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World File Search System超导体
d-Wave全息超导体中的顺序参数和光谱函数
我们考虑D -Wave全息超导体模型，并在度量标准上进行了完全反应，以解决文献中缺失的部分。我们通过将费米子光谱函数与动量依赖性顺序参数进行比较来识别GAP函数。通过在张量凝结物存在下对费米子光谱函数进行数值研究，我们发现了费米弧和间隙行为，与角度相似，它们与角度分辨的光发射光谱数据相似。此外，我们已经检查了耦合常数，化学电位和温度对光谱功能的影响。我们发现D -Wave Fermionic光谱函数可以通过P X和P Y冷凝物与两个Fermion风味结合在一起。同样，将D X 2 -Y 2和D XY轨道对称性与两个Fermion风味结合在一起，导致G波光谱函数。
单个约瑟夫森（Josephson）中的超导体 - 绝缘体过渡...
对于超大的约瑟夫森连接，当量子效应变得重要时，已经预测了异常相变（DPT）[1]。这种过渡的物理起源是通过与耗散量子力学环境的相互作用来抑制该相的宏观量子隧穿。宏观量子隧道破坏了连接的超导性，而隧道的抑制会恢复超导性。因此，这种过渡通常称为超导体 - 绝缘体过渡（SIT）。sit是针对各种系统的，但是在单个约瑟夫森交界处的检测至关重要，因为它是预期这种过渡的最简单系统，而没有任何其他物理过程掩盖的风险，而在常规或随机的Josephson Junction阵列（如常规或随机的）系统中可能是可能的。在这封信中，我们介绍了我们对R = DV / DL与 /曲线的测量结果，对于各种单个小型隔离的Josephson连接，分流和未分离，具有不同的电容C和正常状态隧道阻力RT的值，我们已经检测到了两种类型的RL-Curves之间的跨界频率，这些RL-Curves具有与本质上的小型cortents syly Cortersents sybles conterents sybles conterents。根据此交叉，我们能够为约瑟夫森连接的整个相图映射[2]。观察到的相边界的位置与原始理论的预期不一致。但是，该理论要考虑到我们的电压测量值的有限准确性（即我们能够检测到的最小电压），很好地解释了观察到的相图。因此，任何DPT都是坐的，但反之亦然。我们的重要结论是，耗散相变（DPT）和超导体 - 绝缘体转变（SIT）的概念并不完全与以前相同。两者都伴随着热度的符号变化，传统上被认为是SIT的签名。我们认为，DPT的真实特征是我们实验中观察到的VI曲线的修改。我们的工作是在约瑟夫森相位临界的单一约瑟夫森（Josephson）中的量子效应的强烈证明和相位运动的带图。
多履带超导体中复合带的几何超流量
多梁超导体中孤立的平流的超流体重量包含频带量子公制的贡献和晶格几何术语，该晶格几何术语取决于晶格中的轨道位置。由于超流动性的重量是超导体能量弹力的量度，因此它与晶格几何形状无关，导致频带的最小量子指标[phys [phys]。修订版b 106，014518（2022）]。在这里，开发了一种扰动方法来研究复合带的超流体重量及其晶格几何依赖性。当所有轨道表现出均匀的配对时，量子几何项包含每个频段的贡献和复合材料中每对频段之间的带间贡献。基于频带表示分析，它们为隔离的平流复合物的超级流体重量提供了拓扑下限。使用这种扰动方法，获得了晶格几何贡献的分析表达。它以Bloch函数的形式表示，提供了一个方便的公式，以计算多纤维超导体的超级流体重量。
有希望的新型高温超导体在房间压力下实现稳定性
除了其实验含义外，这一发现还挑战了有关超导性如何工作的长期假设。团队表明，底物的侧向压缩可以稳定材料，即使它与通过从各个方向均匀挤压的均匀压缩差异，类似于钻石砧细胞产生的压缩。这一发现为原子间距在实现超导性中的作用提供了新的见解。
通过动态伦敦理论计算的超导体中的冷却周期
