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高分辨率FMRI图像重建的转移和无监督的学习在超高磁场
然而，随着这些加速fMRI获取的最新进展[3，4]，收购中保存的时间和复杂性已转移到图像重建中。目前，即使在社区中已经开发了现代变异压缩感（CS）重建技术，并且在我们的PYSAP软件[5]中可供选择（请参阅其fMRI 1的插件），但完全重建典型的4D（3D+时间）序列所需的时间预算是100个高分辨率FMRI FMRI FOLUMES架构的典型预算。为了加快这项任务，存在几种竞争方法，要么平行于多个GPU上连续的fMRI体积的重建，要么依靠深度学习在测试时本质上分解MR图像重建的数值复杂性。该博士学位论文将探索第二大道。
研究文章是一种听觉诱发磁场的新识别方法
摘要：本文将条件令牌（CT）定义为具有特定条件的令牌，并提出了其在智能合约中操作的使用功能，以便可以在公共区块链中部署。如果CTS被交换为/同等的货币，那么所有条件均已实现，即所需的履行和义务/权利。在使用中，义务类型的CT可以用作可划分的抵押贷款，也可以用作应收账款，应付账款和凭证的代表。虽然权利类型的CT可以用作可分开的固定收入债券或投资工具。因此，可以将两种类型的CT与匹配的方法集成在一起，因此可以在分散率的任何类型的对等（P2P）系统中使用，例如众筹和P2P贷款。本文应用了这个新模型来解决供应链财务的复杂问题。对于可行性，本研究得出结论是CT是“ Verdinglichung obsigatorischer rechte”，而在成本和收益方面，CTS比当前的公司贷款更好。此外，它还能够将风险转移给其他投资者。在实施方面，本文提出了一个系统框架，并完成了系统概念证明。
Fujisawa - 磁场中可广泛调节的贝里曲率......
近年来，人们发现了由电子自旋自由度与新出现的几何和拓扑效应相互作用而产生的令人着迷的新型凝聚态现象。[1,2] 其中最突出的是贝里曲率 Ω 的概念，它源于电子波包穿过闭合环路时积累的几何相。[3,4] 在晶体固体中，这种贝里曲率可以解释为作用于运动电子的有效磁场，因此在霍尔输运实验中表现突出。[1] 例如，其积分在动量空间的量化，一种称为能带拓扑的现象，导致量化电荷和自旋霍尔效应。[5–8] 另一方面，磁性材料表现出丰富的实空间和动量空间贝里曲率表现。[9,10]
量子化磁场对二维半导体费米能量振荡的影响
目前，人们对研究二维电子系统特性的兴趣源于其在纳米级半导体结构中的应用前景。在这样的系统中，特性依赖性的量子维度量通常具有振荡特性（Korotun，2015 年；Kurbatsky 等人，2004 年；Dmitriev 等人，2012 年；Dmitriev 等人，2007 年；Korotun，2014 年；Korotun 等人，2015 年；Dymnikov，2011 年；Gulyamov 等人，2019 年，Gulyamov 等人，2020 年）。在二维半导体中，宏观能量特性（例如态密度、电子有效质量和费米能量）取决于量子阱的厚度。假设材料厚度d的大小将与低维半导体中电子的德布罗意波长相等。
TEM 室内材料的存在导致的电场和磁场扰动
摘要 — 本文详细研究了在不同于自由空间的条件下，即存在代表性铁磁材料和电介质材料的情况下，TEM 室内部电场 (E) 和磁场 (H) 分布对室相应主模式上方和下方的影响。使用 IEC 61967-2（封闭式）和开放式 TEM 室进行了数百 MHz 至 GHz 的模拟和测量。无论频率和 EUT 位置如何，与电介质材料只在其位置局部改变 E（和 H，取决于介电常数）的范数（∣∣。∣∣）不同，室内存在铁磁材料会同时改变∣∣ E ∣∣ 和 ∣∣ H ∣∣ 分布：局部低于主模式频率，全局高于该频率的整个室底部。这表明，由于铁磁材料引起的 ∣∣ H ∣∣ -场的局部失真比 ∣∣ E ∣∣ -场的局部失真具有更强的影响，而不考虑频率、位置和磁损耗。此外，IEC 61967- 2 和 62132-2 标准中提到的在主模频率以下使用 TEM 室的要求可能并不相关，只要同时考虑 EM 场的不均匀性，并在抗扰度测试中将 IC 封装的存在考虑在引脚周围的等效 ∣∣ E ∣∣ -场水平中即可。
