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World File Search System超导体
超导体/铁磁异质结构
Al 中的自旋寿命。（c）由不同自旋轨道耦合强度参数（b 分别为 0.1、0.02 和 0.005）的隧道磁阻 (TMR) 比推导的自旋寿命的温度依赖性。（d）超连续磁共振涡旋介导的自旋电流示意图。上平面：自旋角动量和超连续磁共振涡旋涡度之间的嬗变。下图：磁性绝缘体 (MI)/SC/MI 结构中通过超连续磁共振涡旋液体进行自旋传输的理论预测。（e）用于探测磁振子和涡旋之间耦合的 Nb/Py 异质结构的器件结构。金电极用作天线来激发和检测 Py 中的磁振子自旋波。（f）归一化的磁振子自旋波传输图与平面外磁场和自旋波频率的关系。两个带隙特征与第一和第二布拉格散射条件吻合得很好。 (bc) 改编自参考文献 [8]，经许可，版权归 Springer Nature 2010 所有。(d) 改编自参考文献 [9]，经许可，版权归 APS 2018 所有。(ef) 改编自参考文献 [41]，经许可，版权归 Springer Nature 2019 所有。
库酸盐超导体晶体结构
还表明，对通过测量超导状态的骑士移位，对旋转单线态。电子自旋和核矩之间的相互作用是ℋ=⃗𝑖𝑖𝑖𝑖𝑖𝑖𝐼𝐼⃗𝐼𝐼⃗𝐼𝐼𝐼𝐼，导致骑士移位𝐾𝐾（𝑇𝑇），可测量电子自旋易感性。这观察到在零温度极限的零，与自旋单重配对状态一致。[M. Takigawa，A。P. Reyes，P。C. Hammel，J。D. Thompson，R。H. Heffner，Z。Fisk，Z。Fisk和K. C. Ott，“ YBA 2 CU 3 O 6.63（T C = 63 K）的磁性特性的CU和O NMR研究，” Phys Rev B 43（1），247-257（1991）
在自旋三个超导体UTE2
最近发现的超导体UTE 2是旋转三个超导体的有前途的候选者，但是超导顺序参数的对称性仍然很有争议。在这里，我们通过超清洁UTE 2单晶的导热率确定超级导电间隙结构。我们发现，在磁场h'a和h c轴上均高达H / HC 2〜0.2的A轴热导率除以温度κ / t的温度κ / T均很小，这表明与先前的信仰相反，A轴周围没有节点。目前的结果，加上核磁共振骑士的降低，表明超导顺序参数属于各向同性A U代表，其配对状态完全散发，类似于超级富集3的B相。这些发现表明，UTE 2可能是长期追求的三维强拓扑超导体，在任何晶体平面上均占据了螺旋主要的表面状态。
超导体的磁性和热力学特性
2.1 I型超导体的磁性特性让我们考虑超导体的磁化曲线。假设样品是纵向外部磁场H 0中的长圆柱体。随着场h 0的增加，首先，样品内部的诱导不会改变，并且保持b = 0。H 0到达临界场H C后，超导性被破坏，场将渗透到超导体中，B = H 0因此，磁化曲线b = b（h 0）出现如图2.1 a）。磁感应B和磁场强度H 0与表达式B = H 0+4πm相互关联，[SI单位：B/ µ 0 = H 0 + M]（2.1），其中m是单位体积的磁矩。磁化曲线通常被绘制为-4πm对H 0，如图2.1 b）。现在，我们将得出从方程式（1.3）：ρ= 0，b = 0的I型超导体的基本磁性特性。
超导体中超电流的起源...