第二定律以不同的版本存在可能产生不同的后果[1]。到目前为止，在文献中找不到通常有效的版本。因此，人们普遍认为，第二定律必须作为最大熵的原理提出。对其一般有效性的实质性怀疑是因为发现了（相对纯）电容和归纳元件的倒滞后。aha-roni [2]首先提到，这些观察结果暗示了违反第二定律，因为仅在一个热浴温度下进行了倒电（或磁性）（磁性）（磁性）（增益）周期。文献研究[3]回顾了最佳候选人。对于大多数候选系统，索赔不足 - 因为直接的能量测量几乎总是缺少。Santhanan等人的工作。[4]描述了一种过度不正常的效果：此处，IR-Diode的光能发射高于小型刺激正向电流的输入能量。显然，热环境的热能（135 o C）增加了光发射。这可能是由声子辅助发射引起的[5] [6]。也可以在量子点触发率的进化滞后中找到这种效果[3] [5]。
涡旋熵和超大型不足的BI2SR2CACU2O8+x超导体的超导波动
超导体中的涡旋可以帮助识别出现现象，但是涡流的基本方面（例如它们的熵）仍然很众所周知。在这里，我们通过测量磁耐药性和对超薄纤维（≤2个单位细胞）的磁性抗性和Nernst效应，研究了不足的BI 2 SR 2 CACU 2 CACU 2 O 8+X中的涡旋熵。我们从具有不同掺杂水平的样品上的磁传输测量中提取伦敦穿透深度。它揭示了超级流动相位刚度ρs与超级传导过渡温度t c线性缩放，直至极不足的情况。在相同批次的超薄纤维上，我们通过芯片温度计测量Nern的效果。一起，我们获得了涡旋熵，并发现它用t c或ρs呈指数衰减。我们进一步分析了高斯超导波动框架中t c上方的nernst信号。在二维极限中电气和热电测量的组合提供了对高温超导性的新见解。
floquet Engineering Higgs动态时间 - 时间 - 周期性超导体
希格斯模式在超导体中出现，作为订单参数振幅的集体激发，当时是通过电磁辐射驱动的。在这项工作中，我们开发了一种Floquet方法，以在时间周期驾驶下研究超导体中的HIGGS模式，其中订单参数的动力学被异常的Floquet Green函数捕获。我们表明，Floquet描述特别强大，因为它允许人们利用驾驶时间周期性的性质，从而大大降低了时间相关问题的复杂性。有趣的是，Floquet方法也很有启发性，因为它自然地为重新归一化的稳态订单参数提供了物理解释，这是由于Floquet侧带之间的光子辅助过渡的结果。我们证明了浮标工程希格斯模式在时间周期的S-波超导体中的有用性。
非局部性作为BCS超导体纯量子动力学的来源
我们表明，远离平衡超导的经典描述在局部可观察物的热力学极限中是精确的，但分解了全球数量，例如纠缠熵或loschmidt回声。我们通过解决并比较BCS超导体的精确量子和精确的经典长期动力学来做到这一点，并与时间成反比相互作用强度并明确评估局部可观察物。平均值对于热力学极限的正常平均值和异常平均（超导顺序）都是精确的。但是，对于异常的期望值，此极限并不能以绝热和强的耦合极限上下通勤，因此，它们的量子发光可能异常强。系统的长时间稳态是一种无间隙的超导体，仅通过能量解析测量值才能访问其超流体性能。这种状态是非热的，但符合新兴的广义吉布斯集团。我们的研究清楚地表达了对称性破碎的多体状态的性质，并在时间依赖性量子集成性理论中平衡和填补了一个关键的差距。
floquet Engineering Higgs动态时间 - 时间 - 周期性超导体
希格斯模式在超导体中出现，作为订单参数振幅的集体激发，当时是通过电磁辐射驱动的。在这项工作中，我们开发了一种Floquet方法，以在时间周期驾驶下研究超导体中的HIGGS模式，其中订单参数的动力学被异常的Floquet Green函数捕获。我们表明，Floquet描述特别强大，因为它允许人们利用驾驶时间周期性的性质，从而大大降低了时间相关问题的复杂性。有趣的是，Floquet方法也很有启发性，因为它自然地为重新归一化的稳态订单参数提供了物理解释，这是由于Floquet侧带之间的光子辅助过渡的结果。我们证明了浮标工程希格斯模式在时间周期的S-波超导体中的有用性。
量化无限层镍超导体中的相互作用机制
图4。（𝑇）7 nm厚的ND 0.825 SR 0.175 NIO 2膜中的四个数据存放在SRTIO 3单晶体和全局数据拟合等式上。2（Fowlie等人[36]在其图S1中报告的原始数据，A [75]）at𝑝= 5.0（𝑓𝑖𝑥𝑒𝑑）。绿球表示拟合𝜌（𝑇）数据的边界。青色表明𝑇𝑇，𝑧𝑒𝑟𝑜。推导的Debye温度为：𝑇= 313±1𝐾。适用于所有拟合𝜌→∞（等式2）。拟合的好处：（a）0.9992; （b）0.9995; （c）0.9981; （d）0.9997。95％置信带（粉红色阴影区域）的厚度比拟合线的宽度窄。