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World File Search System相位
Dirac 磁单极与Berry 相位
nodal奇异性在不同的波函数中，相圆形的闭合曲线的变化通过任意倍数的2次曲线可能有所不同，因此没有足够的确定能够以电磁场的形式立即解释。它必须具有一个确定的价值，因此可以在6个矢量𝑬𝑬，通过小的闭合曲线的通量上解释而没有任何歧义，而该曲线的通量也必须很小。然而，当波函数消失时，发生了一种例外情况，因为它的相位没有含义。由于波函数很复杂，其消失将需要两个条件，因此一般而言，它消失的点将沿着一条线。我们将这样的线称为节点线。如果我们现在采用一个通过小闭合曲线的节点线的波函数，我们只能说，相位的变化将接近2𝜋𝜋𝜋𝜋，其中n是一个整数，正或负数。此整数将是节点线的特征。我们获得了相圆形的小闭合曲线的变化
变形相位对...
在这项工作中，我们在有限温度模型中获得了变形的Schrödinger方程（DSE）的解决方案，在3维非依赖性的非交通性相位空间（3D-NRNCPS）中，使用了普遍的BOPP偏移方法，在有限的非交通性相位空间（3D-NRNCPS）对称性框架中，在持续的非态度（PN）的chrondryment chrondryment chrondryment chrondivist chrondivist（PR）。在有限的温度下，获得了重夸克系统（例如charmonium𝑐𝑐和底池𝑏𝑏）的修饰结合状态能谱。发现，离散光谱的扰动溶液对于the（𝑄=𝑐，𝑏）状态的谨慎原子量子数（𝑗，𝑙，𝑠，𝑏）是明智的，内部能量电位的参数（内部能量的参数） ，除非交换参数（𝛩，𝜃）外，运行耦合常数𝛼（𝑇），临界温度𝛽，自由参数𝑐。3D-NRNCPS对称性中的新型汉密尔顿操作员由交换相位空间中的相应操作员组成，三个用于自旋轨道相互作用，新的磁相互作用和旋转式术语的添加零件。使用获得的能量特征值以获得重夸克系统（𝑐𝑐和𝑏𝑏）的质谱。改进的内部能量电位的新能量水平的总完全退化变为相等，等于3D-NRNCPS对称性中的新值3𝑛𝑛，而不是3D-NRQM对称中的值𝑛𝑛。我们从DSE获得的非相关结果可能与高能量物理学中的狄拉克方程进行比较。ge; 03.65。ca; 12.39。JH 1。JH 1。关键字：schrödinger方程；非共同相位空间；内部能量在有限温度下； BOPP移位方法；重Quarkonium Systems PAC：03.65. -W; 03.65。引言众所周知，普通的schrödinger方程（SE）描述了低能量下量子系统的动力学而不考虑温度效应。最近，有限的温度SE使我们能够研究量子系统，例如超导性机制和玻色 - 因斯坦在任意温度下的冷凝水，当温度等于零时，它与SE相同[1]。最近，许多作者研究了热夸克 - 胶状等离子体的有限温度SE，Quark-Gluon等离子体（电子和质子系统）的重夸克尼亚，等等[2-5]。用各种类型的电势（例如内部能量电位和有限温度下的康奈尔电位）计算SE的能量光谱的问题一直引起人们的兴趣[2-8]。abu-shady已使用内部能势研究了重量夸克膜（HLM），并在包括有限温度时使用AEIM求解SE，并获得了波浪功能和能量光谱[7]。主要目的是开发研究文章[7]并将其扩展到非同性非交通性相位空间（NRNCP）所知的大型对称性，以实现更准确的物理视觉，以使该研究在纳米技术领域变得有效。非交互性量子力学是一种古老的想法，在文献中已广泛讨论。它自普通量子力学开始以来就出现了。应注意的是，海森伯格在1930年首次引入了非交易（NC）[9]，然后是Snyder于1947年[10]。自发现弦理论和修改后的不确定性原理以来，人们对该领域的兴趣越来越大。此外，由于产生量子重力，建议提出NC的想法。它将提供自然的背景，以找到适合QFT的正则化解决方案[11-23]。在过去的三十年中，NC理论一直是广泛研究的重点，并产生了一种非常有趣的新量子场理论，具有有趣的意外特性[24]。因此，NC空间和相相的地形特性对量子系统的各种物理特性具有明显的影响，这在许多物理领域都非常有趣。在[24-36]等许多文章中都研究了非交通性的想法。另一方面，我们探讨了使用改进的内部能量潜力的新版本中创建新应用程序和更深刻的解释的可能性，并具有以下形式：
具有量子相位噪声的傅里叶变换量子相位估计
对于估计任意量子过程相位的基本任务，设计了一种基于傅里叶的量子相位估计变体，它使用多个纠缠量子比特的探测信号。对于简单的实际实现，每个探测量子比特都可以单独应用和测量。当量子比特最佳纠缠时，可以获得海森堡增强的估计效率缩放。相位估计协议可以在存在量子相位噪声的情况下同样应用。这使我们能够研究一般量子相位噪声对基于傅里叶的相位估计性能的影响。特别是，它揭示了在没有噪声的情况下发现的最佳策略随着噪声的增加逐渐失去其最优性。此外，与无噪声情况相比，在有噪声的情况下，纠缠的存在不再一致有利于估计；存在一个最佳纠缠量来最大化效率，超过该纠缠量就会变得有害。该结果有助于更好地了解量子噪声和纠缠，从而实现量子信号和信息处理。
具有量子相位噪声的傅里叶变换量子相位估计
对于估计任意量子过程相位的基本任务，设计了一种基于傅立叶的量子相位估计变体，它使用多个纠缠量子比特的探测信号。对于简单的实际实现，每个探测量子比特都可以单独应用和测量。当量子比特最佳纠缠时，可以获得海森堡增强的估计效率缩放。相位估计协议可以在存在量子相位噪声的情况下同样应用。这使我们能够研究一般量子相位噪声对基于傅立叶的相位估计性能的影响。特别是它揭示了在没有噪声的情况下发现的最佳策略随着噪声的增加逐渐失去其最优性。此外，与无噪声情况相比，在有噪声的情况下，纠缠的存在不再一致有利于估计；存在一个最佳纠缠量来最大化效率，超过该纠缠量就会变得有害。该结果有助于更好地了解量子噪声和纠缠，从而实现量子信号和信息处理。
相位分离的droplets-can-direct-the-intect-os-...
