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World File Search System脉冲的
SVLO-ST 激光辐照检测系统，带有...
- 确定水平平面中激光源的方向 - （30±5）°。- 带有Plo st Laser探测器输入窗口的激光脉冲的辐照范围 - 从3·10 -9 J/cm 2到3·10 -5 J/cm 2。- 打开 - 1 s后SVLO-St系统的热身时间。 - 工作温度范围 - 从减去40°到 + 60°。- 在税务模式下24 V的标称电压下的功耗不超过5 W，在手榴弹射击模式下 - 不超过120 W-尺寸：PLO ST - 最大Ø220×160 mm指示和控制面板PU - 最大160×160×130×70mm启动器 - 最大最大280 mm
势垒附近的纳秒光发射...
时间分辨电子显微镜引起了人们的极大兴趣，可用于研究空间分辨率低于光学衍射极限的超快分子、表面和体积动力学[1–8]。为了实现最佳成像条件，需要精确控制自由电子的发射和传播，这些控制现在也推动了电子-物质相互作用实验[9–14]和显微镜设计[15–18]的进步。对于任何电子显微镜，由于稳定性、相干性以及空间、时间和光谱分辨率之间的权衡，电子发射器和发射机制的选择限制了可实现的成像条件。包含大量电子的短脉冲可用于减少显微镜的曝光时间，并且是生成不可逆动力学的单次图像所必需的，这需要每个脉冲多达 10 9 个电子，但库仑相互作用会展宽大电流脉冲的空间和能量分布，增加像差并降低分辨率[5]。在较长的脉冲中，这些效应会被抑制，大量电子可以在纳秒脉冲包络内传播，同时仍能保持研究相变、反应动力学和蛋白质折叠等过程所需的时间分辨率[19–22]。此外，纳秒脉冲非常适合依赖快速电子门控的仪器，如多通透射电子显微镜[23–25]。这些脉冲可以通过使用光束消隐器及时过滤电子束来产生，也可以通过短激光脉冲触发发射[26]。消隐器通常与连续电子源集成在一起，可以模糊或位移电子束[27]。或者，激光触发需要对电子源进行光学访问，但会引入不同的自由度来控制光发射脉冲的电流、时间持续时间和能量扩展。
超人带微波辐射从近和中间...
同意与我们已经测量的GHz 10相对应的微波炉时期的数量级。在图S1（c）中可以反映t对ϵ Q的弱依赖性，因为相对于NIR脉冲，mir激光脉冲通常较小（因此频率更高）。这种简单的计算仅是为了插图，而忽略了电子碰撞和由于电子从等离子体表面的偏移而产生的静电场，从而使其带来正电荷。在单个pi-cosecond时标（例如，参见[12]）上，都出现在单个pi-cosecond时标上的胶率和等离子频率（等离子体对电荷分离的响应率），这意味着应强烈抑制膨胀波。此外，大多数电子在激光场振荡的峰值附近出生冷，尽管在等式中引用了流体动力学概念，但在ϵ Q的阶数的人口比例很小。S3和S4。准确计算少量能量在ϵ Q处的电子如何转化为纵向表面电流和微波辐射，将需要对系统的完全动力学描述，在实践中，这意味着粒子中的粒子（PIC）模拟，对系统的空间和时间大小。通过在高压气体中NIR激光脉冲的燃料产生的血浆的最新理论分析发现，正如我们在这里提出的那样，电子群体的热膨胀会导致产生径向电气场[13]。模型仅解释了径向尺寸，并且在60个气氛下而不是在一种大气中的空气中为氩气而制作量。然而，它表明激光脉冲的PASAGE后血浆动力学和碰撞动力学并非乏味，因为在等离子体的时间演变中存在多个阶段。
Terahertz操纵2D半导体中的激子复合物
