我们使用最普遍的因果和稳定的粘性能量动量张量(在时空导数中以一阶形式定义)研究了空间平坦的弗里德曼-勒梅特-罗伯逊-沃克宇宙学中粘性流体的非平衡动力学。在这个新框架中,具有平衡能量密度 ρ 的无压粘性流体可以演化为渐近未来解,其中哈勃参数在 ρ → 0 时趋近于常数,即使在没有宇宙常数(即 Λ = 0)的情况下也是如此。因此,虽然该模型中的粘性效应推动了宇宙的加速膨胀,但平衡能量密度本身却消失了,只留下加速度。这种行为是相对论流体动力学一阶理论中因果关系的结果,与爱因斯坦方程完全一致。
研究了相对论重离子碰撞中产生的带电粒子定向流的起源。将三种不同的能量密度分布初始条件Boz ˙ek-Wyskiel,CCNU和Shen-Alzhrani耦合到(3+1)维粘性流体动力学模型CLVisc中,系统地比较了它们对各向异性介质几何形状,压力梯度和径向流发展的影响。通过与RHIC和LHC的实验数据进行比较,我们发现定向流对撞击参数和时空快速度所跨越平面内初始介质剖面的倾斜度提供了独特的约束。在中等快速度内,逆时针倾斜被证明是后向/前向快速度下沿撞击参数(x)方向的压力梯度产生正/负力的关键来源,这导致介质流速的x分量相对于快速度呈现负斜率,最终形成带电粒子定向流的相同特征。
利用重夸克可观测量来探测相对论重离子碰撞中产生的违背纵向增强不变性的初始能量密度分布。利用改进的朗之万模型和(3+1)维粘性流体动力学模型,我们研究了 RHIC 能量下重介子及其衰变电子的核修正因子(RAA)、定向流(v1)和椭圆流(v2)系数。我们发现,核物质在反应平面的逆时针倾斜会导致在后向(前向)快速度区出现正(负)重味v1,其大小随着重夸克横向动量的增加而增加。不同角度区域之间重味RAA的差异也被提出作为表征介质分布不对称性的补充工具。我们的模型结果与 RHIC 目前可用的数据一致,并提供了可以通过未来测量进行检验的预测。
重夸克是电磁场和高能核碰撞中产生的夸克胶子等离子体 (QGP) 物质初始条件的重要探针。在与 (3+1) 维粘性流体动力学模型耦合的改进的朗之万模型中,我们探索了重介子及其衰变轻子的定向流系数 (v 1 ) 的起源,以及它在相反电荷之间的分裂 (∆v 1)。我们发现,虽然重夸克 v 1 的快速度依赖性主要由 RHIC 能量下 QGP 相对于纵向的倾斜能量密度分布驱动,但它主要受 LHC 能量下的电磁场影响。∆v 1 可作为电磁场时空演化分布的一种新探针。我们对 D 介子及其衰变电子的研究结果与 RHIC 和 LHC 上现有的数据一致,而且我们对重味衰变μ子的预测可以通过未来的测量进一步检验。
2个毛细血管悬浮液中的毛细管流动动力学7 2.1简介。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。7 2.2实验方法。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。11 2.3滴形成:变薄和捏合动力学。。。。。。。。。。。。。14 2.4变薄动力学:有效的粘性流体制度。。。。。。。。。。。。。16 2.5二散悬浮液的粘度。。。。。。。。。。。。。。。。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>19 2.6早期捏。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>24 2.7结论。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>26 div>
1914 年,西奥多·卡鲁扎 (Theodor Kaluza) 又在几年后提出这一理论。诺德斯特伦 (Nordström) 发展了引入额外空间维度的引力理论 [2]。在他的理论中,额外维度与电磁学耦合。卡鲁扎利用五维流形(四个空间维度和一维时间维度)[3],将爱因斯坦广义相对论与电磁学统一起来。这些引力与电磁学的统一假设空间有四个维度而不是三个,这为进一步探索四维空间假设提供了足够的动力。促使本文所述研究的另一个重要成果是埃尔温·马德隆 (Erwin Madelung) 于 1926 年获得的研究成果。他从无旋无粘流的流体动力学方程推导出薛定谔方程 [4]。尽管马德隆在他的解释中没有将物理空间视为流体,但推导表明薛定谔方程与无旋流动的无粘性流体方程之间存在联系。
