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World File Search System空腔
基于空腔的纠缠光子的来源 -
在光学设备的性能方面保持高灵敏度和较大的功绩（FOM）至关重要，尤其是当它们用于用作具有极低检测极限（LOD）的生物传感器时。在这里，创建了以1D光子晶体形式的纳米组装层，该层沉积在D形的单模纤维上，以满足这些标准，从而产生Bloch表面波的产生。高和低折射率（RI）纳米层之间的对比度增加，以及损失的减少，不仅可以实现高灵敏度，还可以实现狭窄的共振带宽，从而导致FOM中的显着增强。进行了批量RI敏感性的初步测试，并考虑了一个模仿生物学层发生结合相互作用的生物学层的其他纳米层的影响。最后，通过以非常低的浓度检测血清中的免疫球蛋白G来评估生物传感能力，并实现了70 AM的创纪录LOD。能够在Attomolar范围内达到非常低的LOD的光学纤维生物传感器不仅是一个了不起的技术结果，而且还可以作为早期诊断疾病的有力工具。
流线型射弹和空腔上的流体动力阻力
图 27 对于 L/D = 2.0 的弹丸，D = 25 毫米；LE = 15 毫米；L R = 35 毫米，估算弹丸的终端速度。 ........................................................................... 68 图 28 对于 L/D = 2.0 的弹丸，阻力系数 C D 与雷诺数 Re 的依赖关系；D = 25 毫米；LE = 15 毫米；L R = 35 毫米。平均阻力系数为 0.199。 ........................................................................................................................... 69 图 29 对于 L/D = 3.0 的弹丸，D = 25 毫米；LE = 23 毫米；L R = 53 毫米，估算弹丸的终端速度。 ........................................................................... 70 图 30 对于 L/D = 3.0 的弹丸，阻力系数 C D 与雷诺数 Re 的依赖关系；D = 25 毫米；LE = 23 毫米； L R = 53 毫米。平均阻力系数为 0.164 .................................................................................................... 71 图 31 L/D = 3.5 弹丸的终端速度估计值；D = 25 毫米；LE = 26 毫米；L R = 61 毫米。 ............................................................................................. 72 图 32 L/D = 3.5 弹丸的阻力系数 C D 与雷诺数 Re 的依赖关系；D = 25 毫米；LE = 26 毫米；L R = 61 毫米。平均阻力系数为 0.178 .................................................................................................... 73 图 33 终端速度估计值
2024分子强耦合和空腔精致.pdf
摘要：分子强耦合为物理，化学和材料科学提供令人兴奋的前景。虽然注意力集中在为分子系统开发现实模型上，但探索光腔的整个光子模式结构所起的重要作用却较少。我们表明，分子强耦合的有效性可能主要取决于腔体的技巧。具体而言，我们只看到与配色体下极化相关的发射，对于有足够的技巧的空腔。通过在多模结构中开发一个腔光光致发光的分析模型，我们阐明了有限的技巧在北极星形成中的作用，并表明降低技巧可以降低北极星状态中光和物质的程度。我们建议，腔体支持的光子模式的详细性质对于开发分子强耦合的连贯框架与包括逼真的分子模型一样重要。
与介电堆栈的开放空腔中的轻度互动
考虑到多层介电镜的影响，我们评估了单个发射极和光腔内的辐射场之间的精确偶极耦合强度。我们的模型允许一个人自由地改变腔的共振频率，光或原子过渡的频率以及介电镜的设计波长。耦合强度是针对具有未结合频率模式的开放系统得出的。在非常短的空腔中，用于确定其模式体积和定义的长度的有效长度不同，并且也发现与它们的几何长度有明显不同的分歧，并且辐射线在介电镜中最强。对于腔体比其谐振波长长得多，该模式体积通常从其几何长度中采用的模式进行接近。
rubrene中的工程空腔单线裂变-dr -ntu
