子数培养基（例如水或组织）中，电子主要通过用原子电子电离事件失去能量。在较高的原子数材料（例如铅）中，Bremsstrahlung的生产更为重要。在与原子电子的碰撞过程中，如果被剥离的电子获得的动能足够大，以引起进一步的电离，则电子被称为二次电子或A（delta）-Ray。作为电子束在介质中行驶，能量会不断降解，直到电子达到热能并被周围原子捕获。
能量限制对长期功能和恢复力的影响
摘要 光系统 II (PSII) 利用红光的能量分解水并还原醌，这是一个基于叶绿素 a (Chl-a) 光化学的耗能过程。两种蓝藻 PSII 可以使用叶绿素 d (Chl-d) 和叶绿素 f (Chl-f) 进行相同的反应，但需要使用能量较低的远红光。Acaryochloris marina 的 PSII 的 35 个 Chl-a 中除了一个以外全部被 Chl-d 取代，而兼性远红光物种 Chroococcidiopsis thermalis 的 PSII 只有 4 个 Chl-f、1 个 Chl-d 和 30 个 Chl-a。从生物能量学角度考虑，远红光 PSII 预计会失去光化学效率和/或对光损伤的恢复能力。在这里，我们比较了 Chl-f-PSII、Chl-d-PSII 和 Chl-a-PSII 中的酶周转效率、正向电子转移、逆反应和光损伤。我们表明：(i) 所有类型的 PSII 都有相当的酶周转效率；(ii) Chl-d-PSII 受体侧的能隙改变有利于通过 P D1 + Phe - 重新填充进行重组，导致单线态氧产生增加，并且与 Chl-a-PSII 和 Chl-f-PSII 相比对高光损伤更敏感；(iii) Chl-f-PSII 中受体侧的能隙经过调整以避免有害的逆反应，有利于对光损伤的恢复而不是光利用效率。结果可以通过电子转移辅因子 Phe 和 QA 的氧化还原调节差异以及与主要电子供体共享激发能的叶绿素的数量和布局差异来解释。 PSII 通过两种不同的方式适应较低的能量，每种方式都适合其特定的环境，但具有不同的功能惩罚。
国际质谱杂志 - Glen Jackson
电荷转移解离质谱法 (CTD-MS) 已被证明可在气相中诱导生物离子的高能碎裂，并提供类似于极紫外光解离 (XUVPD) 的碎裂光谱。迄今为止，CTD 通常使用动能介于 4-10 keV 之间的氦阳离子来引发自由基导向的分析物碎裂。然而，作为一种试剂，氦气最近已被列为一种越来越稀缺和昂贵的关键矿物，因此本研究探索了使用更便宜、更易获得的试剂气体的潜力。使用各种 CTD 试剂气体（包括氦气、氢气、氧气、氮气、氩气和实验室空气）对聚合度为 4 的模型肽缓激肽和模型寡糖 k-角叉菜胶进行碎裂。CTD 结果还与低能碰撞诱导解离 (LE-CID) 进行了对比，后者在同一个 3D 离子阱上收集。使用恒定的试剂离子通量和动能，所有五种替代试剂气体都产生了与 He-CTD 相比非常一致的序列覆盖率和碎裂效率，这表明试剂气体的电离能对生物离子的活化影响可以忽略不计。所有气体的 CTD 效率范围为缓激肽的 11-13% 和 k -角叉菜胶的 7-8%。在这些狭窄的范围内，缓激肽的 CTnoD 峰的丰度和缓激肽的 CTD 碎裂效率都与 CTD 试剂气体的电离能相关，这表明共振电荷转移在该肽的活化中起的作用很小。缓激肽和 k-角叉菜胶的大部分激发能来自电子停止机制，该机制由试剂阳离子与生物离子最高占据分子轨道 (HOMO) 中的电子之间的长程相互作用描述。CTD 光谱没有提供任何证据表明生物离子与氢气、氧气和氮气等反应性更强的气体之间存在共价结合产物，这意味着试剂离子的高动能使它们无法进行共价反应。这项工作表明，任何测试的替代试剂气体都是未来 CTD-MS 实验的可行选择。© 2021 Elsevier BV 保留所有权利。
超级宽带近红外上的太阳能收获
Glasgow, G1 1XL, UK Corresponding authors, e-mail: * arnaoutakis@hmu.gr , # bryce.richards@kit.edu Abstract Upconversion – the absorption of two or more photons resulting in radiative emission at a higher energy than the excitation – has the potential to enhance the efficiency of solar energy harvesting technologies, most notably photovoltaics.但是，所需的超高光强度和灯笼离子的狭窄吸收带限制了有效的太阳能利用率。在本文中，我们报告了令人兴奋的上转换器，其浓度的阳光在通量密度高达2300个太阳下，辐射仅限于硅带隙以下的光子能量（对应于波长= 1200 nm）。