富含库仑结合的准粒子的物理学，例如激发剂和过渡金属二甲基元素单层中的trions，目前在冷凝的物质群落中正在进行深入研究。这些准颗粒在100 MEV的顺序上具有较高的结合能，表现出强烈的光耦合，并且可以将量子信息存储在自旋valley自由度中[1]。实现超快时间标准上激素状态的外部控制的策略已成为重要的研究途径。在这里，我们报告了在HBN封装的Mose 2单层中观察到瞬态Trion到脱位的转换（图1a）是由在红外自由电子激光设施（Felbe）（Felbe）[2，3]产生的Picsecond TimeScales上的强烈Thz脉冲引起的。随后通过用条纹摄像头记录时间分辨的光量（TRPL）光谱来监测激子动力学。可见的脉冲（= 400 nm）激发了激动的激子和Trions的种群（图1b，无脉冲脉冲的trpl光谱）。通过在大约30次皮秒延迟后添加THZ脉冲相对于可见的激发（图1C），我们观察到Trion发射的淬火和激发激素发射的暂时增亮。此外，通过调整Thz脉冲的频率，我们记录了TRIONS的THZ解离光谱（图1d）。重要的是，当THz光子能量等于或高于Trion结合能时，可以观察到有效的Trion TRION转换。在其他机构中观察到THZ辐射的相似影响，例如WSE 2单层和Mose 2 /WSE 2异质结构。总的来说，结果为低维材料中的许多粒子状态的外部控制开辟了有希望的途径。
非线性光子晶体：从2D到3D
非线性光子晶体是具有二次非线性（χ（2））的微结构，它们已广泛用于新频率下相干光的生成和控制。由于最近使用飞秒激光脉冲的3Dχ（2） - 非线性工程技术的发明，现已在实验上是可行的。在这里，我们回顾了非线性光子晶体的最新研究进展，尤其集中在3D结构的制造，表征和应用上。我们还讨论了3D非线性光子晶体的未来发展，其性质和功能是很难或几乎无法通过较低的尺寸结构实现的。©2021美国光学协会根据OSA开放访问出版协议的条款
关于植被和……统计可分离性的初步报告
在过去的十年中，机载激光扫描已发展为一种用于测深映射的操作技术。深度发声的操作系统之一是Hawk Eye II系统。在本报告中，我们通过对不同底部类型之间激光数据中的可分离性进行实验评估来检查底部植被和底物分类的可能性。我们从Hawk Eye II系统中研究了许多数据变量，这些变量有可能描述海底的反射率和粗糙度。这些变量是从脉冲响应中提取的，也表示从水体积和海底的发射和反射激光脉冲的波形。我们还描述了校正波形变量的方法，水浊度和激光系统参数。
通过反向法拉第效应
磁化和光之间的关系一直是过去一个世纪的密集研究的主题。在此，磁化对光极化的影响已得到充分了解。相反，正在研究用极化光的磁性操纵，以实现杂志的全光控制，这是由潜在的Spintronics中潜在的技术实施驱动的。据报道，诸如薄膜和亚微米结构中杂志的单脉冲全光切换之类的发现。 然而，纳米尺度上磁性的局部光学控制的证明仍然难以捉摸。 在这里，证明具有圆形极化飞秒激光脉冲的令人兴奋的金纳米盘可导致超快，局部和确定性控制磁化磁化强度的磁化。 通过利用逆法拉第效应在等离子纳米散发中产生的磁矩来实现此控制。 结果为在纳米级旋转设备中进行轻驱动的控制铺平了道路，并为等离激元纳米结构中磁场的产生提供了重要的见解。诸如薄膜和亚微米结构中杂志的单脉冲全光切换之类的发现。然而，纳米尺度上磁性的局部光学控制的证明仍然难以捉摸。在这里，证明具有圆形极化飞秒激光脉冲的令人兴奋的金纳米盘可导致超快，局部和确定性控制磁化磁化强度的磁化。通过利用逆法拉第效应在等离子纳米散发中产生的磁矩来实现此控制。结果为在纳米级旋转设备中进行轻驱动的控制铺平了道路，并为等离激元纳米结构中磁场的产生提供了重要的见解。
小鼠间歇性气味刺激的感知和神经表示
