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World File Search System腔体
有效的腔体介导的光合作用
图1强烈和弱耦合的LH2含有微腔的表征。（a）半透明的λ/2 fabry-pérot腔的结构，该腔由两个半透明的Au镜（22nm）组成，该镜子封闭了一个包含LH2的300 nm厚PVA层； （b）裸露的LH2膜在玻璃样品上的稳态吸收光谱，该玻璃样品具有良好的B800带和B850 LH2的B850带，高（中间，低）浓度LH2膜是使用相同的自旋涂层溶液制备的，与强（中间，虚弱）相同的LH2 CAVITY样品； （c）实验测量（散射标记）和拟合（实线）含有微腔样品的高浓度LH2的角度分散曲线； （d）含有微腔样品的高浓度LH2膜的稳态传播光谱，其中含有样品的低浓度LH2显示B850频带的分裂可忽略不计，证实了弱光 - 光接相互作用。
腔体光学系统的应用视角
空腔光学机械系统探索了机械谐振器的光与运动之间的相互作用，其中辐射压力介导了机械谐振器的运动，反之亦然。在1980年代观察到了常规效应，例如生物性和光弹性效应（Resel等，1983; Gozzini等，1985）。得益于低温技术和微/纳米制造技术的进展，腔光系统显示了各种高级应用，从量子接口和量子记忆到量子计量和量子计算。它不仅扩展了量子信息和量子计算的工具箱，而且由于量子状态的宏观特性而有可能探索量子力学的基础。
混合腔体 - 安特纳（Antenna
在金属天线表面的等离子体共振可以极大地增强拉曼散射。固有的固有性是，极端场限制缺乏精确的光谱控制，这将在塑造光和分子振动之间的光力相互作用方面具有巨大的希望。我们将一个实验平台降低，该平台由等离子纳米胶体胶体天线组成，该平台与开放的，可调的Fabry-Perrot微腔耦合，以选择性地解决具有强拉曼散射强的分子的单个振动线。由腔模式的杂交和等离子宽共振引起的多个狭窄和强烈的光学共振，用于同时增强激光泵和光学态的局部密度，并使用严格的模态分析来表征。多功能自下而上的制造方法允许通过理论和实验性地进行定量比较与裸纳米胶体系统的定量比较。这表明混合系统允许具有狭窄的光学模式的类似SERS增强比例，为分子验光力学中的动态反应效应铺平了道路。
在变形的腔体和原子偶极子中...
量子信息产生是由量化场和低维原子系统之间的相互作用引起的，这是量子理论中最热门的主题之一[1]。RABI模型是描述原子系统与量化字段之间相互作用的第一个模型，它研究了两个水平原子与理想的腔场之间的相干性[2]。jaynes-cummings（JC） - 模型是另一个简单的模型，它描述了旋转波近似下的原子局部相互作用[3]。从那时起，JC模型就开始了概括，包括量化字段或原子系统或全部的概括。例如，讨论了信息生成诱导多光子JC模型和两级原子之间的相互作用[4]。研究了在经典场和Kerr样培养基的存在下移动的两级原子和多光子的纠缠和非经典相关性[5，6]。研究了非线性SU（1,1）和SU（2）量子系统的相干性和断层摄影熵[7]。最近，检查了外部环境对原子局部相互作用的影响，例如，恒星移位[8、9、10]，振动石墨烯片[11]和光力学腔[12、13]。
在腔体磁力学中生成光栅
摘要 我们研究了腔体磁力学系统内的磁力学诱导光栅 (MMIG) 现象，该系统包括磁振子（铁磁体中的自旋，例如钇铁石榴石）、腔微波光子和声子 (Li et al 2018 Phys. Rev. Lett. 121 203601)。通过应用外部驻波控制，我们观察到探测光束传输轮廓的变化，这表明存在 MMIG。通过数值分析，我们探索了探测场的衍射强度，研究了腔体磁振子之间相互作用、磁振子-声子相互作用、驻波场强度和相互作用长度的影响。MMIG 系统利用磁振子的独特属性以及具有长相干时间和自旋波传播等属性的集体自旋激发。这些独特的特性可在 MMIG 系统中得到利用，用于信息存储、检索和量子存储器的创新应用，提供各种阶数的衍射光栅。
补充材料：关于腔体效应的拓扑保护范围