图1。双分子反应系统分为两个阶段。（a）双分子反应a + b→c在两个相的速率常数两个相的模型中进行建模。所有分子都可以在两个阶段之间自由传播。（b）我们在模拟中改变了分区系数（𝐾）和体积比（𝑅）。（c）顶部：组件的更高分配加速反应（𝑅= 100）。底部：反应速率在非常小的凝聚力体积（𝐾= 10）的单相中收敛到单相的速率。（d）对于集合，当两相系统中的简单反应的相对速率增强（K两相 / k单相）当等于𝐾𝐾时是最佳的。插图显示了最大速率的最大速率与𝐾𝐾的𝑅。（e）对于较高的𝐾𝐾的值，反应的速率始终更高。较大的隔室对较小的𝐾𝑃的反应更大，而较小的隔室对于较高的𝐾𝑃的增加较大。（f）在𝑅=𝐾𝐾𝐾𝐾𝐾密集和稀阶段中包含相等量的反应物。（g）全范围和𝐾𝐾的整体速率增强的热图。
相位和幅度比较器...
图 5.6(b) 继电器处 b -c 故障时 So 和 Sr 的幅值平方。70 图 5.7(a) 继电器处 c -a 故障时 Sbc 和 Sab 之间的角度差。71 图 5.7(b) 继电器处 c -a 故障时 So 和 Sr 的幅值平方。71 图 5.8(a) 继电器后方 a -b 故障时 Sbc 和 Sab 之间的角度差。72 图 5.8(b) 继电器后方 a -b 故障时 So 和 Sr 的幅值平方。72 图 5.9(a) 继电器后方 b -c 故障时 Sbc 和 Sab 之间的角度差。73 图 5.9(b) 继电器后方 b -c 故障的 So 和 Sr 幅值平方。73 图 5.10(a) 继电器后方 c -a 故障的 Sbc 和 Sab 之间的角度差。74 图 5.10(b) 继电器后方 c -a 故障的 So 和 Sr 幅值平方。74 图 5.11(a) 距离继电器 50 km 的 a -b -c 故障的 Vxy 和 Vzy 之间的角度差。76 图 5.11(b) 距离继电器 50 km 的 a -b -c 故障的 So 和 Sr 幅值平方。76 图 5.12(a) 距离中继器 100 km 的 -b -c 故障的 Vxy 和 Vzy 之间的角度差。77 图 5.12(b) 距离中继器 100 km 的 -b -c 故障的 So 和 Sr 的幅值平方。77 图 5.13(a) 距离中继器 190 km 的 -b -c 故障的 Vxy 和 Vzy 之间的角度差。78 图 5.13(b) 距离中继器 190 km 的 -b -C 故障的 So 和 Sr 的幅值平方。78 图 5.14(a) 距离中继器 50 km 的 -g 故障的 S1 和 S2 之间的角度差。80 图 5.14(b) 距离中继器 50 公里的 -g 故障的 So 和 Sr 的震级平方。8180 图 5.15(a) 距离中继器 100 公里的 b -g 故障的 S1 和 S2 之间的角度差。81 图 5.15(b) 距离中继器 100 公里的 b -g 故障的 So 和 Sr 的幅度平方。
anywave - 相位 Engenharia
新型 Anywave MARBLE 系列风冷 UHF/VHF 电视发射机为广播公司提供了最新的先进数字发射机设计，可提供最高水平的性能，但封装却非常紧凑。这些强制风冷固态发射机/转换器的功率范围从 300W ATSC（240W OFDM）到 2200W ATSC（1760W OFDM）（滤波前的功率水平）。它们适用于所有全球电视标准，包括 ATSC、ATSC 3.0、DVB-T、DVB-T2、ISDB-T 和 DTMB。MARBLE 系列融合了 ACT 5X+ 或 9X 数字激励器平台的强大校正功能。此外，这些产品还提供许多业内其他地方所没有的独特功能。
沿量子轨迹的几何相位
受监控的量子系统经历其汉密尔顿量控制参数的循环演化，积累的几何相位取决于系统演化时所遵循的量子轨迹。相位值将由幺正动力学和系统与环境的相互作用决定。因此，由于随机量子跳跃的发生，几何相位将获得随机特性。在这里，我们研究受监控量子系统中几何相位的分布函数，并讨论何时/是否提出用于测量开放量子系统中几何相位的不同量代表分布。我们还考虑了一个受监控的回声协议，并讨论了在哪些情况下实验中提取的干涉图案的分布与几何相位相关。此外，对于没有量子跳跃的单个轨迹，我们揭示了在一个循环后获得的相位中的拓扑转变，并展示了如何在回声协议中观察到这种关键行为。对于相同的参数，密度矩阵不显示任何奇异性。我们通过考虑一个典型案例来说明我们所有的主要结果，即在存在外部环境的情况下，自旋 1/2 沉浸在随时间变化的磁场中。然而，我们分析的主要结果相当普遍，并且在其定性特征上不依赖于所研究模型的选择。