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World File Search System纠缠
自旋图中量子纠缠的产生及其鲁棒性
摘要 纠缠是量子信息处理的关键资源，因此需要在各种硬件平台上生成高保真度纠缠态的协议。虽然自旋链已被广泛研究以产生纠缠，但图结构也具有这种潜力；然而，只有几类图被用于这项特定任务。在本文中，我们将一种涉及两种不同耦合强度的特殊耦合方案应用于两个互连的 3×3 方图的图，使得它实际上包含三个缺陷。我们展示了这种结构如何生成贝尔态，其保真度取决于所选的耦合比。我们应用分区图论来降低图的维数，并表明，使用简化图或简化链，我们仍然可以模拟具有相同动态的相同协议。最后，我们研究了制造误差如何影响纠缠生成协议以及不同的等效结构如何受到影响，发现对于某些特定的耦合比，它们非常稳健。
使用质子-质子碰撞产生的轻子+喷流事件测量极化和自旋关联并观察顶夸克对中的纠缠
使用单个电子或μ子事件和处于终态的喷流来测量顶夸克对 ( t ¯ t ) 的极化和自旋关联。测量基于 CMS 实验收集的 LHC 在 ffiffiffi sp ¼ 13 TeV 处的质子-质子碰撞数据，对应于积分光度 138 fb − 1 。通过对数据进行分箱似然拟合，同时提取极化矢量和自旋关联矩阵的所有系数。测量是全面进行的，并包含其他可观测量，例如 t ¯ t 系统的质量和 t ¯ t 静止框架中的顶夸克散射角。测得的极化和自旋关联与标准模型一致。从测得的自旋关联中，应用佩雷斯-霍罗德基标准得出关于 t ¯ t 自旋纠缠的结论。标准模型预测在生产阈值和 t ¯ t 系统质量较高时，t ¯ t 态将发生纠缠自旋。这是首次在高 t ¯ t 质量事件中观察到纠缠，其中大部分 t ¯ t 衰变是空间分离的，预期和观测显著性均高于 5 个标准差。
相互作用且受监控的马约拉纳自旋液体中的结构化体积定律纠缠
受监控的量子电路可以实现前所未有的多体纠缠动态控制。在这里，我们展示了随机的、仅测量的电路，实现了 Kitaev 蜂窝模型的键和斑块耦合的竞争，产生了具有次级 L ln L 液体缩放行为的结构化体积定律纠缠相。这种相互作用的马约拉纳液体在改变相对耦合概率时获得的纠缠相图中占据高度对称的球形参数空间。球体本身是一个临界边界，量子 Lifshitz 缩放将体积定律相与近似面积定律相、颜色代码或环面代码区分开来。一个例外是一组三临界自对偶点，它们表现出有效的 (1 + 1)d 共形缩放，体积定律相和两个面积定律相在此相交。从量子信息的角度来看，我们的结果定义了在存在投影误差和随机综合征测量的情况下颜色代码的误差阈值。
Majorana Bound State的纠缠措施
主要结合状态在拓扑超导体中出现，作为表现出空间非局部性的零能边缘状态。尽管取得了巨大进展，但对主要界面状态的检测仍然具有挑战性，主要是因为拓扑琐碎的安德里弗（Andreev）结合状态会产生相似的签名。在这项工作中，我们考虑了一个拓扑超导体，该拓扑超导体与量子点结合并研究其量子相关性的动态，目的是探索其纠缠特性。特别是，我们通过使用并发和不和谐来表征纠缠，这也与纠缠动态和返回概率相辅相成。我们发现，Majoragan在真正的零能量处的约束状态可以将最初的纠缠系统转变为其经典状态，而它们可以在有限的能量重叠的情况下创建最大的纠缠状态。有趣的是，我们表明该系统可以通过简单地控制Majorana非局部性来生成MBS和量子点之间最大纠缠的状态。我们证明，当初始状态是最大纠缠或可分离的情况下，尽管在后者中，但在长期动态中实现了最大纠缠的状态。此外，我们将我们的发现与常规费米（Fermion）产生的发现形成对比，并获得非常不同的纠缠签名。我们的工作提供了一种表征Majorana Bound State的替代方法，这也可以用于其用于量子信息任务的利用。
Majorana Bound State的纠缠措施
主要结合状态在拓扑超导体中出现，作为表现出空间非局部性的零能边缘状态。尽管取得了巨大进展，但对主要界面状态的检测仍然具有挑战性，主要是因为拓扑琐碎的安德里弗（Andreev）结合状态会产生相似的签名。在这项工作中，我们考虑了一个拓扑超导体，该拓扑超导体与量子点结合并研究其量子相关性的动态，目的是探索其纠缠特性。特别是，我们通过使用并发和不和谐来表征纠缠，这也与纠缠动态和返回概率相辅相成。我们发现，Majoragan在真正的零能量处的约束状态可以将最初的纠缠系统转变为其经典状态，而它们可以在有限的能量重叠的情况下创建最大的纠缠状态。有趣的是，我们表明该系统可以通过简单地控制Majorana非局部性来生成MBS和量子点之间最大纠缠的状态。我们证明，当初始状态是最大纠缠或可分离的情况下，尽管在后者中，但在长期动态中实现了最大纠缠的状态。此外，我们将我们的发现与常规费米（Fermion）产生的发现形成对比，并获得非常不同的纠缠签名。我们的工作提供了一种表征Majorana Bound State的替代方法，这也可以用于其用于量子信息任务的利用。
量子纠缠使心智在一生中得以实现......
