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World File Search System腔阱
扩展腔二极管激光主振荡器电源...
典型的性能波长767 nm（k），780 nm（rb）871 nm（yb +），1064 nm（yag）1070 nm（al +）光学功率> 30mw30mw内在线宽5 <3 kHz 〜3 kHz 〜3 kHz 〜3 kHzfWHm linewidth（fwhm linewidth（10°S）5 <100 khz 5 <<<100 khz 5 <<<100 khz 5 <<<<100 khz <<<100 khz <<<<<<<<100 khz。足迹25 x 80mm²质量40 g空间资格和任务
具有电活性导电聚合物纳米腔
照明，就像一张纸一样。除了节能外，电子纸还具有提供无眩光表面的额外好处，可见性甚至可以改善阳光（与当前在阳光明媚的条件下难以看见的当前发射显示器相比）。[1,2]基于液晶或电子表演的黑色和白色电子纸纸已经是流行的消费产品。但是，开发高色彩纸的颜色更具挑战性。特别是，仅基于环境光的图像生产对最大可能的亮度施加限制。因此，仅优化颜色质量（色度）不足，但是高性能的电子纸也需要高度的绝对反射。[3]最近的研究探索了各种方法，以基于薄膜的结构颜色[4-9]或等离子体[10-15]或介电元面而产生高度反映表面。[16–18]这些系统已与功能材料，如液晶，相变或电致色素材料（以开/关反射表面开关）相结合。[19-23]但是，即使各个区域将提供100％的峰值反射率，使用传统的RGB子像素彼此隔壁创建颜色图像也可以将最大反射率降低至33％，因为每种颜色最多只能占据总面积的三分之一。为了避免此问题，我们需要开发具有可调颜色（单个颜色）的反射像素，而不是依靠带有固定颜色的邻居像素。[3,30–32]，例如Peng等。使用已经探索了各种方法，以动态调整光腔和元面的共振和颜色，[1,19,22,24-27]，其中有些通过电刺激并调节反射的结构颜色。[25,28,29]其中是使用具有电致色谱特性的材料来调节纳米光腔和等离子装置。利用了聚苯胺的电化学可调折射率（RI），以控制聚合物涂层的等离子等离子金纳米颗粒和金属表面之间形成的间隙等离子体。[33]颜色域和色度通常在此类系统中受到限制，部分是由于RI-TONEABISIS和电染色材料的相对吸收性。最近还提出了用于光腔的颜色调整的无机电色材料（例如氧化钨（WO 3））。[3,34,35]然而，对任何单个WO 3腔结构的调整都不覆盖整个可见范围，[3]主要是因为无机的电染料材料没有足够的RI变化，并且在离子插入时也没有改变其厚度。
腔诱导的偏光型基态的集体行为
空腔量子电动力学为设计和控制光 - 二聚体相互作用提供了理想的平台。在这项工作中，我们研究了谐波陷阱中许多粒子系统中的共同现象，该系统耦合到同型腔腔吸尘器。系统夫妻通过其质量中心和集体极化状态聚集到腔场。腔场介导对成对的长距离相互作用并增强颗粒的有效质量。这导致在物质基态密度中的定位增强，当光和物质在共振上时具有最大值，并以粒子数表现出类似dicke的集体行为。轻度 - 物质相互作用还修改了极化系统的光子性能，因为基态填充了束光子。此外，还表明，磁磁性A 2项对于系统的稳定性是必需的，否则是较高的基态不稳定性。我们证明，通过外部磁场并通过监测Landau-Zener的过渡概率，极化人群的相干转移是可能的。
在半导体中的一维电子定位与电磁腔
一维（1D）固体的电导率相对于其长度表现出指数衰减，这是定位现象的众所周知的表现。在这项研究中，我们介绍了将一维半导体插入单模电磁腔所产生的电导率改变，并特别集中在非排定掺杂的状态上。我们的方法采用了绿色的功能技术，适用于对腔体激发状态的非扰动考虑。这包含相干的电子腔效应，例如零点爆发场中的电子运动，以及在隧道过程中的不一致的光子发射过程。跨腔的电子传递的能量谱发育与虚拟光子发射，沿谐振水平的通过以及光子重吸收相关的FANO型共振。FANO共振的质量因素取决于中间状态是否耦合到铅，当该状态深入障碍潜力中时达到最大值。耦合到空腔也提高了浅结合状态的能量，使它们接近传导带的底部。这种作用导致低温下电导率的增强。
用微型磁通量的亚音腔流控制 -
流量控制在于修改自然状态，以使另一个被认为是有利的状态收敛，因为可能会减少阻力或噪声辐射。在本文中，在亚音速开腔流中进行开放环路控制实验。在不稳定的流量控制的情况下，将控制焦点带入了流量的弹性修改，而不是对平均流属性的修改。因此，使用任意信号和强迫线性的强迫范围对于这种流量控制案例至关重要。从这个意义上讲，已经实施了微磁电机机电系统的线性阵列，以在开放式腔内执行开通环路控制实验。执行器能够以线性行为同时生成准稳态和脉冲喷射。我们证明了微欧洲的效率降低了腔振荡。准稳态喷气机在空腔基本振幅声压水平中降低了20 dB。脉冲喷气机启用了额外的空腔音调幅度降低，这取决于脉动频率和强迫振幅。这些结果是朝着实施开放式流量的闭环控制的第一步。
多孔二氧化钒薄膜薄膜的Fabry－perot腔...
