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约瑟夫森电路的能量参与量化
结合非线性设备（如约瑟夫森结）的超导微波电路是新兴量子技术的主要平台。电路复杂性的增加进一步需要有效的方法来计算和优化多模分布式量子电路中的频谱、非线性相互作用和耗散。在这里，我们提出了一种基于电磁模式下耗散或非线性元件的能量参与比 (EPR) 的方法。EPR 是一个介于 0 和 1 之间的数字，它量化了每个元件中存储的模式能量。EPR 遵循通用约束，并根据一个电磁本征模式模拟计算得出。它们直接导致系统量子汉密尔顿和耗散参数。该方法提供了一种直观且易于使用的工具来量化多结电路。我们在各种约瑟夫森电路上对这种方法进行了实验测试，并在十几个样本中证明了非线性耦合和模态汉密尔顿参数在几个百分比内的一致性，能量跨越五个数量级。
二维被动保护量子存储器的候选方案
量子纠错领域的一个有趣问题是找到一个物理系统，该系统承载着“被动保护的量子存储器”，即与自然想要纠正错误的环境耦合的编码量子位。迄今为止，仅在四个或更高的空间维度中才知道量子存储器能够抵抗有限温度效应。在这里，我们采用不同的方法，通过依赖驱动耗散环境来实现稳定的量子存储器。我们提出了一个新模型，即光子-伊辛模型，它似乎可以被动地纠正二维中的位翻转和相位翻转错误：由光子“猫量子位”组成的方格，这些量子位通过耗散项耦合，倾向于局部修复错误。受两个不同的 Z 2 对称性破坏相的启发，我们的方案依靠类伊辛耗散器来防止位翻转，并依靠驱动耗散光子环境来防止相位翻转。我们还讨论了实现光子-伊辛模型的可能方法。
存在涌浪时的大气边界层湍流：湍流动能收支、莫宁-奥布霍夫相似理论和惯性耗散
流动海洋表面的湍流与陆地上的湍流具有不同的特性。因此，基于陆地上的湍流动能 (TKE) 预算和莫宁-奥布霍夫相似理论 (MOST) 的发现可能不适用于海洋条件，部分原因是存在波边界层（大气边界层的下部，包括表面波的影响；我们在本文中使用术语“WBL”以方便使用），其中总应力可分为湍流应力和波相干应力。这里湍流应力定义为由风切变和浮力产生的应力，而波相干应力则考虑了海浪和大气之间的动量传递。在本研究中，研究了湍流动能 (TKE) 预算和惯性耗散法 (IDM) 在 WBL 内 MOST 背景下的适用性。我们发现，在计算波浪条件下的总应力时，不应忽略 TKE 预算中的湍流传输项。这已通过在固定平台上进行的观测得到证实。结果还表明，在 WBL 内应用 MOST 时应使用湍流应力，而不是总应力。通过结合 TKE 预算和 MOST，我们的研究表明，传统 IDM 计算的应力对应于湍流应力，而不是总应力。在应用 IDM 计算 WBL 中的应力时，应考虑波浪相干应力。
量子点细胞自动机（QCA）中的一种新型单层全加器
而列数是垂直方向上的最大单元数。QCA Designer-E 会估算所有可能的坐标组合的总能量耗散。有各种能量耗散分量，如 E_bath、E_clk、E_io、E_in 和 E_out，用于计算所有坐标的总能量耗散。QCA 单元在时钟周期内会损失能量。该能量耗散显示为 E_bath [13]。需要注意的是，E_in 和 E_out 是 QCA 单元的输入和输出能量耗散，而 E_io 是 E_out 和 E_in 之间的能量耗散差。能量耗散为正值表示能量转移到 E_clk、E_io 和 E_env，其中 E_env 是转移到环境中的能量。能量耗散误差 (E_Error) 计算为 EError = Eenv-
分散介电和等离子纳米结构中功率耗散的时间域拓扑优化
摘要 - 本文提出了一种基于密度的拓扑处理方案，用于局部优化由损失的分散材料制成的纳米结构中的电力耗散。我们使用复杂偶联的杆子（CCPR）模型，该模型可以准确地对任何线性材料的分散剂进行建模，而无需将它们限制为特定的材料类别。基于CCPR模型，我们在任意分散介质中引入了对电力耗散的时间域度量。CCPR模型通过辅助微分方程（ADE）合并到时域中的麦克斯韦方程中，我们制定了基于梯度的拓扑优化问题，以优化在宽频谱上的耗散。为了估计目标函数梯度，我们使用伴随字段方法，并将伴随系统的离散化和集成到有限差分时间域（FDTD）框架中。使用拓扑优化球形纳米颗粒的示例，由金和硅制成，在可见的 - 粉状谱光谱范围内具有增强的吸收效率。在这种情况下，给出了与基于密度的方法相关的等离子材料拓扑优化的拓扑挑战的详细分析。我们的方法在分散媒体中提供了有效的宽带优化功率耗散的优化。
基塔夫·林德布拉德（Kitaev Lindbladians
量子自旋液体和曾经是凝结物理学主体的量子自旋液体，现在在各种Qubits中实现，提供了前所未有的机会，以研究多体量子渗透状态的典型物理学。量子不可避免地会暴露于环境的效果，例如熔融和耗散，据信这会导致多体纠缠。在这里，我们认为，与常见的信念折叠和耗散不同，可以引起量子自旋液体中新型的拓扑作用。我们通过Lindblad主方程方法研究Kitaev旋转液体和感谢您的曲折代码的开放量子系统。通过使用精确的溶液和数值方法，我们显示了通过反应和耗散的Anyon缩合的动态发生，从而导致从初始状态旋转液体到稳态旋转液体的拓扑转换。阐明了lindblad动力学的Anyon冷凝转换的机制。，我们还提供了对Anyon凝结图中Kitaev旋转液体与曲折代码之间的关系。我们的工作建议开放的量子系统是量子旋转液体和任何人的拓扑现象的新场地。
表面安装中的热管理
r TH（J-A）表示Sytem的热电阻，并包括与包装接触的硅死亡，包装和任何热量，以将热量耗散到环境中。在给定的耗散级别的p d中，在环境温度t a上的ΔTj j t a的增加由以下方式给出：∆ t j = r th（j-a）x p d r th（j-a）（j-a）由设备内的许多元素和外部组成。如果单独考虑设备，则从硅死亡到铅框架，再到成型化合物，再到环境的耗散路径给出。实验值在此条件下非常大，尤其是对于小包装（例如小型轮廓类型）。但是，在实践中没有达到这一定位，并且当前工作中包含的详细数据表明了最坏的情况（浮动样本）。在大多数应用中，表面安装的设备都被焊接到基板上（通常是环氧玻璃（FR4），并通过焊接接头和铜互连进行热接触。在这种情况下，将热电路产生给铅框，然后转移给铅框，然后转移到substrate。图A显示了实验模块。