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构图复杂的相位稳定性和磁性n = 2 Ruddlesden – Popper Perovskites
摘要：已经研究了四个新的构图复杂的钙棍蛋白酶，其中有多个（四个或更多）阳离子的钙钛矿位点。材料具有通用公式LA 0.5 SR 2.5（M）2 O 7-δ（M = Ti，Mn，Fe，Fe，Co和Ni），并已通过常规的固态合成合成。这些化合物是第一个报道的成分复杂n = 2 ruddlesden- popper perovskites的示例。使用粉末X射线衍射，中子衍射，能量分散X射线光谱，X射线光电子光谱和磁力测定法确定了材料的结构和性能。材料是同源性的，并采用具有以下单位细胞参数的原型I 4/ mmm空间群：A〜3.84Å和C〜20.1Å。能量分散X射线光谱的测得的组合物为LA 0.51（2）SR 2.57（7）Ti 0.41（2）Mn 0.41（2）Fe 0.39（2）CO 0.39（2）CO 0.38（1）Ni 0.34（1）Ni 0.34（1）O 7-δ，La 0.59（La 0.59（4）fe Co co co 0.55（6）Ni 0.42（4）O 7 -δ，LA 0.54（2）SR 2.49（13）MN 0.41（2）Fe 0.81（5）CO 0.39（3）Ni 0.36（3）NI 0.36（3）O 7 -δ和LA 0.53（4）SR 0.53（4）SR 2.55（19）SR 2.5（19）Mn 0.67（6） O 7 - δ。在中子衍射数据中未观察到磁性贡献，并且磁力测定法指示在低温下自旋玻璃转变。
通过量子点接触检测开放双量子点系统的几何相位
理论研究了在纯失相和耗散环境下利用量子点接触（QPC）测量双量子点（DQD）系统的几何相位。结果表明，在这两种环境下，准周期内量子点间的耦合强度对准周期内几何相位的影响增强，这是由于连接两个量子点的隧穿通道宽度的扩大，加速了量子点间电子的振荡，使其演化路径变长。另外，由于系统与QPC间较强的耦合将电子冻结在一个量子点内，演化路径所包围的立体角近似为零，因此几何相位存在一个明显的近零区域，这与量子芝诺效应有关。对于纯失相环境，随着失相率的增加，几何相位被抑制，这仅是由系统的相位阻尼引起的。在耗散环境下，几何相位随着弛豫速率的增大而减小，这是由于体系的能量耗散和相位衰减共同作用的结果，该结果对在量子信息中利用几何相位构建基于量子点体系的容错量子器件具有指导意义。
构图复杂的相位稳定性和磁性n = 2 Ruddlesden – Popper Perovskites
摘要：已经研究了四个新的构图复杂的钙棍蛋白酶，其中有多个（四个或更多）阳离子的钙钛矿位点。材料具有通用公式LA 0.5 SR 2.5（M）2 O 7-δ（M = Ti，Mn，Fe，Fe，Co和Ni），并已通过常规的固态合成合成。这些化合物是第一个报道的成分复杂n = 2 ruddlesden- popper perovskites的示例。使用粉末X射线衍射，中子衍射，能量分散X射线光谱，X射线光电子光谱和磁力测定法确定了材料的结构和性能。材料是同源性的，并采用具有以下单位细胞参数的原型I 4/ mmm空间群：A〜3.84Å和C〜20.1Å。能量分散X射线光谱的测得的组合物为LA 0.51（2）SR 2.57（7）Ti 0.41（2）Mn 0.41（2）Fe 0.39（2）CO 0.39（2）CO 0.38（1）Ni 0.34（1）Ni 0.34（1）O 7-δ，La 0.59（La 0.59（4）fe Co co co 0.55（6）Ni 0.42（4）O 7 -δ，LA 0.54（2）SR 2.49（13）MN 0.41（2）Fe 0.81（5）CO 0.39（3）Ni 0.36（3）NI 0.36（3）O 7 -δ和LA 0.53（4）SR 0.53（4）SR 2.55（19）SR 2.5（19）Mn 0.67（6） O 7 - δ。在中子衍射数据中未观察到磁性贡献，并且磁力测定法指示在低温下自旋玻璃转变。
使用相位可调图像驱动器对量子相干性的实验保护
在开放的量子系统中，自旋速度的连贯性受自旋旋转相互作用，自旋扩散，静态和微波磁场1的含量和电荷噪声2的限制。使用不同的电子自旋共振（ESR）脉冲3 - 7，通过动态去耦（DD）量子量来实现相干时间的增加。然而，这种脉冲具有固有的缺陷和波动，因此需要自己的DD层，从而导致了倍增的量子。已提出了辅导DD 8、9的技术，用于氮空位（NV），中心至8、10-12的第二阶。在这里，我们演示了一种基于浮力模式的脉冲协议，该模式成功地增加了与量子的初始状态，在具有不同自旋的汉密尔顿和环境的材料中，与量子的初始状态无关，例如低和高旋转轨道耦合。我们使用非常弱的脉冲并改变了整个系统的动力学，而不是通过强烈的激发与浴缸的脱钩。对于我们的测量设置（在40 K左右）可以访问的短自旋松弛时间，可以与连贯性时间进行直接比较，我们演示了制度tr≈t1。