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![b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave](/simg/c/c60171978270993a15b3267b52b0da3abc5d5b5e.webp)
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑量，例如准粒子电荷，霍尔电导，霍尔的粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。在这些状态下相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），在长波长的情况下，在平移和In-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-nimememementscements中是四分之一的Quartic [k）。FQH接地的一个基本特征是，确定此四分之一术语的第四个等级张量满足所谓的\ xe2 \ x80 \ x9Chaldane绑定\ Xe2 \ x80 \ x80 \ x9d [2，3]，较低的结合在长波长度的强度下，构成了hall [4 hall sects of Hall ted the the Hall [4 hall [4 hall]的强度。在旋转不变的情况下，当引导中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由每个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态区分开的相关性最小的存在，即，前者不能绝热地变形到后者。在FQH上进行了许多工作，涉及一类旋转不变的模型波函数（Laughlin [6]，Moore-Read [7]，Read-Rezayi [8]），与欧几里得的保形场理论有关，并使Haldane结合饱和[9，10]。这些模型状态是属于某些非常特殊模型的汉密尔tonians的最高密度状态（零能量特征态），并且在理解FQHE方面发挥了关键作用。他们非常特殊的功能之一是，它们是\ xe2 \ x80 \ x9cmaxmaximally手性\ xe2 \ x80 \ x9d，因为它们在圆柱形几何形状中仅包含一个与半融合状态相对于一个cut的圆柱状态的贡献。这是\ xe2 \ x80 \ x9cmaximal手性\ xe2 \ x80 \ x9d的非常强烈的条件：最大性手性的较弱版本是，纠缠谱的低较低部分（或同等地，拓扑模式）仅具有一种chirality的贡献。这个较弱的版本通常会被汉密尔顿人的基础状态所满足，而汉密尔顿人的基础状态却远离模型。在本文中，我们解决了一个问题 - 饱和hal -dane结合需要什么条件？我们在附录B中显示，连续旋转不变性是必需的。之所以如此，是因为角动量的波动有助于O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）4的静态结构因子4，但对HALL粘度张量不足。对于旋转不变的系统，先前已显示[11 \ xe2 \ x80 \ x93 13]，即\ xce \ xbd \ xbd \ xe2 \ x88 \ x92 = p /（2 np \ xe2 \ xe2 \ x88 \ x92 1）jain状态[14]不满意，不满意n> 1，不满足n> 1，不满意 任何一个。这些FQH状态包含旋转不变的基态上方的Spin-2重力激发的两种手势。特别是一些研究支持了后者[9]。这会导致长波长的静态结构因子的相关性比霍尔粘度的大小所需的更大的相关性。但是，尚不清楚是否需要强大的最大性手性或较弱的版本足以使各向同性FQH状态的结合饱和。我们以数值调查了这个问题，并提供了明确的证据，表明弱的最大手性不足。因此，我们期望只有理想的保形块波形饱和haldane结合。我们使用旋转不变的二维Hamilto-Nians在\ xce \ xbd = 1 / 3,1 / 5和2/5的FQH状态的长波长极限中计算静态结构因子。为此，我们在圆周的无限缸[15]上使用密度矩阵重新归一化组，并通过考虑大的l y /\ xe2 \ x84 \ x93来接近2D-LIMIT。我们计算O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）的系数\ XC2 \ Xaf S 4）4项在指南中心静态结构因子的长波长膨胀中，并表明它比Haldane绑定的Haldane by by for Haldane by to haldane by to for for for Haldane to for Haldane to for Haldane to for for for f q QH的Haldane Hamiltonians的FQH地面。我们通过分析围绕模型'
纳米流体导热率和粘度的预测
众所周知，纳米流体在其热和转移特性方面与传统传热液显着不同。CO 2传输特性的两个，其导热率和粘度对于改善油的检索方法和工业制冷至关重要。通过将分子模型与各种机器学习算法相结合，本研究预测了氧化铁CO 2纳米流体的传导特征。可以通过应用机器学习方法，例如决策树，k-neareast邻居和线性回归来评估这些传输参数估计值的准确性。预测这些转移质量需要知道纳米颗粒体积的大小，比例和温度的比例。为了确定特征，分子动力学模拟是使用大尺度原子进行的。建立了一个间和vari内部功能的皮尔逊相关性，以确认输入变量依赖于M和导热率。最终使用确定的统计系数确认了结果。对于各种温度范围，体积分数和纳米颗粒尺寸，该研究发现，决策树模型是预测纳米流体传输参数的最佳方法。它的成功率为99％。关键词：导热率，粘度，机器学习，纳米流体，
