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二极管效应在约瑟夫森连接处具有单个磁...
Martina Trahs，Larissa Melikek，Jacob F. Steinen Tammena，Nils Bogs，Nils Bagram Gamed，Kixtix Vend，Casharina Frank
补充材料“可控的奇数库珀对在多杀手约瑟夫森连接处”
因此，可以通过执行各个量子数交换的所有可能组合来获得允许的对振幅（eqs。（S2）和（S3）），填充反对称条件等式。（S1）。这样做，我们发现八个允许尊重反对称条件的对对称类别，其中4对应于奇数相关性，请参见表S1。特定相关性是超导索引（sup。索引）在扩大允许的对对称性方面起着至关重要的作用。表S1在主文本的“ jjs中的us频间振幅”部分中显示为表1。在没有任何自旋粘合字段的情况下，出现对的相关性的自旋对称性与母体超导体的自旋对称性相同。因此，在我们的研究中允许的对对称类别（不存在旋转式粘合字段）是ESEE和OSOE对对称类别：它们对应于超导体指数中的偶数（奇数频率）旋转（奇数）均匀（奇数）旋转单元（奇数），甚至对应于超导器指数。通过包括一个自旋混合字段，可以获得表S1中对应于OTEE和OTOO对对称类别的奇数自旋 - 三个三角对振幅，可以用作超导阶段高度可控制的旋转源，从而可以使超导性旋转旋转的超导量。由于我们在主文本中提出的结果中没有自旋混合字段，因此其中的对对称性表现出父母超导体的自旋对称性，即自旋单旋。这是在主文本的“ JJS中的persupconductor对振幅”部分中特别讨论的。
补充信息，以控制相变的约瑟夫森连接处半流通状态的可控操作
所研究的设备包含平面JJS，由厚度为70 nm的NB膜制成。该胶片是通过在氧化的Si晶片上在室温下在室温下溅射沉积的。首先通过光刻和活性离子蚀刻将薄膜构成约6 µm宽的桥梁，然后由Ga+聚焦离子束（FIB）FEI NOVA 200。JJS具有可变的厚度桥结构。它们是通过通过fib在NB层中切一个狭窄的凹槽而制成的。单线切割，名义宽度为零，在10 pA和30/10 kV加速电压下进行。蚀刻时间是自动限制的。“长” JJ2是使用30 kV梁制成的，其斑点尺寸约为7 nm，而“短” JJ1是用10 kV fib制成的，其斑点大小约为两倍。由于NB的重新沉积，FIB切割的深度在纵横比（深度/宽度）〜2处是自限制（请参阅参考文献中的讨论[1]）。结果，JJ1既比JJ2更宽又深，如图3（a），导致临界电流的相应差异。
量子自旋霍尔系统与手性拓扑超导体连接处的传输特征
我们研究了通过正常超导体 (NS) 结的传输，该结由具有螺旋边缘态的量子自旋霍尔 (QSH) 系统和具有手性马约拉纳边缘模式的二维 (2D) 手性拓扑超导体 (TSC) 制成。我们采用二维扩展四带模型，用于磁场 (塞曼) 中受 s 波超导影响的 HgTe 基量子阱。我们使用 Bogoliubov-de Gennes 散射形式表明，该结构提供了 2D TSC 的显著传输信号。作为样品宽度 (或费米能量) 的函数，电导共振经历 2 e 2 / h (非平凡相) 和 4 e 2 / h 平台期 (平凡相) 的序列，随着样品宽度变大，它们落入非零陈数 (2D 极限) 的区域内。这些特征是 QSH 效应和 TSC 拓扑性质的体现。