使用上述公式用于电流响应功能，可以获得偏振子系统的温度依赖性运输。相应的结果在手稿的主要文本中显示。用于完整性和支持计算，在图中1，我们为参考文献中的实验报道的参数提供了极化系统的有限温度转运。[9]，ω=2π×0。14thz和n 2d = 2×10 11 cm - 2，并扩大δ=2π×5×10 - 3 thz，我们在图中使用了2中的主要文本。图1（a）我们显示了两个不同高原ν= 8，4（b = 1，2 t）的霍尔电导偏离拓扑预期的量化值。图1（b）我们显示了纵向电导σyy的热行为。我们观察到预期的指数热激活。在低温方向上，t <0。4K，我们看到量子大厅传输的修改与图2中的主要文本。更精确，腔诱导的运输偏差在t <0。4 K，对于B = 1 T（ν= 8）为〜2×10-4，对于B = 2 T（ν= 4）为〜5×10-5。这些值与ω=2π×0的t = 0传输一致。14thz如图2中的主要文本。
腔体诱导的经典速率理论分叉
为此取得成功的是优化库的可用性，例如Abinit [8]，Quantum Espresso [9]，VASP [10]，Berkleygw [11]，Yambo [12]，Triqs [13]和更多[14]，并利用了一遍又一遍地开发复杂的代码。如果没有这样的公共代码，每个研究人员都必须自己实施该方法，从而与最有可能的次级最佳结果创造了许多冗余工作。因此，方法的广泛适用性是拥有可用的公共代码的广泛适用性，以及有关实施中最佳实践的有记录的知识。在相关材料的研究中，上面提到的基于AB-Initio的治疗方法包含许多重要特征。但是，来自电子相互作用的超导顺序以及在多体schrödinger方程的近似So中产生的远程相互作用的其他效果仅包括部分或根本不包括。这创造了对我们可以连接到这些开发的方法和代码的需求，并通过添加缺失的作品来表达现状。在计算凝结物理学中，从有效的低能描述开始，仅保留少数相关的频带，它已被证明有效。如何到达这样的折叠模型的过程构成了第一个障碍。随后，我们仍然必须求解一个模型，其中包括一些频段，并具有相互作用的相互作用。要解决此类问题，我们通常需要引入近似值，这应该得到很好的控制。库基于通用模型接口（参见对于一类宽类材料，我们可以使用缠扰性方法，例如随机相位近似（RPA），Parquet近似[15]和FRG [16，17]。前者仅包含特定的图形通道，而二线却是图形的，因此是扩展Ab-Initio机械的主要候选者；问题是，整个方程式，结合其所有依赖项的实施超出了我们目前的影响力。在本文中，我们提出了分歧1 - 开源，高性能（多节点CPU＆Multi-gpu）C / C ++ / Python库（在[18]上可用），该库实现了FRG的不同口味[16，17]。第3节）和三个不同的计算后端：（i）网格frg [19，20]，（ii）截断的unity frg（tu 2 frg）[21 - 23]和（iii）轨道空间n-patch frg [24 - 26]。每个中央方程都执行不同的近似值，从而产生不同的数值复杂性，如附录d所述。本文被设计为动手介绍分歧的使用。因此，我们将FRG简要概括为第2节中的数值方法，介绍了第3节中的模型结构，解释了如何在第4节中求解流程方程以及如何在第5节中分析结果。
大型加速器以外的 SRF 腔体应用
1. 应用物理和超导技术 (APS-TD) 理事会正在寻找一名博士后研究员。该研究员将利用超导量子材料和系统 (SQMS) 中心的表面表征技术，对用于加速器应用的超导射频谐振腔以及用于量子信息科学的超导量子比特进行前沿研究。他们有望根据自己的研究完成科学出版物。最好具备表面表征方面的专业知识，包括：XPS、ARPES、ToF-SIMS 和/或 TEM。该职位的任期最长为三 (3) 年，此后每年都可能考虑延长，并需继续提供资金。如需了解更多信息，请联系 Akshay Murthy，邮箱：amurthy@fnal.gov。
钻石中颜色中心的光子 - 腔体增强激光
摘要：钻石中的颜色中心在量子技术中具有广泛的实用性，但它们的创造过程本质上仍然是随机的。确定性创建可以使用设备就绪的钻石平台中的颜色中心可以提高产量，可扩展性和集成。使用脉冲激发激发的最新工作在确定性地造成散装钻石的缺陷方面表现出了令人印象深刻的进步。在这里，我们将这种激光写入过程扩展到刻在钻石膜中的纳米光子设备中，包括纳米骨和光子谐振器，并在低温温度下以书写和随后的读数进行写作。我们证明了钻石纳米木中心的碳空位（GR1）和氮空位（NV）中心的光学驱动创建，并从中观察到增强的光致发光收集。我们还制造了靶标谐振器，并利用其腔模式来局部放大激光编写场，从而使用Picojoule Write-Pulse Energies产生缺陷，比在散装钻石演示中通常使用的脉冲能量低100倍。关键字：激光写作，钻石纳米光子学，颜色中心，空腔耦合，牛乳天线，纳米质