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World File Search System相位差
非热相偏见的约瑟夫森连接
我们研究由非热相差的超导体形成的非热约瑟夫森连接，这在非热性下是有限的，这自然是由于与正常储层的耦合所致。取决于非热性的结构，以智障的自我能量捕获，低能频谱寄主在拓扑上稳定的异常点，即在零或有限的真实能量作为超导相位差的函数。有趣的是，相应的相位偏置的超级流可以在此类特殊点上获取发散的纤维。此实例是一种自然而独特的非热效应，它标志着一种可能增强约瑟夫森连接的敏感性的可能方法。我们的作品为实现独特的非温和现象而开辟了一种方法，这是由于非热门拓扑与约瑟夫森效应之间的相互作用所致。
用于无调制器诱饵态量子密钥分发的简化强度和相位调制发射器
量子密钥分发 (QKD) 允许两个用户之间以无条件的安全性进行密钥交换。要广泛部署 QKD，低成本和紧凑性是高性能的关键要求。目前，大多数 QKD 系统都依赖于体强度和相位调制器来生成具有精确定义的幅度和相对相位差的光脉冲 - 即将信息编码为信号状态和诱饵状态。然而，这些调制器价格昂贵且体积庞大，从而限制了 QKD 系统的紧凑性。在这里，我们提出并通过实验演示了一种新颖的光发射器设计，通过以 GHz 时钟速度生成强度和相位可调的脉冲来克服这一缺点。我们的设计通过采用直接调制激光器结合光注入锁定和相干干涉，消除了对体调制器的需求。因此，该方案非常适合小型化和光子集成，我们实施了原理验证 QKD 演示以突出潜在应用。
雷达干涉测量及其在... 中的应用
摘要。雷达干涉测量法在测量地球表面变化方面的地球物理应用在 20 世纪 90 年代初呈爆炸式增长。这种新的大地测量技术可以计算由星载合成孔径雷达在两个不同时间获取的两个图像之间的相位差引起的干涉图样。由此产生的干涉图是地面和雷达仪器之间距离变化的等高线图。这些地图提供了无与伦比的空间采样密度（� 100 像素公里� 2 ）、具有竞争力的精度（� 1 厘米）和有用的观察节奏（1 次通过月� 1 ）。它们记录地壳的运动、大气的扰动、土壤的介电变化和地形的起伏。它们还对技术效应敏感，例如雷达轨迹的相对变化或其频率标准的变化。我们描述所有这些现象如何对干涉图产生影响。然后，实用摘要解释了计算和处理各种雷达仪器干涉图的技术，包括四种
表面上原子自旋量子比特的通用量子控制
扫描隧道显微镜 (STM) 能够在具有原子精度的表面上自下而上地制造定制的自旋系统。当将 STM 与电子自旋共振 (ESR) 相结合时，这些单个原子和分子自旋可以被量子相干地控制并用作电子自旋量子比特。在这里，我们通过沿两个不同方向采用相干控制来展示对表面上这种自旋量子比特的通用量子控制，这通过两个具有明确相位差的连续射频 (RF) 脉冲实现。我们首先展示量化轴上布洛赫矢量的每个笛卡尔分量的变换，然后进行 ESR-STM 检测。然后，我们展示了使用双轴控制方案生成单个自旋量子比特的任意叠加态的能力，其中实验数据与模拟结果高度一致。最后，我们介绍了动态解耦中双轴控制的实现。我们的工作扩展了基于 STM 的脉冲 ESR 的范围，突出了该技术在表面电子自旋量子比特的量子门操作中的潜力。
用Majoraana Bound States
我们考虑在外部磁场下与旋转轨道耦合的相位偏置的约瑟夫森连接，并研究了在Majorana结合状态的存在下Josephson二极管效应的出现。我们表明，具有沿旋转轨道轴具有Zeeman场的中间区域的连接形成了低能量的Andreev频谱，与超导相位差异φ=π相对于超导相位差不对称，这在拓扑相中受到Majorana Bound态在拓扑相的强烈影响。这种不对称的Andreev频谱产生了异常的电流曲线和临界电流，这些曲线和临界电流在正和负超潮流中不同，因此信号表明了约瑟夫森二极管效应的出现。即使在微不足道的阶段也存在这种效果，但由于主要结合状态的空间非局部性，它在拓扑阶段得到了增强。因此，我们的论文建立了拓扑超导的利用来增强约瑟夫森二极管的功能。
