使用时间相关单光子计数 (TCSPC) 装置获取时间分辨的 PL 衰减。PL 衰减曲线使用指数方程拟合:I (t)= A exp(-t/τ),其中 A 是指数项的振幅,τ 是 PL 寿命。I 代表归一化 PL 强度,t 是时间。PLQY 定义为辐射复合速率常数 (Kr) 与辐射和非辐射复合速率常数 (Knr) 之和的比率,由公式给出
CS 0.05 FA 0.79 MA 0.16 /nio X /ITO(黑色),多余的PBI 2 CS 0.05 FA 0.83 Ma 0.16 /nio X /ITO(蓝色)和多余的FAI < /div < /div < /div < /div>
图4。(a)在AM1.5太阳照明下的不同地面材料的反照率光谱,包括雪,玻璃纤维屋顶,草,黄色的沙子,混凝土和瓷砖。反射率数据改编自NASA的Ecosstral Spectral库。(b)具有不同的反照率表面的不同吸收剂带盖的双面太阳能电池的详细平衡双面等效效率和输出功率密度极限。阴影区域突出显示了高效PSC的带隙范围。
Pb(Zr·Ti·1-x)O3[41]、(Pb,La)(Zr,Ti)O3[42]、(Bi·1/2·Na·1/2)TiO3-BaTiO3[43]、(1-x)(Bi·1/2
摘要:由于各个单元之间的相互作用,可以从有序的发射器集合中出现集体光学性质。卤化物钙钛矿纳米晶体的超晶格表现出集体光发射,受偶极子 - 同时激发的纳米晶体之间的偶极子相互作用。与未偶联的纳米晶体的发射相比,这种耦合改变了发射能和速率。我们证明了量子限制如何控制合奏中纳米晶体之间耦合的性质。通过控制纳米晶体的大小或对BOHR半径的组成控制来改变限制的程度。在由弱受限制的纳米晶体制成的超晶格中,集体发射以更快的发射速率进行红移,显示了超荧光的关键特征。相比之下,更强的量子限制纳米晶体的集体发射以较慢的发射速率进行蓝色。两种类型的集体发射都表现出相关的多光子发射爆发,显示出不同的光子束发射统计。量子限制改变了纳米晶体内过渡偶极子的首选比对,并切换邻居之间的相对偶极子方向,从而产生了相反的集体光学行为。我们的结果将这些集体效应扩展到相对较高的温度,并更好地了解固态处的激子相互作用和集体排放现象。关键字:纳米晶体,铅卤化物钙钛矿,超晶格,纳米晶体耦合,超荧光,量子限制T
摘要:这项研究探索了钙钛矿太阳能电池的性能,包括MASNI3,CH3NH3SNI3,CSPBI3和CSSNGEI3,分析关键指标,例如效率,敞开电路电压(VOC),短路电流电流密度(JSC)和填充因子(JSC)和填充因子(ff)。使用SCAPS软件的模拟提供了基线数据,并使用高级计算技术对其进行了进一步验证和扩展。灵敏度分析揭示了诸如带隙能量和载体迁移率之类的参数的影响,而层优化和电路模型则提供了对增强设备性能的见解。比较分析和现实世界模拟弥合了实验室结果与实际应用之间的差距,并得到了机器学习模型的支持,以预测新型材料的效率。这种全面的方法有助于优化钙钛矿太阳能电池以进行未来的应用。
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基于冯·诺依曼体系结构的传统计算机,内存与中央处理器是分离的,处理速度与数据传输速度的不匹配,导致在数字革命面前难以解决海量数据的快速处理和存储问题 [10]。神经形态计算受到生物神经形态系统的启发,由同时充当存储和处理单元的器件组成,可以并行处理大量数据,同时解决记忆墙问题 [11]。各种材料已被应用于塑性突触类器件,以在神经形态计算中同时发挥记忆和处理功能,例如忆阻器、相变材料、钙钛矿等[7,12,13]。基于钙钛矿的突触器件因功耗低、响应快、光电可调等优点而受到广泛欢迎[7,14−18]。Han et al.将CsPbBr 3 量子点与并五苯结合制成光子存储器(图1(a))。该器件表现出光学编程和电擦除的特性(图1(b))。展示了多种突触功能,可进一步应用于图像识别和分类[ 7 ]。
钙钛矿纳米晶体(NC)(例如用于量子应用的CSPBBR 3)的兴趣正在迅速提高,因为已经证明它们可以表现为非常有效的单个光子发射器。在这种情况下要解决的主要问题是它们在操作激发下的光稳定性。在本文中,我们对高度有效的钙钛矿纳米纸的光学和量子性质进行了完整分析,该纳米蛋白含有已建立的方法,该方法是第一次生产量子发射的方法,并证明可确保增加光合稳定性。这些发射器与强烈的光子抗挑战一起表现出减少的眨眼。非常明显的是,这些特征几乎不会被激发强度的增加远高于发射饱和水平。最后,我们第一次实现了单个钙钛矿纳米管与锥形操作的纳米纤维的耦合,以旨在实现紧凑的集成单光子源以实现未来的影响。