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World File Search System粒子分布
在安静的太阳的3D模拟中加速粒子梁
上下文。观察性和理论证据表明，从X级浮游到纳米流动的太阳大气中，加速颗粒的光束都是在太阳大气中产生的各种大小的浮动事件。这些类型的颗粒的当前模型渗透循环假设一个孤立的1D气氛。目标。可以通过3D辐射磁水动力学代码提供对加速颗粒进行建模的更现实的环境。在这里，我们提出了一个简单的模型，用于粒子加速度和在安静太阳大气的3D模拟的背景下，从对流带到电晕。然后，我们检查粒子梁引入的能量的附加运输。方法。通过检测磁性拓扑的变化来识别与磁重新连接相关的粒子加速度的位置。在每个位置，从局部条件估算了加速粒子分布的参数。然后沿着磁场传播粒子分布，并计算出与环境等离子体的库仑碰撞引起的能量沉积。结果。我们发现，粒子梁源于分布在整个电晕上的扩展加速区。到达过渡区域后，它们会收敛并产生穿透色球的强烈加热链。在这些链中，光束加热始终在过渡区域底部以下主导导电加热。这表明粒子梁甚至在活动区域之外都会改变能量传输。
用于初始化氮空位自旋寄存器的量子控制序列的优化
许多量子信息协议的实施需要对量子寄存器进行有效的初始化。在本文中，我们优化了一种粒子捕获协议，用于初始化与金刚石中单个氮空位 (NV) 中心相关的混合自旋寄存器。我们通过使用一系列微波、射频和光脉冲极化 NV 的电子和核自旋来初始化量子寄存器。我们使用速率方程模型来解释光脉冲作用下的粒子分布。将该模型与通过执行部分量子态层析成像获得的实验数据进行了比较。为了进一步增加自旋极化，我们提出了一种具有优化光脉冲的递归协议。我们还讨论了核和电子自旋泵送速率的相对值在实现最大自旋极化程度中的作用。
增材制造
熔体流动对于增材制造 (AM) 过程中的质量至关重要。当施加外部磁场时，它会通过热电磁流体动力学 (TEMHD) 效应产生改变流动的力，从而可能改变最终的微观结构。然而，TEMHD 力的程度及其潜在机制仍不清楚。我们使用原位高速同步加速器 X 射线照相术和非原位断层扫描追踪钨粒子的流动，以揭示定向能量沉积 AM (DED-AM) 过程中 TEMHD 诱导流动的结构。当不施加磁场时，Marangoni 对流占主导地位，导致粒子分布相对均匀。当磁场平行于扫描方向时，会诱导 TEMHD 流动，在横截面上循环，导致粒子偏向熔池的底部和侧面。此外，向下的磁场会引起水平循环，将粒子偏向另一侧。我们的结果表明，TEMHD 可以在 DED-AM 过程中破坏熔池流动。
Angelika S. Thalmayer*、Samuel Zeising 和 Georg Fischer 因交流电引起的屏蔽导致磁性药物靶向的转向性能降低
摘要：磁性药物靶向是一种新的癌症治疗方法，其中磁性纳米粒子被用作抗癌药物的载体。通常，使用外部磁体来引导血管内的粒子朝所需的方向运动。然而，这种引导的一个不良副作用是粒子在引导磁体下方积聚。许多研究人员解决了积聚粒子的数量问题，但据作者所知，迄今为止尚未研究积聚曲线对产生的磁场以及因此对磁引导力的影响。因此，在提出的研究中，用数值方法研究了积聚曲线对磁力的影响。因此，检查了一个血管的二维模型，其中假设粒子为积聚曲线，并有一个附近的磁体。此外，近似累积轮廓的长度、厚度和有效磁化率以及磁铁尺寸也发生了变化。结果表明，场分布受到显著影响，尤其是对于高有效磁化率。最初施加的轮廓放大了磁力；然而，当轮廓累积时，磁力降低了 50%。总的来说，结果表明，在模拟模型中必须考虑粒子分布对磁场的反作用。
SPIE 会议纪要