节能惯性驱动器，用于振动机的双频激发
摘要：大规模振动机的电动机的低效率和过多的电动机用于处理散装材料，这激发了惯性驱动器的新设计。此驱动器由一个电动机和两个同轴不平衡的质量组成，其旋转频率与比率2：1相关。这种方法允许产生具有可变振幅和频率的激发力，这取决于惯性特征和轴旋转频率，并且与不平衡质量的相位差无关。因此，可以更改所得矢量hodograph的对称轴。刺激力的光谱成分高达200 Hz含有较高的谐波，其能量份额比第二谐波含量为25.4％，比第三和更高的谐波相比改善了与单频率振动器相比改善散装物质处理的14.1％。有限元模型用于检查双频驱动器最负载单元的强度容量。它的使用允许实现复杂的运动轨迹，这些运动轨迹在技术上更有效地用于处理媒体的可变参数和筛分屏幕和其他振动机中的能源节省。
使用说明书 PH 516 高级物理实验室
理论：法拉第效应是一种广泛使用的磁光效应，其中偏振平面在穿过磁场中的介质时会旋转。与介质中的电子自旋相关的磁矩会受到一种力，试图将其沿直流磁场对齐。这导致旋转电子绕磁场方向进动。平行于磁场穿过介质的线性偏振光束可以被认为是由两个相反的圆偏振组成。由于磁矩的进动，每个圆偏振在介质内部都会经历不同的磁导率。因此，两个圆偏振以不同的速度传播，并以相位差从介质的另一侧出来。这两个相反的圆偏振重新组合时会产生一个线性偏振，相对于原始偏振方向旋转一定角度。旋转量与光穿过介质的距离和磁场强度成正比。因此 θ = VlB 。比例常数 V 称为维尔德常数。磁场强度为 B = πNI ，其中 N 是螺线管每单位长度的匝数，I 是通过螺线管的电流。
时间逆转对称性损坏的非中心超导体
在非中心对称超导体中，这对势具有均匀的单元和奇数三重态成分。如果打破了时间传感对称性，则这些组件的超导阶段是不相同的，例如在Anapole超导体中。在本文中表明，通过两个组分之间的相位差异打破时间反转对称性，显着改变了状态的密度和S +螺旋P波超导体中的电导。S +手性p波超频导导管中的状态密度和电导量通过添加相位差的影响较小，因为S + P波超导体中的时间反转对称性已经损坏。田中纳扎罗夫边界条件延伸到3D超导体，使我们能够研究更多的超导体，例如Balian-Werthamer超导体，其中D矢量的方向与动量方向平行。结果对于确定潜在的时间交流对称性损坏的非中心对称超导体中的配对电位很重要。
应用说明：Nuvotronics PolyStrata® 功率合成器
耦合器，37.5-42.5 GHz (PSX40D05V2W) PSX40D05V2W 是一款双向合成器，覆盖 37.5-42.5 GHz，如图 6 所示。输入端口设计为直接通过引线键合到功率放大器 MMIC。组合（输出）端口与从部件接地平面侧发射的标准矩形波导兼容。波导通过盖子在合成器输出的顶部进行反向短路。波导盖、终端电阻和电阻盖已预先组装在合成器部件上。提供适合 #0 螺钉（或公制 M1.6）的螺丝孔和适合 1mm 直径引脚的对准特征，以便精确安装到基板上。20 dB 定向耦合器集成在合成器中，带有引线键合接口。耦合端口配置用于监控输出功率（而不是反射功率），并且可以处于开路状态而不会影响性能。定向耦合器的相反端口在内部终止。输入端口设计为具有 90 度（正交）相位差。Nuvotronics 建议在组合两个放大器时将 PSX40D05V2W 组合器与 PSX20D05W（无定向耦合器的组合器）配对作为功率分配器，以保持正确的相位。