小鼠Luis Boero* 1,2，Hao Wu* 1,2,3，Joseph D. Zak 4，Paul Masset 5，Farhad Pashakhanloo 1,2，Siddharth Jayakumar 1，2美国剑桥，美国2号哈佛大学蜂窝生物学，美国剑桥大学，美国3化学与化学生物学系，哈佛大学，美国剑桥，美国4伊利诺伊州伊利诺伊大学生物科学系美国剑桥的哈佛大学工程和应用科学8肯普纳自然与人工智能研究所，哈佛大学，美国剑桥 *这些作者贡献了同样的贡献。†与Venkatesh N. Murthy（vnmurthy@fas.harvard.edu）的通信，自然界中的抽象气味线索由于动荡的运输而稀疏且高度波动。为了研究动物如何看待这些间歇性线索，我们制定了一项行为任务，在该任务中，头部约束小鼠根据几秒钟内随机提出的离散气味脉冲的总数做出了二进制决策。小鼠很容易学会这项任务，并且他们的性能被广泛使用的决策模型很好地描述。logistic在呼吸周期内针对气味脉冲时间的二进制选择的逻辑回归表明，小鼠对吸入期间刺激的感知重量更高，而不是呼气，这种相位依赖性与嗅觉感觉神经元中反应的幅度密切相关。前梨状皮层（APCX）神经元对气味脉冲的种群反应也通过呼吸阶段进行调节，尽管单个神经元表现出不同的相位依赖性水平。单个APCX神经元对气味脉冲反应，导致表示有感觉证据的特征，但没有其积累。我们的研究表明，小鼠可以在数十个呼吸中整合间歇性的气味信号，但是感觉输入的呼吸调节对信息获取施加了限制，即皮质电路无法克服改善行为。
定量光声断层扫描：建模和反问题
1.1光声成像，有一些密切相关但不同的成像方式在光声成像的标题下。所有人都利用光声效应，这是当充分短的光脉冲被弹性材料吸收并随后被热化时，吸收位点将充当声脉冲的来源。1 - 3中，在所有变体中，光脉冲都针对正在研究的软生物组织，并在组织表面测量所得的声脉冲。从声脉冲的测量值中，可以形成吸收光的图像。这是光声图像。光声显微镜与光声断层扫描的不同之类的方式不同，以收集数据并形成图像。在光学显微镜中，光束或声学探测器都被牢固地聚焦并横跨组织表面扫描。1，4由于焦点引起的定位，可以直接从测量的声学时间序列中形成图像。确实，正是聚焦的紧密性决定了图像的分辨率。（源或检测器通常是栅格扫描的事实不是使显微镜的原因；一系列集中的来源或检测器也可以使用。）是释放的 - 实际上，照明的布置使整个利益区域充满光 - 并且一系列未加注（或至少不是紧密的集中）探测器可用于记录产生的声学时间序列。1，2因为光声源可以分布在整个组织中，并且每个时间序列都可以包含来自任何地方的信号（因为检测器没有重点），因此与显微镜相比，数据和源之间的连接更为复杂，并且必须使用图像重建算法来形成图像。光声断层扫描，而不是显微镜，是本综述的主要关注点，尽管所述的组织光学功能将适用于浊度介质中的所有光声成像方法。
定量光声断层扫描：建模和反问题
1.1光声成像，有一些密切相关但不同的成像方式在光声成像的标题下。所有人都利用光声效应，这是当充分短的光脉冲被弹性材料吸收并随后被热化时，吸收位点将充当声脉冲的来源。1 - 3中，在所有变体中，光脉冲都针对正在研究的软生物组织，并在组织表面测量所得的声脉冲。从声脉冲的测量值中，可以形成吸收光的图像。这是光声图像。光声显微镜与光声断层扫描的不同之类的方式不同，以收集数据并形成图像。在光学显微镜中，光束或声学探测器都被牢固地聚焦并横跨组织表面扫描。1，4由于焦点引起的定位，可以直接从测量的声学时间序列中形成图像。确实，正是聚焦的紧密性决定了图像的分辨率。（源或检测器通常是栅格扫描的事实不是使显微镜的原因；一系列集中的来源或检测器也可以使用。）是释放的 - 实际上，照明的布置使整个利益区域充满光 - 并且一系列未加注（或至少不是紧密的集中）探测器可用于记录产生的声学时间序列。1，2因为光声源可以分布在整个组织中，并且每个时间序列都可以包含来自任何地方的信号（因为检测器没有重点），因此与显微镜相比，数据和源之间的连接更为复杂，并且必须使用图像重建算法来形成图像。光声断层扫描，而不是显微镜，是本综述的主要关注点，尽管所述的组织光学功能将适用于浊度介质中的所有光声成像方法。