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d-d库仑相关性在磁化铁磁铁中的至关重要作用GD6（MN1 – XMX）23（M = Fe，Co）
众所周知，在元素金属中，过渡金属（TM）d-电子u dd的现场库仑能量明显小于f-electron稀有（re）金属的u f f f f f f f f f。因此，在RE-TM金属合金中通常会忽略U DD。与U F F相比，U DD的值低，但我们量化和阐明了U DD在RE -TM合金的部分填充D频带中的重要作用。我们研究了典型的RE-TM铁磁系列GD 6（Mn 1-X M X）23（M = Fe，Co; x =0。0，0。3），显示出有前途的磁性特性。使用恒定的光发射和恒定的初始状态光谱法用于识别价带中的Mn 3 d，fe 3 d和Co 3 D d d状态的部分密度（PDOS）。光子能量依赖性光谱演化使我们能够将MN，FE和CO 3 D pDOS中的下部哈伯德带和两孔相关卫星分开。使用cini-sawatzky方法，我们确定平均u dd = 2。1±0。4 eV，2。2±0。4 eV和2。9±0。4 eV。与Fe 3 D状态相比，CO相对较大的U DD在费米水平（E F）的连贯特征（E F）的DOS较低，而下Hubbard频带中的DOS较高，远离GD 6中的E F（Mn 0。7 CO 0。 3）23与GD 6（Mn 0。）相比 7 Fe 0。 3）23。 结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。 75 eV，对应于u dd = 1。7 CO 0。3）23与GD 6（Mn 0。7 Fe 0。 3）23。 结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。 75 eV，对应于u dd = 1。7 Fe 0。3）23。结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。75 eV，对应于u dd = 1。为了了解库仑相关性在电子结构和磁性特性上的作用，使用密度功能理论与现场库仑相关性（DFT + u）进行了电子结构计算（DFT + U）。65 EV和J DD = 0。9 ev。此外，使用计算出的GD和MN PDOS以及已知的光电离截面，模拟的GD 6 MN 23频谱与实验价带谱相当一致。结果表明D-D相关性在存在大型F-F相关性的情况下的关键作用，以调整RE-TM金属层的电子结构和磁性。
直接测量磁化材料的绝热温度变化
b imem-CNR研究所，帕科地区Delle Scienze 37/A 43124 Parma，Italia。*francesco.cugini@unipr.it摘要磁化材料的绝热温度变化的直接测量对于设计有效且环保的磁性冷却设备至关重要。这项工作报告了测量原理和主要实验问题的概述，这些问题必须考虑获得可靠的材料表征。根据有限差异热模拟和特殊设计的实验，讨论了非理想绝热条件，温度传感器的作用以及材料特定特性的作用。详细考虑了两种情况：薄样品的表征以及对快速场变化的热量响应的测量。最后，在具有一阶过渡的材料的情况下，讨论了不同测量方案的影响。1。引言制冷在我们的现代社会中起着基本作用：它渗透了我们的生活，并有助于人类的进化和健康。但是，它的成本超过了全球能源消耗的18％，并且这一数字不断增加二人组，以扩散发展中国家的制冷技术。1对实际气体压缩系统的这种巨大的能源需求和对环境的高度影响，紧急促进了新的环保解决方案。在新兴技术中，有磁制冷，它有望产生低生态影响，没有危险的液体，高效率和减少的电能消耗。2磁制冷是基于磁性效应（MCE），该效应由绝热温度变化（ΔTAD）或通过施加磁场的变化在磁性材料中诱导的等温熵变化（ΔST）组成。3通过磁场的周期性变化获得制冷剂循环。2四个元素对于建立磁冷却系统至关重要：磁化（MC）材料，磁场的来源，一种将材料相对移动到田间移动的机制以及用于传热的流体。通过应用或去除磁场引起的温度变化是导致传热的驱动力。这取决于材料的特性和施加磁场的强度。当前，最有前途的MC材料显示，在1 T的磁场变化中，可逆的ΔTAD为约3 K，这是可以用永久磁体组装而实现的。4–6尽管在过去的二十年中建造了许多磁性冰箱的原型，但竞争性MC设备的开发仍然需要更多执行的MC材料和新的智能技术解决方案。2,4,7除了对材料的磁性特性的基本研究外，寻找有效的冷却元素还需要测量其MC
定量磁化转移MRI MRI由On-...