摘要：使用Vo 2在智能窗口中进行辐射冷却 - 一种动态的热管理材料，由于其太阳能和发射率可调性，因此具有增强建筑物节省能源的潜在兴趣。然而，目前缺乏与多层系统中VO 2薄片微结构对发射率调节的影响有关的研究。本研究通过操纵VO 2薄膜中的孔隙率来处理VO 2/Znse/iTo/glass Fabry- perot（F – P）型腔系统的热色素和发射率性能。该设备是通过商业上可行的物理蒸气沉积方法（例如溅射和热蒸发）制造的，最适合批量生产。用多孔VO 2的优化样品提供了增强的长波红外（LWIR）发射率≥0.4≥0.4≥0.4，与密集的VO 2相比，保持高可见透明度T LUM（AVG）约为41％。进行有限的差异时间域（FDTD）模拟，以进一步了解效果
通过波导连接的两个开放量子比特腔系统中的几何相位控制
开放量子系统、量子比特-场相互作用的数学操控取决于对主阻尼 [1] 和内在退相干 [2] 方程的分析/数值求解能力。为了解决这些操控问题，在有限的物理环境下研究了开放系统的量子现象 [3-7]。量子几何相是量子力学中的一个基本内在特征，是量子计算的基础 [8]。如果最终的时间相关波函数回到其初始波函数，则量子系统的演化（从初始波函数到最终的时间相关波函数）是周期性的。当这些量子系统的演化不是周期性的时，几何相不再表现出稳健性，所关注的相关量是总相位，称为 Pancharatnam 几何相 (PGP) [9]。PGP 的物理含义是初始状态和最终状态发生干涉，内积的振幅反映了状态之间的相位差。 PGP 在中子干涉仪中实验性地进行了 [10,11]。此后，Berry [12] 在绝热系统中明确定义了几何相，并将其扩展到非绝热循环 [13] 和非循环 [14,15] 演化的量子态。几何相被提出用来实现不同量子模型的几何量子计算，例如：离子阱 [16]、腔场中的原子 [17] 和超导电路 [18]。时间相关的几何相在更多的物理模型中得到了研究，例如：腔 QED 模型充满了非线性介质并包含量子阱 [19]，相位量子比特色散耦合到有损 LC 电路的模型 [20] 和具有斯塔克位移的囚禁离子模型 [21]。描述位于孤立腔体中的量子比特之间传输量子态的物理模型，这些量子比特通过光纤模式连接，是构建量子网络的有效系统。在单光子级量子通信中，光纤的使用取得了重大进展 [ 22 ]。这些模型对于设计
CAMOST 年度报告：2021-2022
(i) DSO 4 通道，100MHz，采样率为 2 GS/s (ii) 任意波函数发生器双通道，25 MHz，采样率为 125 MS/s (iii) 375 激光系统用于钙离子化 (iv) 422 激光系统用于钙离子化 (v) 850 激光系统用于钙离子激光再泵浦 (vi) 854 激光系统用于钙离子激光再泵浦 (vii) 866 激光系统用于钙离子激光再泵浦 (viii) 397 激光系统用于钙离子激光冷却 (ix) 780 激光系统用于铷原子冷却 (x) 780 激光系统用于铷原子冷却 (xi) 用于参考腔的模拟电子模块 (xii) Kimball Physics 两个 16 端口真空室，由 SS 316L（非磁性钢）制成，用于铷原子阱和钙离子阱实验 (xiii) 精度为 10 MHz 的激光波长计 (xiv) RF频谱分析仪 10kHz-9GHz (xv) 用于 Rb 原子实验和 Ca 离子阱实验的真空组件（CF 毛坯、CF 和 KF 波纹管、CF 锥形接头、CF I 型件、CF T 型件、CF 四通）（xvi） 主动隔振光学台（10 英尺 X 4 英尺）2 个。