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World File Search System熔化
六氟化硫的熔化曲线
SF 6 高温形式在环境压力附近的晶格间距，从大约 94 K 到三相点都是稳定的。由于结构（体心立方）已知，因此这些数据可以转换为摩尔体积。Konstantinov 等人14 报告了最接近三相点（高达 212 K）的固体体积，但未说明测量方法。对于外推到三相点，在接近 100 K 温度下的研究（参考文献7 、 9 、 10 和 12 ）不是很有用。在图1 中，我们绘制了 150 K 以上温度的数据。Konstantinov 等人的数据之间存在细微的不一致。14 与 Taylor 和 Waugh 8 以及 Powell 11 的观点，我们还注意到该函数在这些坐标上不是完全线性的。直观地将图1 外推到三重点，我们估计体积为 64.1 cm 3 mol 2 1 ，扩展不确定度为 0.5 cm 3 mol 2 1 。将其与液体密度相结合可得出 D v m 5 15.06 cm 3 mol 2 1 ，扩展不确定度为 0.5 cm 3 mol 2 1 。将上述数字代入方程。(1) 得出斜率为 d p m /d T 5 1.56 MPa K 2 1 ，扩展 ( k 5 2) 不确定度为 0.05 MPa K 2 1（相对而言约为 3%）。这种不确定性主要由三相点处固体摩尔体积的不确定性决定。
琼脂糖（低熔化）DNA等级
Decomposition temperature : Not available pH : 5.5 – 8 pH solution concentration : 1 % Viscosity, kinematic : Not applicable Solubility : Water: Slightly soluble in water Partition coefficient n-octanol/water (Log Kow) : Not available Vapour pressure : Not available Vapour pressure at 50°C : Not available Density : 0.9 g/cm³ at 20 °C Relative density : Not available Relative vapour density at 20°C：不适用粒径：不可用
Ti-6al-4V晶格结构的电子束熔化
表2。晶格和相对密度的平均值。结构I II II III III尺寸[mm] 4 7 10 4 7 10 4 7 10 M Latt [G] 5.832 3.139 2.018 12.016 7.512 6.806 10.298 9.697 9.697 8.887 8.887 /S 24.615 V * [mm 3] 1319.532 710.180 456.661 2718.602 1699.622 1539.869 2329.839 2193.841 2010.583
Dll 原子计量熔化行为测量...
电池材料的线性热膨胀系数 固态金属合金的线性热膨胀系数 液态金属合金的体积膨胀系数 固态金属的密度 熔化/液态金属的密度 熔化时金属的密度变化 电池中液态金属的表观长度 活塞之间试件的表观长度 熔化时密度变化导致的电池中样品的长度变化 固态金属的长度变化 填充电池导致的熔化长度变化 试件加电池活塞的总长度 熔化时测量的总长度变化 试件加电池活塞的长度变化 金属样品的质量 电池半径与温度的关系 固态金属试件半径与温度的关系 合金的熔点，固相线 合金的熔点，液相线 相对于参考温度（通常为室温）的温度变化 熔融状态下金属的体积 低于固相线的任何温度 T 下的固态金属的体积 熔化时金属的体积变化 熔化开始时电池和样品之间的体积不匹配 测试开始时两个活塞的长度 温度从室温变化 I1T 时两个活塞的长度变化
讲座 #4，商业玻璃熔化和相关空气...
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超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
NiTi形状记忆合金的微选激光熔化
图1 NiTi粉末的SEM/EDS表征：(a)粉末形貌，(b)粉末横截面和EDS取样点位置，(c)Ni元素分布，(d)Ti元素分布和(e)四个点的EDS峰值
选择性激光熔化 AlSi10Mg 中的孔隙诱导工艺参数
a 帕多瓦大学工程与管理系，Stradella San Nicola 3, 36100 Vicenza（意大利） b 挪威科技大学工程设计与材料系，Richard Birkelands vei 2b, 7491, Trondheim（挪威） * 通讯作者：paolo.ferro@unipd.it 摘要
利用电子束熔化技术实现金属增材生产
真正的 3D 嵌套是 EBM 打印如此高效的原因。虽然电子束非常快（单个电子束可以同时保持多达 70 个熔池“活跃”），但需要时间将构建空间加热到其工作温度。但一旦达到温度，EBM 就可以打印从构建板到构建包络顶部的零件堆栈。这大大降低了生产每个零件所需的平均时间。一次运行的零件越多，EBM 的生产力就越高。