定量磁化转移（QMT）成像旨在定量评估运动限制的宏观分子和周围水质子之间发生的磁化交换过程。用于大脑成像，经典QMT方法使用了两池模型1-3，该模型应用于伪造的损坏的梯度重新授予的（SPGR）数据。4这种方法得出的最相关的定量参数是大分子质子馏分（MPF），它对脑组织的变化具有公平的敏感性。5,6在QMT框架中，需要对T 1放松的独立测量才能解散松弛和MT效应，并提供估计MPF的估计。变量翻转角（VFA）–SPGR和MT-SPGR数据通常合并，并且使用7-9个或共同使用10，以估计明显的自由池T 1和其他QMT参数。关节估计是有益的，因为它明确考虑了两池模型中大分子和自由池之间的磁化交换，以进行更准确的t 1和MPF估计。11
磁化低温等离子体源中的传输和不稳定性流体模型
1 等离子体基础和建模 14 1.1 概述. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16 1.2.2 碰撞. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ... . ... ...
激光驱动准静态 B 场用于磁化高...
1 波尔多大学-CNRS-CEA，激光强度与应用中心 (CELIA)，UMR 5107，F-33405 Talence，法国 2 等离子体物理与激光研究所，大学研究与创新中心，希腊地中海大学，74100 Rethymno，克里特岛，希腊 3 希腊地中海大学工程学院电子工程系，73133 Chania，克里特岛，希腊 4 CEA、DAM、DIF，F-91297 Arpajon，法国 5 萨拉曼卡大学基础物理系，37008 Salamanca，西班牙 6 巴黎萨克雷大学，CEA、LMCE，91690 Bruyères-le-Châtel，法国 7 约克大学物理、工程与技术学院约克等离子体研究所，YO10 5DD，英国 8 巴利亚多利德大学理论、原子和光学物理系，47011 巴利亚多利德，西班牙 9 脉冲激光中心，M5 号楼，科学园，37185 Villamayor，萨拉曼卡，西班牙 10 LULI - CNRS、CEA、索邦大学、巴黎综合理工学院、巴黎综合理工学院，F-91120 Palaiseau Cedex，法国 11 普林斯顿等离子体物理实验室，普林斯顿，新泽西州 08543，美国 12 阿尔伯塔大学电气与计算机工程系，埃德蒙顿，T6G1R1 阿尔伯塔，加拿大 13 加州大学圣地亚哥分校能源研究中心，拉霍亚，CA 92093，美国 14 劳伦斯利弗莫尔国家实验室，利弗莫尔，加利福尼亚州94550，美国 15 iUNAT–拉斯帕尔马斯大学物理系，35017 拉斯帕尔马斯，西班牙 16 伦敦帝国理工学院布莱克特实验室等离子体物理组，伦敦，SW7 2AZ，英国 17 通用原子公司，加利福尼亚州圣地亚哥 92121，美国。 18 等离子体物理与激光微聚变研究所，01-497，华沙，波兰 19 等离子体物理研究所，捷克科学院，182 00，布拉格，捷克共和国 20 艾克斯马赛大学，CNRS，PIIM，F-13013 马赛，法国 21 极端光基础设施 ERIC，ELI-Beamlines 设施，25241 Dolní Brezany，捷克共和国（日期：2024 年 2 月 6 日）
2D抗铁磁半导体CRP的垂直连接中的磁化振荡4
1 MOE的关键实验室，用于凝结物质的非平衡合成和调节，Shaanxi省级高级材料和介质物理学的主要实验室，XI'AN JIAOTONG大学，XI'AN，XI'AN，710049，710049，中国2个国家主要的实验室，是纳尼型纳米型材料和量化量的纳米级材料和量子量的国家主要实验室， 200433，中国3个州制造系统工程钥匙实验室，西安·贾东大学，西安，710049，中国4号材料材料纳米结构研究中心，国家材料科学研究所，1-1-1-1-1-1-1-1-1-1-1-1-15-0044，日本305-0044，日本5日本6东南大学物理学院量子材料和设备的主要实验室，211189，中国南京7 Zhangjiang Fudan International Innovation Center，Fudan University，上海2011年