思维是人类大脑活动之一，被称为脑电波，其本质是大脑神经元发出的电脉冲。思维的特性与量子纠缠的特性高度相似且密切相关，如叠加性、非局域关联性、瞬时连接性、一元性等。脑内振荡电脉冲经过放大、调制、量子纠缠等一系列转换，被转换成携带大脑活动信号的量子纠缠电磁波，即携带思维活动信号的载波。载波可以在自由空间中传输，无论距离多远，都可以在其他地方通过解调来检测、记录和检索原始的大脑活动数据，因此生前思维可以永久保存。
补充材料：非线性波导阵列中的可调生成空间纠缠
由GAAS底物上的分子束外延生长的外延结构由6个周期Al 0组成。8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器（下视镜），A 350 nm Al 0。 45 GA 0。 55作为核心和4个周期Al 0。 8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器（上镜）。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式 （s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。 48 GA 0。2 as/al 0。25 GA 0。 75作为Bragg反射器（下视镜），A 350 nm Al 0。 45 GA 0。 55作为核心和4个周期Al 0。 8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器（上镜）。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式 （s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。 425 GA 0。75作为Bragg反射器（下视镜），A 350 nm Al 0。45 GA 0。 55作为核心和4个周期Al 0。 8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器（上镜）。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式 （s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。 445 GA 0。55作为核心和4个周期Al 0。8 GA 0。 2 as/al 0。 25 GA 0。 75作为Bragg反射器（上镜）。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式 （s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。 48 GA 0。2 as/al 0。25 GA 0。 75作为Bragg反射器（上镜）。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式 （s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。 425 GA 0。75作为Bragg反射器（上镜）。 两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。 因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式 （s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。 外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。 SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。 7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。 475作为Bragg反射器（上镜）。两个Bragg镜子在NIR范围内为泵梁提供了光子带隙垂直限制，也为电信范围内生成的SPDC光子的总内部反射覆盖提供了。因此，泵和SPDC模式的特征是不同的分散曲线，允许单波导相匹配条件Δβ（0）= 0（等式（s6）下面）要在关注的光谱范围内满足。外延结构是通过分子束外延生长的，样品通过电子光刻（使用高分辨率HSQ抗性）处理，然后是ICP干蚀刻。SPDC电信模式的模拟耦合常数为C TE = 2。7 mm -1在TE极化中，C TM = 2。4
非厄米量子自旋梯的纠缠哈密顿量和有效温度
量子纠缠不仅对于理解厄米多体系统起着至关重要的作用，而且对于非厄米量子系统的研究也具有重要的意义。在本文中，我们利用双正交基中的微扰理论，解析地研究了非厄米自旋梯的纠缠哈密顿量和纠缠能谱。具体来说，我们研究了耦合的非厄米量子自旋链之间的纠缠特性。在强耦合极限（J rung ≫ 1）下，一阶微扰理论表明，纠缠哈密顿量与具有重整化耦合强度的单链哈密顿量非常相似，从而可以定义一个临时温度。我们的研究结果为非厄米系统中的量子纠缠提供了新的见解，并为开发研究非厄米量子多体系统中有限温度特性的新方法奠定了基础。
通过定向自适应动力学和不完全信息揭示测量引起的纠缠
引言：纠缠是量子系统独有的特征，研究其在复杂系统中的动态特性既有基础性动机，也有实际意义。也就是说，人们对理解在哈密顿量和测量诱导动力学相互竞争的系统中纠缠产生的不同阶段有着浓厚的兴趣（例如，参见参考文献 [ 1 – 16 ]）。这里的共同特点是，纠缠的产生取决于对测量结果的了解，即它只存在于单个测量轨迹的层面上[见图 1(a) ]。相反，平均状态（所有测量结果的平均值）通常是高度混合且无纠缠的。因此，直接检测新的纠缠动力学和转变似乎需要对测量记录进行后期选择，这对可扩展的实验实施提出了巨大的挑战 [ 17 ]。为解决这一后选择问题，人们提出了各种想法 [18-29]，并进行了一些相应的实验 [30,31]。其中许多方法侧重于测量替代量（即不直接测量系统纠缠），或研究使用反馈辅助动力学来稳定预选目标状态的效率转变 [该转变可作为实际测量诱导纠缠相变 (MIPT) 的替代 [23-26]]。虽然这些方法不需要后选择，但人们可能会担心反馈辅助动力学中的转变可能截然不同，并且与原始纠缠相变仅存在松散的关系 [25-27,32-35]。
见证凝聚态物质中的纠缠和量子关联：综述
检测和认证材料中的纠缠和量子关联具有根本性和深远的意义，并且最近取得了重大进展。它既影响对量子多体现象基础科学的理解，也影响对适用于新技术的系统的识别。在量子信息理论的背景下，已经开发出适用于凝聚态物质的框架，将测量与纠缠和相干性联系起来。它们以纠缠见证和量子关联测量的形式出现。全面回顾了这些量的基础理论、它们与凝聚态实验技术的关系以及它们在真实材料中的应用。此外，还介绍了它们在协议等中的用途、见证和测量的相对优缺点，以及在关联电子、纠缠动力学和纠缠光谱探针等方面的未来前景。通过提供从基础到应用的易于理解和实用的处理，考虑到这项新兴研究的跨学科性质和正在进行的重大进展。特别强调了可通过集体测量获得的量，包括通过磁化率和光谱技术。这包括磁化率见证、单纠缠、并发和双纠缠、双点量子不和谐以及量子相干性测量（如量子 Fisher 信息）。