在磁性稀释系统中t 1≫T 2，例如t 1，例如y 2 Sio 5：ER 3 + 13和y 2 Sio 5：Yb 3 + 14或28 Si：bi，具有可调的t 1千秒钟15。因此，我们的一般方法可以使用单个圆形极化图像脉冲导致很长的持久性狂欢振荡。这种方案将保护常规量子门之间的量子量的连贯性。已经提出了强烈的连续微波激励的使用作为保护量子位16、17的一种方式，尽管量子门需要正确的重新设计。在相关研究中，使用任意波形发生器的复杂脉冲设计在研究浮力拉曼转变18、19和氮气空位（NV）中心的两级系统20的量子指标中被证明至关重要。值得注意的是，在串联DD的情况下，第二阶（n = 2）激发的频率必须与第一个激发的Rabi频率匹配（n = 1）；同样，这两种激发是线性极化的，彼此垂直（该方法扩展到n中的较高阶）。在实验上，该协议在脉冲设计和频率稳定性方面很快变得复杂且要求，高于第二阶。我们的协议使用两种连贯的微波脉冲：主脉冲驱动量子狂犬动物，而低功率，圆形极化（图像）脉冲连续维持自旋运动。图像驱动器的频率靠近主驱动器，其幅度为1-2个数量级。以这种方式，量子门可以由常规脉冲驱动，而无需图像脉冲，而门之间的时间间隔可以用整数使用我们的保护协议来填充整数的Rabi Nutations。我们注意到，两种脉冲之间的初始相位差可以通过增强（或减少）第二次敷料的浮标模式来调整自旋动力学。
氧化锌微丝中的相位匹配五波混频
*通讯作者：张顺平，武汉大学物理科学与技术学院、人工微纳米结构教育部重点实验室，武汉 430072；武汉量子技术研究所，武汉 430206，电子邮件：spzhang@whu.edu.cn。 https://orcid.org/0000-0002-8491-0903 崔开波、张天柱，武汉大学物理科学与技术学院、人工微纳米结构教育部重点实验室，武汉 430072 饶涛、张向辉，湖北大学微电子学院、湖北省微纳电子材料与器件重点实验室，武汉 430062 徐红星，武汉大学物理科学与技术学院、人工微纳米结构教育部重点实验室，武汉 430072；武汉量子技术研究所，武汉 430206；武汉大学微电子学院，武汉 430072；河南省科学院，郑州 450046
3D印刷材料的各向异性弹性塑料相位场断裂建模
提出了通过3D打印过程获得的各向异性，弹性碎裂模型的相位场模型。开发了各向异性相位的延伸到弹性性模型。该模型能够描述从准脆性到弹性塑料断裂行为的过渡，具体取决于微观结构在外部载荷方面的层角度。这种特征特别是描述分层印刷材料中各向异性断裂行为。本模型引入了两个相字段变量，一个散装断裂损伤和一个微界面损伤变量，描述了两种不同的微损伤机制。最后，我们提出了一种原始方法，以使用代表性体积元素上的数值均质化来识别宏观应变密度作为微界面损伤变量的函数。数值研究表明，目前的模型相对于网状修复是收敛的，并允许描述分层弹性塑料结构中的复杂裂纹启动和传播。提供了实验比较，以验证将这种模型用于3D打印聚合物材料的使用。
使用量子傅里叶变换进行相位估计和阶数查找
1 用于相位估计算法的 Kitaev 电路。....................................................................................................................................20 2 实现量子傅里叶变换的电路。....................................................................................................................................23 3 实现相位估计算法的电路。....................................................................................................................................24 4 以一般状态 | ψ ⟩ 作为上寄存器输入的相位估计算法电路。....................................................................................................................................27 5 n = 3 时 α 0 (左) 和 α 1 (右) 的 DTFT 幅度。.................................................... . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 10 P ( r = ˆ r ) 的下限 . ...