用$ D $ - 波磁化的超导体中的磁电效应
简介。在非中心对称超导体[1]中的磁性电源最近引起了极大的关注，尤其是在其在非核心超导反应中的实验应用中[2]，例如，如最近的综述[3-6]。特别是，Edelstein磁电效应是由应用超电流引起的自旋极化的产生，而其反场景是二极管效应，即，在两个相反的方向上，临界电流是不同的，在存在外部磁性的情况下会产生的两个相反的方向。这些现象的根本原因之一是违反了由旋转轨道相互作用或不均匀的磁性交换场引起的空间反演象征，该磁性磁性交换场是对能量依赖的动量旋转分裂的作用[7-9]，所有这些[7-9]都引起了电子旋转旋转极化之间的耦合和电荷之间的耦合[7]。在本文中，我们考虑了一个具有d-波对称性的共线抗磁性（AFM）订购参数的中心对称金属[11-14]。这种AFM阶诱导了传导费米子的费米表面的特定D波动量依赖性旋转分裂[7-9]。最近在参考文献中审查了各向异性磁顺序的扩展对称分类。[15 - 17]。显示此功能的代表性材料包括，例如，类型AFMS：金属RUO 2，Mn 5 Si 3，VNB 3 S 6，半导体MNTE等[15-20]。此外，最近在thinfms ruo 2中观察到了应变稳定的超导性，tc≈1。[31]。8 K取决于纤维厚度[21-23]。受到最近的实验进展的促进，对超导性的D-波AFM交换耦合的理论研究成为了一个密集的研究领域，包括对Andreev反射的研究和Josephson Current [24-28]，在D -Wave Superconcontos in D -Wave Superconcontos ft d -Wave af -Wave afm [29]中的无综合状态[29]，或者是30岁的MAD [29]，或者有关最近的精彩文章，请参见参考文献。在这种情况下，超导性和磁性的问题自然出现。清楚地，在肌脱肌对称超导体中，与极性超导体中的Edelstein效应相反，诱导的载体的自旋极化与超循环的均匀功能成正比，并表现出D -Wave对称性。
非磁性膜中的超快光诱导的磁化
轨道省的领域已经出现了通过启用环保电子设备来影响信息技术的巨大潜力。主要的电子自由度是轨道角动量，它可以产生无数现象，例如轨道霍尔效应（OHE），扭矩和轨道磁电效应。在这里，我们通过逼真的时间依赖电子结构仿真探索非磁性材料的磁反应，即超薄PT纤维，以对不同极化和螺旋性的超快激光脉冲。我们证明了显着的轨道和自旋磁化的产生，并确定了由OHE相互作用，反向法拉第效应和自旋轨道相互作用组成的潜在机制。我们的发现主张使用光在不是固有磁性的材料中编码磁性信息的前景。
在磁化培养基中吸收轴线暗物质
检测比MEV更重的轴线暗物质受到其小波长的阻碍，这限制了传统实验的有用体积。可以通过直接检测中等激发来避免此问题，后者的〜MEV - EV能量与检测器的大小是解耦的。我们表明，对于磁场内的任何目标，电磁轴轴的吸收率由介电函数确定。结果，可以将以前用于子GEV暗物质搜索的候选目标重新定义为宽带轴测检测器。我们发现，具有与最近测量值相当的噪声水平的kg yr暴露足以探测实验室测试目前未探索的参数空间。降低噪声仅减少几个数量级，才能对〜10 MeV - 10 eV质量范围内的QCD轴敏感。
电池管理系统的电源和信号磁化解决方案
影响变压器选择的其他条件可能会影响设计的进一步的操作条件，包括环境方面，例如高度，特定的污染程度，污垢和污垢或湿度，或所选变压器必须在其中运行的湿度。重要的是要考虑可能还需要满足的其他特定测试要求，例如部分排放测试或满足特定标准所需的长期可靠性测试。对于变压器的距离主题，这是指爬行和清除。爬行是沿着这两个点的表面测量的两个点之间的距离。间隙是两个点之间的距离，它们之间只有一个气隙（见图1）。