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World File Search System耗散
耗散工程的单身门操作
抽象不可逆的逻辑与统一的量子进化不一致。通过经典测量模拟此类操作可能会导致干扰和高度资源需求。为了克服这些局限性，我们提出了协议，即利用耗散实现不可逆转的门操作所需的无政府进化。使用其他激发态，可能会衰减，我们设计了在最小稳定的希尔伯特空间上执行所需的门操作的有效衰减过程。这些以确定性和自主的方式运行，而无需进行测量。我们考虑了几种经典逻辑操作，例如OR，NOR和XOR Gates。朝着实验实现，我们讨论了量子点中可能的实现。我们的研究表明，不可逆转的逻辑操作可以在逼真的量子系统上有效地执行，并且耗散工程是获得非洲发展的必要工具。拟议的操作扩展了量子工程师的工具箱，并在NISQ算法和Quantum机器学习中具有有希望的应用。
根据一维速度测量估算湍流动能耗散率
案例 ID 框大小 R λ ˙ E [cu] k max η K η K [cu] IL 11 /η KL /L 11 N p [#] DNS 1.1 512 74 0.4 3 0.015 0.01 41.2 161 10000 DNS 1.2 512 74 0.4 3 0.015 0.05 41.4 160 10000 DNS 1.3 512 74 0.4 3 0.015 0.10 41.3 160 10000 DNS 1.4 512 74 0.4 3 0.015 0.24 41.3 21 10000 DNS 1.5 512 74 0.4 3 0.015 0.50 41.4 16 10000 DNS 2.0 1024 142 0.4 3 0.007 0.11 99.0 332.8 1000 DNS 2.1 1024 219 0.4 3 0.007 0.01 147.8 15.6 1000 DNS 2.2 1024 217 0.4 3 0.007 0.06 147.6 15.7 1000 DNS 2.3 1024 216 0.4 3 0.007 0.11 147.9 15.6 1000 DNS 2.4 1024 212 0.4 3 0.007 0.27 146.8 15.7 1000 DNS 2.5 1024 207 0.4 3 0.007 0.53 145.5 15.8 1000 DNS 3.1 2048 302 0.5 3 0.003 0.01 260.9 13.6 1000 DNS 3.2 2048 299 0.5 3 0.003 0.05 258.2 13.8 1000 DNS 3.3 2048 295 0.5 3 0.003 0.11 254.8 14.0 1000 DNS 3.4 2048 314 0.5 3 0.004 0.26 275.6 20.2 1000 域名3.5 2048 321 0.5 3 0.004 0.53 282.9 14.7 1000 表 2. 每个 DNS 的参数概览。R λ 为泰勒尺度雷诺数，˙ E 为代码单位（cu）中的能量注入率，k max 为最大解析波数，η K 为柯尔莫哥洛夫长度尺度，I = σ u ′ 1 /U 为湍流强度，L 11 为由 E ( κ ) 导出的纵向积分长度尺度，L 为平均探针轨道距离，N p 为虚拟探针的数量。湍流强度 I 通过设置探针平均速度来控制，其中 σ u ′ 1 ≈ 1 为均方根纵向速度波动。
通过耗散确定的镁介导的量子耦合...
疫苗是最有价值的人类健康技术之一。从18世纪的爱德华·詹纳（Edward Jenner）对Cowpox进行的Variolation实验，再到乔纳斯·萨克（Jonas Salk）开发脊髓灰质炎的整个病原体疫苗的努力，疫苗研究产生了一些历史上最重要的医疗突破。疫苗刺激针对特定病原体的免疫反应，它必须包含与该病原体有关的抗原。第一代疫苗通常由活或灭活的整个病原体组成。尽管其历史上的成功并广泛采用，但整个病原体疫苗在包含无关紧要的和潜在有害的病原体成分时仍引起了安全问题。他们也可以复制或恢复为致病形式（1）。亚基疫苗仅包含刺激免疫反应所需的病原体的最小成分，例如重组蛋白。这些技术改善了疫苗的安全性（2）。然而，在刺激免疫反应时，亚基疫苗本质上比整个病原体疫苗的效力较低。由于这种限制，它们通常包含额外的免疫刺激分子（称为佐剂）来发展保护性免疫（2）。其他最近的疫苗技术包括病毒载体和基于核酸的疫苗，该疫苗编码致病性抗原
粗粒模型的耗散粒子动力学
我们开发了一种基于耗散粒子动力学（DPD）的计算方法，该方法将溶剂的水动力相互作用引入了溶质的粗粒模型，例如离子，分子或聚合物。dpd-solvent（DPDS）是一种完全非驻留方法，可以直接通过任何基于粒子的溶质模型以所需的溶剂粘度，可压缩性和溶质扩散率直接掺入流体动力学。溶质仅通过DPD恒温器与溶剂相互作用，这确保了溶质系统的平衡性能不受引入DPD溶剂的影响，而恒温器耦合强度则设定了所需的溶质扩散率。因此，DPD可以用作替代传统分子动力学恒温器，例如Nosé -Hoover和Langevin。我们证明了在聚合物动力学和通过纳米孔电流流动的情况下，DPD的适用性。该方法应广泛用作将流体动力相互作用引入现有的粗粒溶质和软材料模型的一种手段。
耗散非中的动力学和能量洞察......