上转换到= 980 nm是通过在荧光聚合物基质中使用六角形的Erbium掺杂钠yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium yttrium。上转换具有与辐照度的非线性关系，因此在高辐照度下，在过程变为线性的情况下发生阈值。对于β -Nayf 4：25％ER 3+，我们在320个太阳下浓缩的阳光下发现了两个光子阈值。值得注意的是，该阈值低于相应的激光激发，并且可能与所有共同激发的ER 3+离子水平和激发的吸收有关。这些结果突出了一条利用光伏的太阳光谱的途径。简介上转换（UC）是一个非线性光子过程，可以添加来自两个或多个较低能量光子的能量，从而导致单个较高能量光子的发射[1]。第一个激发态通过基态吸收（GSA）填充。uc已在激光器[2]，生物医学成像[3]，[4]，抗爆炸[5]，[6]，塑料回收[7]和太阳能收获[8]，[9]，[9]，[10]中进行了研究。对于光伏，这可能是绕过太阳能光谱中与子频带光子相关的太阳能电池传输损失的一种有前途的方法[11]。计算表明，在理想情况下，UC可以提高单连接太阳能电池的理论上效率（Shockley-Queisser）极限从33％到48％[11]。有效的稀有地球[12]，[13]，[14]上转换器的外部转换器高达9.5％，外部UC量子产量（EUCQY），这是外部发射与入射光子的比率。稀有的稀土上转换器具有较高的近红外（NIR）Eucqy的表现最高的硅[14]，[15]和钙钛矿太阳能电池[16]。在三价灯笼离子中，UC通过部分填充的4F壳中的辐射过渡发生。额外光子的激发态吸收（ESA）可以产生更高的激发态。然而，可以通过第一个激发态以第一个激发态的能量传递向上转换（ETU）来进行更有效的过程，尤其是在较低的激发能力密度下，如图1（a）。一个离子的能量被捐赠给附近的离子，将其推广到更高的亚稳态状态，而敏化剂的能量又回到基态。
模糊球面上三维伊辛跃迁的量子蒙特卡罗模拟
经典和量子相变中出现的临界现象因其实验相关性和理论意义而备受关注[2,3]。许多临界现象被认为可以用共形场论（CFT）来描述，这些场论具有强相互作用，对二维（即 1 + 1D）以上更高时空维度的研究提出了挑战。最近，一种称为模糊（非交换）球面正则化 [1] 的方法被发明来研究由圆柱几何上的 3D CFT 控制的 3D（即 2 + 1D）临界现象，表示为 S 2 × R 。与传统的格点正则化相比，模糊球面正则化在三维 CFT 的研究中具有许多优势，这主要归功于它在 S 2 × R 中利用了径向量化[ 4 , 5 ]以及精确保存了球面 SO ( 3 ) 对称性[ 6 , 7 ]，这一点最近已被令人信服地证明[ 1 , 8 – 11 ]。首先，模糊球面可以直接获取有关临界状态下出现的共形对称性的信息[ 1 , 10 ]。其次，它可以直接提取 CFT 的各种数据，包括共形主算子的众多缩放维度[ 1 , 10 ]、算子积展开系数[ 8 ]和四点相关器[ 9 ]。例如，可以直接从系统的激发能量计算缩放维度，并且可以使用共形扰动进一步提高其精度[12]。第三，模糊球方案适用于各种三维CFT，包括Ising[1]、O(N)Wilson-Fisher、SO(5)非禁闭相变[10]、临界规范理论[10]和缺陷CFT[11]。最后，当哈密顿量经过合理微调时，模糊球正则化表现出令人难以置信的小有限尺寸效应。模糊球正则化的这些优势为探索高效率、高精度和全面的三维CFT提供了激动人心的机会。模糊球正则化考虑了一个微观量子哈密顿量，在连续球面空间中对具有多种口味的费米子进行建模，并将费米子投影到最低球面朗道能级 [ 1 , 6 , 13 ] 。与规则晶格模型相比，模糊球模型在紫外极限下严格保持了连续旋转对称性。得益于通过微调实现的极小的有限尺寸效应，精确对角化 (ED) 和密度矩阵重正则化群 (DMRG) 方法等数值算法在研究 3D Ising CFT 和 SO ( 5 ) 解禁相变的模糊球模型时非常有效。然而，这两种算法的计算成本最终会随着系统尺寸呈指数增长。更重要的是，对于涉及大量费米子口味的情况，ED 和 DMRG 的计算成本很快就会超过实际的资源和时间限制。在这些情况下，使用随时间多项式缩放的方法（例如量子蒙特卡罗 (QMC)）来研究模糊球面上的模型将会很有帮助。本文旨在利用 3D Ising CFT 作为示例，展示 QMC 方法在研究模糊球面上的 3D CFT 中的应用。在参考文献 [ 13 , 14 ] 中可以找到有关模糊环面模型的类似讨论。与参考文献 [ 1 ] 中介绍的模糊球面 Ising 模型相比，我们在费米子中引入了一个额外的味道指数，这会导致 QMC 模拟没有符号问题。作为基准，我们提供了数值