聚合物溶液的流变特性和提高乌兹别克斯坦高粘度油田发展效率的方法
摘要。本文介绍了研究聚合物溶液的过滤特性和多孔培养基中位移过程的机理的实验研究结果。给出了专门设计的实验室设置中实验研究的方法。在目前的工作中考虑了聚合物K-9的流变特性。同时，在实验中发现了在多孔培养基中过滤的K-9聚合物的粘弹性颗粒的松弛时间。此外，通过在人工创建的储层模型上，通过聚合物溶液对沥青质物质的油位移的实验研究结果，以确定聚合物溶液的最佳浓度和轮辋的大小，以增加油回收率。对高粘度油的置换的实验研究，水rim的置换表明，这种方法在聚合物溶液浓度的变化范围内，无水和储层的最终油回收率最大的增加0.2-0.4％，其大小超过了储层的油脂饱和体积的70％。通过聚合物溶液对高粘度油的位移的研究表明，这种在实践中增加石油回收因子的方法并不总是在经济上是可行的，因为需要确保高注射压力和高浓度昂贵的聚合物溶液。
丙烯和水的响应表面进近（75:25）/石墨烯+MWCNT纳米流体粘度
相关误差指数用于评估预期和实验结果相互匹配的程度。图5显示了与四个不同模型中的每个模型相关的索引。数据与直双分配器线的比较如图4。非线性模型中较高的数据变化表示准确性较小，而半线上的较大数据分散体表示更好的精度。实验数据显示在X轴上4。图4显示，与竞争模型相比，立方模型提供了最多的
丙二醇和水 (75:25)/石墨烯+MWCNT 纳米流体粘度的响应面方法
相关误差指数用于评估预期结果与实验结果之间的匹配程度。图 5 显示了与四种不同模型相关的指数。图 4 显示了数据与直线平分线的比较。非线性模型中数据变化越大，表示准确度越低，而直线上数据分散度越大，表示准确度越高。图 4 中，实验数据显示在 x 轴上，而模型预测绘制在 y 轴上。图 4 显示，与竞争模型相比，立方模型提供了最
加拿大自然：沥青粘度
组件模型。这些分类从3到20组分的Sara（饱和，芳香族，树脂，沥青质）的任何地方。由于沥青分子的迁移率取决于各个分子之间的相互作用，因此使用各种不同的力场模型对组件模型进行建模。一个模拟的能量由动能和势能组成，可以使用力场来描述不同原子和分子之间的分子间力。可以使用许多不同的力场，但是一个常见的是凝聚相优化的原子模拟研究的分子潜力（Compass），并在lammps中实施。还有其他人，您不应该局限于任何特定的特定。
含不同粘度调节剂的湿混喷射混凝土的流变分析
喷射混凝土必须适合现场运输（泵送）和应用（喷涂）过程。因此，必须获得合适的稠度和流变性以便浇注。本文评估了各种粘度调节剂 (VMA) 对湿混喷射混凝土流变性和触变性的影响。使用了六种 VMA，根据其成分分为三组：基于二氧化硅、层状硅酸盐的添加剂和聚合物添加剂。在砂浆中深入研究了这些流变改性剂，获得了材料的屈服应力 (τ o ) 和塑性粘度 (μ) 的值，以及触变性（滞后面积），它代表了流体结构恢复所需的能量。为了获得这些参数，使用实验室流变仪在动态状态下测试流体，并施加剪切速率斜坡。此外，通过在流动台试验中获得流动台直径来确定砂浆的稠度。该评估是在含有不同含量的高效减水剂 (SP) 的砂浆中进行的。所有这些信息使得评估 SP 与每种 VMA 结合的影响成为可能，获得一个可工作性箱，确定滞后区域并验证哪些组合获得了优于对照混合物（不含 VMA）的流变行为。所述结果与现场进行的喷射混凝土混合物中获得的回弹指数相关。砂浆的触变性和现场的回弹率值导致了最准确的相关性，从而可以选择最有效的 VMA 用于喷射混凝土。最后，两种综合结果（实验室和现场）允许一种有助于设计和优化湿混喷射混凝土的分析过程。
定量分配粘度变化的液体材料。出色的“分配精度”。
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Viscotech®粘度修饰符
The Viscotech ® line-up ...................................................................... 3 Viscotech ® 6540 and 6540L ...................................................... 4 Viscotech ® 6073LR ................................................................................. 5 Viscotech ® 494L ........................................................................................ 6 Viscotech ® 533L 1600 cSt and 535L ....................................7 Viscotech ® 483L 1200 cSt .............................................................. 8 Abbreviations ................................................................................................. 9 Product overview ................................................................................................................................... 10