火星磁层的稳定状态及其对行星际磁场旋转的快速响应
人们认为，诱导磁层的磁场以叠加场为主。理论上，这种叠加场的方向应该与行星际磁场的 yz 方向一致。然而，观测表明，诱导磁层的磁场方向与行星际磁场方向相反。利用天问一号和 MAVEN 的联合观测，我们获得了火星诱导磁层在精确 MSE 坐标系下的平均磁场图，并计算了其标准差。标准差证实了平均磁场分布与稳态假设一致。磁场图显示，平均磁场在 yz 平面上顺时针旋转，发生在火星诱导磁层的白天和夜间。根据磁感应方程，当磁层内等离子体流速存在差异时，就会发生磁场的这种顺时针旋转。值得注意的是，其他非磁化行星的感应磁层表现出与火星相似的定性特性，表明它们具有可比的磁场特征。
M11/TZ1/A2 A2。这个问题是关于磁场中的运动。
质量为0.25 kg的球连接到弦上，并沿半径为r = 0.33m的水平圆以恒定速度V旋转。字符串附着在天花板上，并与垂直方向呈30 0。
磁场中平行通道纳米低温加速器的设计和性能
我们对低温三端开关纳米低温加速器 (nTron) 的传统几何形状进行了设计修改。通过包含并行载流通道对 nTron 的传统几何形状进行了修改，这种方法旨在提高设备在磁场环境中的性能。nTron 技术面临的共同挑战是在变化的磁场条件下保持高效运行。在这里，我们表明，并行通道配置的调整可提高栅极信号灵敏度、提高操作增益，并降低超导涡旋对高达 1 T 的磁场内 nTron 操作的影响。与受有效通道宽度限制的传统设计相反，并行纳米线通道允许更大的 nTron 横截面，进一步增强了设备的磁场弹性，同时由于局部电感降低而改善了电热恢复时间。nTron 设计的这一进步不仅增强了其在磁场中的功能，还扩大了其在技术环境中的适用性，为现有的 nTron 设备提供了一种简单的设计替代方案。
通过红荧烯光泵浦的磁场可切换激光器
晶体材料、石榴石或掺杂稀土的顺磁玻璃，因此不适合大面积和体积成像。[4] 氮空位 (NV) 中心对磁场具有高灵敏度（单个 NV 中心的灵敏度约为 1 nT Hz −1/2 量级），[5] 但 NV 的光学截面较弱，需要高分辨率检测其发射波长，并且校准困难。[6] 磁成像应用将受益于生物相容性材料（如分子或纳米颗粒）内更强的光磁相互作用，这些材料可以直接掺入样品或生物测定中。[7] 理想情况下，用于磁成像的纳米材料还能够进行高分辨率成像和在高光子通量下操作，甚至可能在微激光器中实现，其明亮的发射和高光谱灵敏度为以细胞分辨率监测各种生理参数创造了新的机会。 [8] 荧光或电致发光材料中的新光磁效应可用于调制激光，甚至可能在光调制器中找到新的应用，而光调制器目前依赖于弱热效应或电光效应。鸟类对地球磁场敏感性的解释为传统磁光材料提供了一种替代品。最近的研究表明，鸟类能够利用其视网膜中电子相互作用的磁敏感性来适应地球磁场。[9,10] 鸟类视网膜中蛋白质的光激发会产生自由基（不成对电子）中间态，然后这些中间态与自旋为 1 的激子（电子-空穴对）相互作用，后者也称为三重态激子。为了解这些相互作用的磁依赖性基础，考虑一个不对称分子，对于该分子，即使在没有磁场的情况下，自旋为 1 的激子的三个三重态也会在能量上分裂。通常，在没有显著的自旋轨道耦合的情况下，这种零场分裂小于约 10 μ eV。[11] 因此，一个数量级为 10 μ eV μ B − 1 ( ≈ 0.2 T) 的外部磁场（其中 μ B 是玻尔磁子）可以通过塞曼效应重新排序三重态，从而调节它们在自旋相关相互作用中的参与。对于没有零场分裂的未配对电子，磁场灵敏度通常更高。因此，三重态-三重态和三重态-电荷相互作用都可以经历磁场调制。鉴于其
1. 宇宙线传输简介 2. 电场和磁场中的粒子运动
• 粒子漂移的方向从一个太阳黑子周期变化到下一个周期。 • 对于 A>0，当 GCR 进入日光层时，漂移将它们带向两极并沿着电流片向外移动。 • 对于 A<0，模式相反（“A 负”）