靠近水生食物链底部的纤毛微生物要么游动去寻找猎物,要么附着在基质上并产生摄食流来捕获路过的颗粒。在这里,我们使用一种流行的粘性流体球形模型来表示附着和游动的纤毛虫,其滑动表面速度可以提供纤毛流动的解析表达式。我们求解了溶解营养物浓度的平流扩散方程,其中佩克莱特数 (Pe) 反映了扩散与平流时间尺度的比率。对于固定的流体动力学功率消耗,我们问什么纤毛表面速度可以最大化微生物表面的营养通量。我们发现优化进食的表面运动取决于 Pe。对于在有限 Pe 下自由游动的微生物来说,采用“跑步机”表面运动来游动是最佳选择,但在 Pe 较大的极限下,这种跑步机解与保持生物体静止的对称偶极表面速度之间没有区别。对于附着的微生物,在 Pe 低于临界值时,跑步机解决方案是最佳的进食方式,但在 Pe 值较大时,偶极表面运动是最佳的。我们在开环数值模拟和渐近分析中验证了这些结果,并使用了基于伴生的优化方法。我们的研究结果挑战了现有的“最佳进食就是在所有佩克莱特数上最佳游动”的说法,并为海洋微生物中附着和游动解决方案的普遍性提供了新的见解。
拉伸片材上具有热场和磁场的驻点流* 1 Yahaya Shagaiya Daniel、2 Aliyu Usman、2 Umaru Haruna 1 尼日利亚卡杜纳州立大学理学院数学科学系。 2 马卡菲谢胡伊德里斯健康科学与技术学院生物医学工程技术系。 *通讯作者电子邮箱地址:Shagaiya12@gmail.com 摘要 本研究旨在检验热辐射和磁场对拉伸片材二维驻点流的影响。通过相似变换法将控制方程转化为非线性常微分方程组,然后利用隐式有限差分方案进行数值求解。驻点参数值越高,速度分布越增大,磁场则相反。温度分布是辐射能量的增函数。 关键词:热辐射、磁场、驻点流、拉伸片材。引言考虑到流动对介质的冲击会在表面周围形成一个驻点 (Hayat 等人,2020)。流动离开介质的消失会在尾随表面上产生另一个驻点 (Khan 等人,2020)。不可压缩粘性流体在拉伸片材上的流动和传热已在工业领域的许多过程中得到研究:聚合物的机械化挤出、金属板的冷却、塑料片材的空气动力挤出等 (Daniel 等人,2017a;Khashi'ie 等人,2020;Nandepnavar 等人,2021;Daniel 等人 2017b;Nadeem 等人 2020;Daniel 等人 2019a;Ghasemi & Hatami,2021 和 Daniel 等人,2019b)。 MHD 在拉伸板上的停滞流至关重要,因为它可应用于多种工程挑战,例如金属铸造厂的快速喷雾冷却和淬火、紧急核心冷却系统、微电子冷却、熔融纺丝工艺中的聚合物挤出、玻璃制造和原油净化 (Oyelakin et al., 2020; Anuar et al., 2020; Daniel, 2015; Nasir et al., 2020; Daniel and Daniel, 2015 and Lund et al., 2020)。当科学过程在高热能下进行时,例如金属或玻璃板的冷却,热辐射影响开始显示出不容忽视的重要作用 (Daniel et al., 2017c; Zainal et al., 2021 and Chaudhary et al., 2021)。许多研究人员已经讨论了不可压缩粘性流体的 MHD 流动和传热问题,包括文献(Maqbool 2020;Daniel 等人,2017;Hussain 等人,2020;Daniel 等人,2018;Afify 等人 2020 和 Daniel 2016)等。在目前的研究中,对共轭传导-对流和辐射传热问题进行了新的驻点流和能量转换研究。磁场用于控制和操纵流动行为,以提高热导率和传热性能。对流辐射传热模型