完全集成的 384 元件、16 块、W 波段相位...
摘要 — 本文介绍了一种可扩展 W 波段相控阵系统的设计和实现，该系统具有内置自对准和自测试功能，基于采用 TowerJazz 0.18 µ m SiGe BiCMOS 技术制造的 RFIC 收发器芯片组，其 f T / f MAX 为 240/270 GHz。该 RFIC 集成了 24 个移相器元件（16TX/8RX 或 8TX/16RX）以及直接上变频器和下变频器、带素数比倍频器的锁相环、模拟基带、波束查找存储器和用于性能监控的诊断电路。设计了两个带有集成天线子阵列的有机印刷电路板 (PCB) 插入器，并将其与 RFIC 芯片组共同组装，以产生可扩展的相控阵瓦片。瓦片通过菊花链式本振 (LO) 同步信号彼此相位对齐。本文介绍了 LO 错位对波束方向图的影响的统计分析。16 个瓦片组合到载体 PCB 上，形成一个 384 元件 (256TX/128RX) 相控阵系统。在 256 个发射元件的视轴处测量到的最大饱和有效全向辐射功率 (EIRP) 为 60 dBm (1 kW)。在 90.7 GHz 下运行的无线链路使用 16-QAM 星座，在降低的 EIRP 为 52 dBm 的情况下，产生的数据速率超过 10 Gb/s，等效链路距离超过 250 m。
离子阱量子计算中光学跃迁的几何相位门
量子计算中最重要的、最困难的实验工作之一是实现近乎完美的两量子比特门操作。目前，人们认为大约 10 −4 的门错误概率足够低，可以实现所谓的高效容错量子计算 1、2。囚禁离子串是实现量子计算机最有希望的候选对象之一。用离子量子门实验实现的最低门不真实性仍然在 3% 左右 3。这种几何相位门的主要限制来自自发辐射和磁场涨落 3、4。离子阱量子计算可以用两种替代的量子比特编码来实现：超精细基态量子比特和通过光跃迁连接的量子比特态。对于超精细量子比特，门操作由偶极跃迁介导的拉曼耦合执行。参考文献 3 使用了基于这种超精细跃迁的编码。然而，在这样的设置下，将自发散射降低到所需的容错水平以下是很有挑战性的 5,6 ，因为需要大量的激光功率。最近，针对超精细量子比特 7 ，提出了在四极跃迁中使用拉曼过程。然而，这种策略需要高激光功率来实现短门时间。在这里，我们提出了在光学跃迁上使用 z 型几何相位门来克服 3 实现中存在的一些限制。例如，使用光学四极跃迁可以充分降低自发辐射事件的可能性。同时还表明，磁场不敏感状态可用于 z
利用量子电路对确定光子数态的相位进行估计
我们提出了一种将传统光学干涉测量装置映射到量子电路中的方法。通过模拟量子电路，可以估计存在光子损失时马赫-曾德尔干涉仪内部的未知相移。为此，我们使用贝叶斯方法，其中需要似然函数，并通过模拟适当的量子电路获得似然函数。比较了四种不同的确定光子数状态（均具有六个光子）的精度。我们考虑的测量方案是计算干涉仪最终分束器后检测到的光子数量，并使用干涉仪臂中的虚拟分束器来模拟光子损失。我们的结果表明，只要光子损失率在特定范围内，所考虑的四种确定光子数状态中的三种可以具有比标准干涉极限更好的精度。此外，还估计了装置中四种确定光子数状态的 Fisher 信息，以检查所选测量方案的最优性。