太阳是研究粒子加速的得天独厚的地点，粒子加速是整个宇宙中一个基本的天体物理问题。极紫外 (EUV) 包含许多在太阳大气的所有层中形成的窄发射线，其轮廓允许测量等离子体的密度和温度等特性，以及诊断非麦克斯韦粒子分布的存在。唯一的观察方法是从太空进行，因为地球大气会吸收 EUV 辐射。积分场光谱与偏振测量相结合是研究太阳的关键，但目前的 EUV 技术存在局限性：光纤 IFU（积分场单元）的传输率很低，飞行中的效应会影响偏振测量。最好的解决方案似乎是图像切片器。然而，这项技术尚未为 EUV 光谱范围开发。本文探讨了一种新的高效紧凑的积分场光谱仪布局，该布局基于图像切片器的应用，将 IFU 的表面与光谱仪的表面相结合，适用于太空应用。关键词：EUV 光谱、积分场光谱仪、图像切片器、太阳仪器、空间仪器
高能核碰撞中的集体激发——纪念刘联寿教授
集体流由动量空间中最终粒子分布的傅里叶展开的系数定义，对核碰撞的早期阶段很敏感。具体来说，前三个系数分别称为定向流 ( v 1 )、椭圆流 ( v 2 ) 和三角流 ( v 3 )。定向流对介质的状态方程 (EoS) 敏感；椭圆流对介质的自由度、部分子或强子能级和平衡度敏感；三角流对初始几何涨落敏感。在 RHIC-STAR 核碰撞实验中已经实现了一套全面的测量 [ 1 – 9 ]。在高能碰撞（> 20 GeV）中观测到的 vn 的组成夸克数 (NCQ) 标度表明部分子集体已经建立 [ 1 – 3 , 8 , 10 ]。特别地，D 介子也遵循 NCQ 标度 [ 2 , 10 , 11 ]，这表明粲夸克集体与 u 、 d 和 s 夸克处于同一水平；因此，产生的介质达到（接近）平衡。束流能量扫描 (BES) 计划的主要动机是探索 QCD 相图并寻找可能的相边界和临界点。STAR 实验中 BES 计划的第一阶段 (BES-I) 涵盖碰撞能量 √ s NN = 7.7–62.4 GeV。已经观察到许多有趣的现象；在这里，我们重点关注集体流 vn 测量。图 1 总结了 STAR BES-I 的定向、椭圆和三角流相关观测结果。中速附近净重子的 v 1 斜率与碰撞能量的关系被认为是一级相变的可能信号。v 1 斜率的非单调能量依赖性与相变有关，v 1 斜率的最小值称为“最软点坍缩”[12]。在实验中，随着中子
最小三角形场景中的后量子非局域性
非局域性研究历来集中在爱因斯坦-波多尔斯基-罗森悖论和贝尔不等式的情景上。在这种所谓的贝尔情景中，单个源发射出成对的粒子，这些粒子分布在两方之间，双方在空间上分开的位置独立测量这些粒子，然后比较它们的统计数据。近年来，非局域性研究已经超越了贝尔情景，开始考虑网络情景中可能出现的相关性 [1]。网络具有多个独立源，这些源发射粒子，然后根据特定的网络架构在多个方之间分配。例如，最简单的网络称为双局域情景 [2,3]，有两个独立源，每个源分配一对粒子；一个在 Alice 和 Bob 之间，另一个在 Bob 和 Charlie 之间。这与在最简单的纠缠交换形式中遇到的情景相同 [4]。众所周知，与贝尔情景相比，引入多个独立源使得网络中非局域性的技术分析更具挑战性。然而，网络也提供了新的概念见解。例如，这涉及量子力学中复数的使用[5-7]，无需输入的设备独立认证[8]，单光子的非局部性[9]，测量依赖性的上限[10]和广义概率理论的检验[11]。人们已经开发出一些计算方法，主要基于膨胀的想法，从外部限制网络中局域[12]、量子[13,14]和后量子[15]相关性的集合。对网络非局部性的探索已经产生许多针对不同网络架构的非局部性标准，例如双局部场景[2,3,16]、链式场景[3,17,18]、星式场景[19,20]以及许多其他场景（参见例如[21-27]）。一个特别神秘的网络是所谓的三角场景。它包含三个参与方，即 Alice、Bob 和 Charlie，以及三个源，每个源在参与方之间发射一对粒子（见图 1）。这个网络之所以特别有趣，是因为它是最简单的场景，其中每个参与方都通过共享源与其他参与方相连。它可以被认为是全连通图的最简单实例，其中顶点代表参与方，边代表源，每个源都发射彼此共享的独立粒子对。可以在三角中创建非局域性