(xvii) 示波器 70 MHz 4 通道 - 2 个 (xviii) 任意波函数发生器 - 2 通道 - DC - 20 MHz - 3 个 (xix) 低纹波和低失真可编程双极直流电源（0-30V，0-5A）- 3 个 (xx) 数据采集系统 - 200 MHz DSO（数字存储示波器）
使用低温蓝宝石振荡器改进离子阱量子计算机
我们描述了一种灵活的微波合成系统，该系统由一个超低相位噪声低温蓝宝石振荡器 (CSO) 设计，可用作镱离子 (Yb+) 量子比特的主时钟。我们报告称，使用该合成系统，量子比特相干时间从 0.9 秒提高到 8.7 秒，提高了 10 倍，单量子比特量子门的误差为 1.6e-6。使用滤波函数方法 [1]，我们发现证据表明，0.9 秒的宝贵相干性受到精密级商用现成微波合成器 [1] 的相位噪声的限制。此外，我们还利用微波合成系统的灵活性来演示贝叶斯学习算法，该算法可以自主设计信息优化的控制脉冲来识别和校准定量动力学模型，以表征囚禁离子系统。我们通过实验证明，新算法在少量样本的情况下超过了传统校准方法的精度 [2]。
在双曲 Paul 阱中捕获高电荷离子
1 美国国家标准与技术研究所 (NIST)，美国马里兰州盖瑟斯堡 20899 2 特拉华大学，美国特拉华州纽瓦克 19716 3 克莱姆森大学，美国南卡罗来纳州克莱姆森 29634 4 马里兰大学，美国马里兰州帕克分校 20742 将离子限制在离子阱中有许多有趣的应用，包括精密光谱学、量子计量学以及强耦合单组分等离子体中的集体行为。在大多数情况下，单电荷离子或几次电离的物质是在离子阱内原位产生的。但是，某些应用需要专用的外部离子源。例如，将离子束注入线性射频 (RF) 阱中，形成以空间电荷为主的非中性等离子体，用于模拟强带电粒子束传播的实验，例如重离子聚变反应堆、散裂中子源和高能物理中的粒子束。强空间电荷效应使高电荷离子 (HCI) 的隔离更加复杂，该效应与电荷状态的平方成正比。在这项工作中，我们报告了在双曲线 RF 阱中捕获 ~500 Ne 10+ 离子。高电荷离子从 NIST 的电子束离子源/阱 (EBIS/T) 中提取，随后由 7 米长的光束线引导至离子阱装置；嵌套在静电光束线光学器件中的电荷质量分析仪用于选择要在 RF 阱中重新捕获的单个电荷状态 (Ne 10+)。我们讨论了实验优化，并将结果与计算机模拟进行了比较。实验捕获效率达到了 ~20%，在双曲线 RF 阱中捕获了 ~500 个 Ne 10+ 离子，与单元 Penning 阱中达到的捕获效率相当 [1]。RF 阱中可用的更大光学通道有利于改进光谱实验。由于 RF 驱动的微运动加热并且没有任何冷却机制，观察到的存储在 RF 阱中的 Ne 10+ 离子的存储寿命为 69 毫秒，短于单元 Penning 阱中相应的存储寿命。尽管如此，这对于各种光谱实验都很有用，包括许多电荷状态的原子状态寿命测量。探索了增加捕获离子数量和存储寿命的可能改进方法。参考文献