[a] 条件：CD 3 CN，298 K，[ 1 ] = [ 2 + ]（每个实验的初始浓度报告于表 S2 中），l irr = 365 nm。[b] 通过化学光化测定法测定的 365 nm 处的光子流。[c] 反应 3 在稳态下的速率；参见图 2 的符号约定。[d] 循环的量子产率；括号中为每个循环吸收的光子数（1/ F cy ）。[e] 根据模拟浓度值确定的反应 1 的残余化学势。[f] 根据实验浓度值确定的反应 3 的残余化学势。[g] 在稳态操作循环中，自组装步骤所耗散的自由能。[h] 非平衡稳态下自组装步骤中储存的自由能密度。 [i] 能量转换效率，计算为 𝑇𝛥 !" 𝛴 #$ 与稳定状态下一个运行周期内吸收的总自由能之比。
量子相变中的相干和耗散动力学
量子相变中的多体物理学表明，在低温极限下，量子涨落和热涨落之间存在微妙的相互作用。在这篇综述中，我们首先从教学角度介绍这种背景下系统的平衡行为，其缩放框架主要是通过利用量子到经典映射和连续相变临界现象的重正化群理论来开发的。然后，我们专门讨论涉及非平衡量子动力学的协议，例如瞬时淬灭和量子跃迁的缓慢通道。这些主要是在动态缩放框架内讨论的，该框架是通过适当扩展平衡缩放定律获得的。我们还回顾了一阶量子跃迁的现象，其特殊的缩放行为的特点是对边界条件极其敏感，从而导致同一块体系统的指数或幂律。在最后一部分中，我们通过对量子跃迁的动态缩放进行适当的概括，介绍了与环境耗散相互作用的影响相关的方面。介绍仅限于与封闭多体系统产生的量子跃迁有关并受其控制的问题，将耗散视为临界状态的扰动，就像零温度量子跃迁的温度一样。我们重点关注导致临界模式与各种耗散机制之间非平凡相互作用的物理条件，通常在所涉及的机制仅激发量子跃迁的低能模式时实现。
通过耗散动力学出现自主化学系统
摘要：这项工作解决了补偿自我组织和自然选择的熵成本的动力学要求，从而揭示了生物学的基本原则。生命的代谢和进化特征因此不能与生命的起源分开。生长，自组织，进化和耗散过程需要由从环境中收获的低透镜能量来代谢耦合和助力。进化过程需要一个涉及平衡外中间体和动力学障碍的繁殖周期，以防止生殖循环反向进行。模型分析导致了出乎意料的简单关系，即应赋予系统的能量，其潜力超过了与生成时间与过渡状态寿命比率相关的值，从而实现了模拟自然选择的过程。重现生活的主要特征，尤其是其达尔文人的行为，需要满足与时间和能量有关的满足约束。不可逆的反应周期仅由不稳定的实体制成，重现了其中一些基本特征，从而为可能出现的自主权提供了物理/化学基础。发现这种新兴的自主系统（EASS）能够通过传播稳定的动力学状态来维持和再现它们的物理/化学基础，从而为表观遗传过程提供物理/化学基础。
在量子耗散动力学中加强物理约束
量子传输3、DNA中的质子隧穿4和光合作用系统中的能量传递。5作为多体问题，由于希尔伯特空间维数呈指数增长且环境自由度数量巨大，开放量子系统的精确表征并不可行。然而，通过追踪环境自由度TrE（$）或在经典相空间内处理环境6和/或系统，该问题变得更容易处理。7,8为了研究开放量子系统，迄今为止已开发出多种方法，从完全经典的9,10到完全量子方法。11 – 18虽然每一种方法都取得了成功，但它们受到许多限制的阻碍，例如无法考虑量子效应，或者由于稳定性约束需要采用非常小的离散化步骤而需要大量计算资源。此外，环境影响的综合集成，特别是在高度非马尔可夫场景中，对计算开销有很大影响。
具有超导码头的图形稳定器的耗散动力学
我们在实验和数字上研究多部分纠缠状态的嘈杂演化，重点是通过云访问的超导量设备。我们发现，动力学的有效模式需要一个由随机电荷 - 偏向波动引起的连贯频移。我们介绍了一种方法，该方法使用扩展的马尔可夫环境建模了电荷 - 比值拆分。这种方法在数十个量子位上是可扩展的，使我们能够有效地模拟某些大型多Quipit状态的耗散动力学。探测越来越大，更复杂的初始状态的连续时间动力学，在环形状态下，最多12个耦合量子量，我们获得了实验和模拟的良好一致性。我们表明，基本的多体动力学会产生稳定器的衰减和复兴，这些动力在量子误差校正的背景下广泛使用。此外，我们使用定制的动力学去耦序列来证明两数Qubit的相互作用（串扰）的缓解。我们的噪声模型和数值方法对于提高对误差纠正和缓解的理解并邀请进一步研究其动态可能是有价值的。
确定 SOT23 在应用中可耗散多少功率的方法
热动力学与电路理论之间存在类比，以方便电气工程师计算热阻。图 1 显示了 TO-220 型封装的热动力学类比。器件结点处的功率耗散是能量源。在此示例中，定义了三个温度。实际上，温度可能更多。定义的三个温度为：T A = 环境温度、T C = 外壳温度和 T J = 结温。功率类似于电流源，温差类似于电压降，环境温度定义为地面或 0 伏，热阻类似于电阻。在此模型中，电容器 C jc（结点到外壳）和 C ca（外壳到环境）可用于模拟系统的动态热阻抗。随着电流（电源）的增加，电压（温度 -