图1：（a）在q c = 0的情况下，在没有空腔的情况下沿调音模式切割绝热的佩斯。在（q t =0。07，E = 2。256 eV）。沿q c = 0（b）ω= 0的调音模式下的极化pess切割（带有空腔）。1 eV和（c）ω= 0。2 eV。 仪表板线显示了极化顺式的位置。2 eV。仪表板线显示了极化顺式的位置。
混合轻型态在拓扑超导体中与空腔光子搭配的
细菌“ candidatus nardonella dyophthoridicola”是一种革兰氏阴性的gam- maproteotototototabterial tocyobterial tocytobiont（图。1）。特别是，它是与象鼻虫相关的细胞内义务共同主义者（1）。通过向其宿主供应酪氨酸，细菌在表皮中起着至关重要的作用（2）。与第二个象鼻虫相关的符号不同，“ candidatus sodalis pierantonius”，它在宿主的整个生命周期中保持在功能性细菌中（3-5）。我们使用长阅读测序来研究“ Ca.nardonella dryophthoridicola”菌株nardrf，与意大利人种群相关的Rhynchophorus ferrugineus。2017年，昆虫宿主是从卡塔尼亚地区的一棵棕榈树中取样的。p在25°C，黑暗的24小时内，直到分成人。剖析了十个新出现的成年人以提取其细菌。然后按照制造商的动物组织提取说明，使用Dneasy血液和组织试剂盒（意大利Qiagen，意大利）合并细菌以进行DNA提取。在90V时通过0.8％琼脂糖凝胶电泳对DNA完整性进行了1H的验证。用纳米体100分光光度计（意大利的Thermo Fisher Scienti）和Qubit双链DNA（DSDNA）高敏化测定试剂盒测量了DNA纯度和浓度。使用R9.5流单元在奴才MK1B设备上进行了长阅读测序。使用Minknow V18.03.1进行测序48小时。读取量超过500 bp进行后续分析。重点识别为“ Ca.用于图书馆制备，使用1D连接测序试剂盒（SQK-LSK 108）原始Col使用了2.5 m g的非大量和非大小选择的总基因组DNA。然后，将最终DNA的0.5 m g加载到流动细胞上。基本调用，具有高准确性算法，质量截止值为7。所有工具均使用默认参数运行，除非另有说明。使用min-iasm（7）组装了元基因组fastq读取（主机和共生体）。nardonella dyophthoridicola”，以ncbi非冗余（NR）数据库进行鉴定。提取这些概念并用于重新填充组件。重叠群用于映射和提取“ Ca.nardonella dryophthoridicola”使用minimap2 v2.17（8）。然后使用Flye v2.8.1（9）重新组装836,116读。使用Circlator v1.5.5（10）与选项进行了循环 - Merge_Min_ID 85和 - Merge_breaklen 1000，如牛津Nanopore读取。使用公开的Illumina简短读数（SRA登录
通过椭圆偏振光谱法现场监测 Sb 离子注入单晶 Ge 过程中的无序和空腔演变
Tivadar Lohner 1 、Attila Németh 2 、Zsolt Zolnai 1 、Benjamin Kalas 1 、Alekszej Romanenko 1 、Nguyen Quoc Khánh 1 、Edit Szilágyi 2 、Endre Kótai 2 、Emil Agócs 1 、Zsolt Tóth 3 、Judit Budai 4,5 、Péter Petrik 1,* 、Miklós Fried 1,6 、István Bársony 1 和 † József Gyulai 1
带有非球形镜的空腔，用于增强量子发射器 - 腔体相互作用
对于现代量子光学的各种应用，无论是在实验学术研究和商业量子技术中，都需要与光学谐振器的量子发射器的强耦合，并且同时在此谐振器中同时长期光子寿命很重要。满足这些实际应用这些要求的一些最有前途的系统是纤维上的微腔[1-4]，离子束蚀刻的介电谐振器[5]或微型组装结构[6]。可以通过紧密定位单个腔光子光子（即使腔非常小）来实现量子发射极与光学循环的强耦合。但是，对于大多数逼真的量子信息处理方案，需要从侧面对发射极的光学访问，例如，用于光学冷却[7]，状态准备和最终状态读数[8]。，将原子或离子传递到腔内的通道，并且将诱捕结构的整合到腔内可能会对骑士长度施加进一步的约束。在离子陷阱量子计算的情况下[9]，形成腔的介电镜还可以散布由于其电敏感性而捕获离子所需的射频频率，并且由于其面部电荷而导致的，如果它们离陷阱电极太近[10，11]。总体而言，因此需要在量子信息应用中使用的光腔，以将强耦合速率与低损失相结合，同时还可以使镜子足够分开。让我们首先审查主参数，以使光谐振器与单个细胞进行强耦合。我们在这里工作的目的是提出一种新方法来实现这些要求，从球形镜的范式转移到与标准高斯模式相比，具有更好的配置属性的工程师光腔模式。在两级发射极之间的相干耦合，例如量子点，离子或冷原子，位于具有光学场模式E（r）的腔坐标为r，其特征是强耦合