在颗粒和准颗粒的现象学水平上，超导体（伦敦，金兹伯格 - 兰道，bcs和其他理论）中的超潮流产生机制有不同的方法。在基本场上理论层面上，我们将超流动性的本质归因于包含电磁场的计量量的物理学。在经典的力学和电动力学中，该规格电位是一个主要实体，因为它没有由其他数量定义。但是，在量子力学的框架中，我们可以定义由复杂标量场定义的量子规势。量子规势可以被视为电磁场基底态的局部拓扑非平凡的激发，其特征在于指数等于磁通量的整数数量。从普通和量子计势中产生了量规不变的有效向量电势，可以像电场和磁场一样观察到。这导致了Maxwell方程的修改：尺寸长度的常数和电磁相互作用的定位。所有这些情况都赋予了识别Supercurrent的有效向量潜力的方法。我们还考虑了电磁场的新形式与Dirac Spinor场此处介绍的物质的相互作用。这种带电的费米 - 摩擦形式的特征是两个参数。从现象观点的角度来看，这些参数源自电子电荷和质量，但总的来说，它们应由系统本身定义。当然，电磁相互作用在扩展电动力学中的定位是保守的。仅当电磁场仅由带有磁通量的Quange势势呈现电磁场时。电磁相互作用的定位可以视为量子物理效应和超导性的主要物理原因。我们相信，这将有助于阐明基础野外理论方法框架中所谓的高温超导性。在任何情况下，对电磁场的新形式的实验观察（“超导光”）是第一个需要的步骤。
超导体的军事系统应用-DTIC
为了实现这一潜力，需要一个剧烈的研究，发展和演示计划。这样的计划应包括：基础研究中的扩大努力，包括理论；高温薄膜材料和高温复合线和导体的密集开发；除了追求两种关键支持技术：低温和高强度结构材料以及基于超导体材料的许多工程测试模型的开发，以作为早期对高温超导体早期转移到军事系统的基础。
在通往高温超导体应用的途中
自从Bednorz和Müller在1986年发现了高温超导体以来，在全球范围内正在开发应用的开发。首先，研究的重点是寻找具有较高潜水温度的新材料，这意味着目前从高温超级端口中知道了几个“家庭”，其最高的跳跃温度为155K。在进行了深入研究的头十年之后，对于高温上超导体的多种应用，主要很重要：一方面，Yba 2 Cu 3 O 7（或短YBCO）的温度跳跃t c cu atur t c的91 k为91 K，其进气单元的进气单具有铜 - 氧气水平和链条和链条和链条，以及PB，以及PB，PB，pb，pb，pb，bi，pb，bi，bi，bi，bi，bi，bi，bi，bi，bi，bi，2 sr 2 sr 2 sr 2 o 2 sr 2 o 2 sr 2 sr 2 o 2 sr 2 Sr 2 Sr 2 Sr 2 Sr 2 Sr 2 Sr 2 Sr （BI-2223）跳过110 K，这表明三个铜氧水平，因此具有更高的印度跨性别偏见im Magnetfeld bemerkbar macht.
1在超导体中，有两个关键特征...
II。 相干长度是对超导电子浓度在空间变化的磁场中无法发生巨大变化的距离的度量。 与伦敦方程是局部方程式不同，相干长度是对向量电位a（r）必须平均以获得J s（r）的范围的量度。 由于状态的空间变化需要额外的动能，因此有必要限制J S（R）的空间变化，以使额外的能量小于超导状态的能量差距。 比较平面波和调制波，获得相干长度的近似表达。II。相干长度是对超导电子浓度在空间变化的磁场中无法发生巨大变化的距离的度量。与伦敦方程是局部方程式不同，相干长度是对向量电位a（r）必须平均以获得J s（r）的范围的量度。由于状态的空间变化需要额外的动能，因此有必要限制J S（R）的空间变化，以使额外的能量小于超导状态的能量差距。比较平面波和调制波，获得相干长度的近似表达。
解码122型铁的超导体
I.我的机器人变得越来越无处不在，预计更多的机器人将在共享环境中共同操作和协调以执行复杂且协作的任务。对于许多任务，至关重要的是，要准确，精确地估算机器人的姿势，也称为机器人定位。尽管文献中已经提出了许多本地化系统，但大多数作品都集中在单机器人设置上。然而，仅依靠一个机器人的本体感受和外部感受传感器来定位，而且通常限制，尤其是在多机器人方案中，相对定位对于确保机器人安全有效地相互作用至关重要。这激发了多机器人协作的本地化，其中机器人利用彼此的观察结果来提高自己的本地化准确性，因此，多机器人系统的整体准确性。但是，共定位的准确性很大程度上依赖于传感器的外部校准质量（例如视觉摄像头，测距仪）及其在其他机器人上可以检测到的标记（例如Apriltags，反射标记）。尽管大多数作品经常将这种外在的核心视为理所当然，但实际上，默认的事业校准只能在一定程度上精确。这在多机器人设置中尤为重要，在多机器人设置中，手动校准变得不切实际且高度准确，即按手机校准会导致高运营成本。在本文中，我们设想了一个系统（见图1）多个机器人在移动和感官
强耦合超导体的Eliashberg理论
t将间隙δ作为能量的复杂函数。能量依赖性相与相干BCS间隙不同。𝐼𝐼𝐼𝐼[δ（𝐸𝐸）]是由于准粒子的衰减引起的，而真实的声子re [δ（𝐸𝐸）]在𝐸𝐸