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World File Search System磁化率
主题：磁共振成像（MRI）脑部和头部
证据摘要和分析：磁共振成像 (MRI) 是一种经过验证且行之有效的脑部评估和评价成像方式。脑部 MRI 是目前最灵敏的技术，因为它能够高度灵敏地利用组织固有的对比度差异，而这种差异是磁弛豫特性和磁化率变化的结果。MRI 是一项快速发展的技术，持续的技术进步将继续改善脑部疾病的诊断。本实践参数概述了执行高质量脑部 MRI 的原则。脑部 MRI 的适应症包括但不限于：脑实质、脑膜或颅骨的肿瘤性疾病或其他肿块或肿块样疾病、血管疾病（缺血、梗塞、疾病、畸形异常、先天性疾病、创伤、出血、疾病（炎症、自身免疫、感染、内分泌、评估（脑神经、伴有相关神经系统发现的头痛、疑似脑结构异常）、癫痫、治疗随访和颅内压升高（ACR-ASNR-SPR，2019）。
针对儿童脑白质研究的可分析且质量可控的资源
我们创建了一套资源，用于基于健康脑网络 (HBN) 研究的公开扩散 MRI (dMRI) 数据开展研究。首先，我们将 HBN dMRI 数据 (N = 2747) 整理到脑成像数据结构中，并根据最佳实践对其进行预处理，包括去噪和校正运动效应、与磁化率相关的失真和涡流。预处理后可供分析的数据已公开。数据质量在 dMRI 分析中起着关键作用。为了优化 QC 并将其扩展到这个大型数据集，我们通过专家评分的小型数据子集和社区科学家评分的大型数据集的组合来训练神经网络。该网络在保留集 (ROC-AUC = 0.947) 上执行的 QC 与专家的 QC 高度一致。对神经网络的进一步分析表明，它依赖于与 QC 相关的图像特征。总而言之，这项工作既为推动大脑连接和儿童心理健康的跨诊断研究提供了资源，也为大型数据集的自动化质量控制建立了新的范式。
激光浮区法生长的磁性韦尔半金属候选材料 NdAlGe 的块体物理性质
摘要：本研究报告了空间群为I 4 1 md 的磁性外尔半金属候选材料NdAlGe单晶的成功生长。该晶体采用浮区技术生长，该技术使用五个激光二极管（总功率为2 kW）作为热源。为了确保在生长过程中稳定形成熔融区，我们采用了钟形分布的垂直辐射强度曲线。将电弧熔炼锭粉碎后的标称粉末在静水压力下成型，然后在由氧化钇稳定的氧化锆制成的氧气泵产生的超低氧分压（<10 − 26 atm）的氩气气氛中烧结进料棒和种子棒，加热至873 K。成功生长出长度为50 mm 的NdAlGe单晶。生长的晶体在 13.5 K 时表现出块状磁序。基本物理特性通过磁化率、磁化强度、比热、热膨胀和电阻率测量来表征。这项研究表明，磁序在 NdAlGe 中诱导各向异性磁弹性、磁熵和电荷传输。
钠含量对热极化钠铌硼磷酸盐玻璃结构和光学性质的影响
合成了六种具有不同钠含量的富铌玻璃。在互补红外和拉曼分析的基础上，研究了钠含量及其对极化前后玻璃结构的影响。极化玻璃横截面上的相关二次谐波 (SHG)/拉曼显微镜显示 SHG 信号和结构变化共定位。无论是通过极化 (230 – 300 °C) 去除钠，还是通过起始玻璃成分（熔化温度为 1300 – 1500 °C）定义的碱含量去除钠，都证明了类似的结构重排。还讨论了钠含量对热极化前后光学性质的影响。发现极化引起的折射率变化（范围在 10 − 3 和 3 × 10 − 2 之间）主要是由于极化区域密度下降而不是成分和结构变化造成的。通过 Maker Fringe SHG 分析，证实了极化引起的二阶非线性响应的电光起源，并根据影响三阶磁化率 [ χ (3) ] 或极化层内部电场强度的参数选择，讨论了 χ (2) (2 – 2.5 pm/V) 随钠含量的变化。
完善脑部扫描：新视野 - Philippe Ciuciu 1,2
缩短采集时间一直是高分辨率 MRI 面临的一大挑战，而压缩感知 (CS) 理论已成功解决了这一问题。然而，大多数傅里叶编码方案都对现有的 k 空间轨迹进行了欠采样，不幸的是，这些轨迹永远无法充分编码所有必要的信息。最近，我的团队通过提出用于快速 K 空间采样的扩散投影算法 (SPARKLING) 解决了这一关键问题，该算法用于 3 和 7 特斯拉 (T) [1,2] 下的 2D/3D 非笛卡尔 T2* 和磁化率加权成像。在演讲的前半部分，我将介绍这些进展，展示有趣的临床应用，并演示我们如何采用这种方法来解决 7T 下的高分辨率功能和代谢（钠 23 Na）MR 成像——这是一项非常具有挑战性的任务。此外，我将解释如何使用 SPARKLING 欠采样策略来内部估计静态 B0 场不均匀性，这是避免在校正由于这些不均匀性而导致的非共振伪影之前需要进行额外扫描的必要组成部分。
鉴定双层镍液中的超导率3 ni 2 o 7
†sunhlei@mail.sysu.edu.cn; •zengqs@hpstar.ac.cn; §wangmeng5@mail.sysu.edu.cn摘要：在高压下镍镍的Ruddlesden-Popper阶段的超导性识别仍然具有挑战性。在这里，我们报告了对LA 3 Ni 2 O 7的单晶晶体结构，抗性和Meissner效应的全面研究，其静水压力最高为104 GPa。X射线衍射测量结果揭示了从40 GPA高于40 GPA的四方相的结构过渡。在18.0 GPa时，最大发作T C发作为83 K，实现了超导性的零电阻。超导性逐渐被抑制，直到它消失在80 GPA以上，从而导致右三角形的超导区域。在压力下，直接电流磁化率技术成功地检测到了LA 3 Ni 2 O 7中的Meissner效应；估计在22.0 GPA时，最大超导体积分数估计为62.7％。因此，我们证明了双层镍3 ni 2 O 7在高压下的单晶中超导性的庞大性质。结果揭示了LA 3 Ni 2 O 7中超导性，氧含量和结构之间的紧密联系。
热电镍四硫代草酸盐聚合物纳米粒子的合成及表征
在生物基聚酯或聚乙二醇作为生长控制剂的情况下，在温和条件下合成了导电配位聚合物 Ni(tto) 的纳米粒子。使用聚酯时，可以观察到粒子的聚集体，而使用聚乙二醇时则可以获得分散良好的纳米粒子。事实上，当 Ni 2+ /聚乙二醇的重量比为 0.031 时，透射电子显微照片证明分散粒子的尺寸在 3 - 10 nm 范围内。纳米粉末的红外光谱显示 1100 - 1190 cm −1 范围内有两种 CS 拉伸模式，证实了与镍中心配位的四硫代草酸酯配体的存在。在聚乙二醇存在下制备的纳米粉末的室温电导率约为 0.8 S∙cm −1 ，对于四硫代酯基聚合物来说这是一个不错的值。最后，对分散良好的 Ni(tto) 粒子进行磁化率测量，在较大的温度范围内证实了居里-外斯定律。此外，低温测量将证实 Ni(tto) 聚合物链内镍原子之间的链内或链间相互作用。关键词
一些化合物的合成、表征及抗真菌活性
近二十年来，过渡金属配位化合物由于其独特性质（如催化、离子交换、微电子、非线性光学、多孔材料等）的合成及应用已成为一个极具吸引力的领域。[1-7] 过渡金属混合配体配合物在光化学、分析化学和磁化学等不同领域发挥着重要作用。[8] 锰的配位化学已成为生物无机化学中一个令人感兴趣的研究领域。[9] 目前，人们正在探索此类化合物的磁性和多种催化活性，以了解其生物学重要性。[10-12] +3 氧化态的锰 (Mn) 与带电和中性配体形成复合物。[13] 我们给出了实验室合成的三（乙酰丙酮）-锰 (III) 单晶的 X 射线晶体学数据。[14] 已发现锰 (III) 八面体配合物易受 Jahn-Teller 畸变的影响。我们进一步合成了四种新型混合配体 Mn(III) 配合物，即 [Mn(acac)2(NCS)SH2]、[Mn(acac)2(N3)SH2]、[Mn(acac)2(Cl)SH2] 和 [Mn(acac)2(Br)SH2]，并研究了它们的磁化率、紫外线和抗真菌性能。
![arXiv:2208.05533v1 [physics.optics] 2022 年 8 月 10 日](/simg/9\942b8ffd73f6ffebaa80cb0785497872af2a5f71.webp)
arXiv:2208.05533v1 [physics.optics] 2022 年 8 月 10 日
光反射在许多现代技术中起着至关重要的作用。本文给出了由单一材料制成的通用平面结构在任何方向和任何偏振下的最大反射功率的解析表达式，该结构由复杂的标量磁化率表示。最大化反射的最佳光物质相互作用问题被表述为感应电流优化问题的解，受能量守恒和被动性约束，通过使用拉格朗日对偶，该问题允许全局上限。导出的上限适用于广泛的平面结构，包括超表面、光栅、均质膜、光子晶体板，更一般地说，适用于任何非均匀平面结构，无论其几何细节如何。这些界限还设定了给定有损材料的最小可能厚度的限制，以实现所需的反射率。此外，我们的结果允许发现与现有设计相比，反射结构效率可以大幅提高的参数区域。给出了这些发现对设计由真实的、不完美（即有损）材料制成的优质紧凑反射元件的影响的例子，例如超薄高效的光栅、偏振转换器和用于太阳/激光帆的轻型镜子。
准一磁结构的特殊性...
准一维（Q1D）自旋链体系由于其量子磁性而在高密度信息存储设备、量子信息和计算机中有着巨大的潜在应用。人们在 ANb 2 O 6（A = Mn、Fe、Co 或 Ni）化合物中研究了其低维磁行为，其结构和磁性非常有趣，因为该系统呈现出弱相互作用的伊辛链，从而导致了这种准一维磁序。我们的研究结合了比热和磁测量；X 射线和中子衍射（ND）。在这项工作中，我们提出了一种 Co/Ni 正交结构，称为铌矿，它与 Pbcn 空间群结晶，其分子式为 Co 0.4 Ni 0.6 Nb 2 O 6 。Co 取代 Ni 导致晶格体积连续减小，从而保持正交晶体结构。磁化率和比热测量表明，由于链间相互作用较弱，在 3.4 K 时会出现反铁磁序。磁性离子的部分取代往往会改变在 CoNb 2 O 6 和 NiNb 2 O 6 中观察到的磁序。最后，我们展示了这种磁结构随 Ni-Co 取代而发生的变化。