XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System长程
立方碳化硅3C-SiC本征缺陷的理论研究
图 2. 示意图，说明评估长程屏蔽能量对带电缺陷的 DFT 超胞计算的贡献。 (a) 带电荷 q 的体缺陷具有无限延伸的电介质屏蔽，内接正方形表示计算超胞的范围。 (b) DFT 超胞将整个净电荷 q 限制在超胞平行六面体内，通过从超胞边缘抽取电子来屏蔽近缺陷区域，从而对边缘区域进行去屏蔽。 (c) 等效体积球体，半径为 R vol ，需要围绕该球体评估长程屏蔽能量。 (d) 该半径减少了 R skin 以解释未屏蔽的晶胞体积，从而得到了由 R Jost 定义的 Jost 经典电介质屏蔽。
量子技术、群论、相空间
• 实验（哈佛）处于费米温度的 0.25 倍 • 可获得多种不同的几何形状和动力学特性 • 多体希尔伯特空间呈指数级复杂 • 没有可靠的方法来计算长程有序。 • 我们如何理解复杂的费米系统 - 符号问题？
SPM 计算解剖工具箱
Jäger AP 等人（2024 年）静息状态功能性磁共振成像血氧水平依赖性信号中长程时间相关性的降低反映了训练后长达 2 周的运动序列学习。人脑映射，45(4)，e26539。
曲面上的主动线虫动力学
人们对活性物质的集体行为产生浓厚兴趣的驱动力是理解天然材料物理的目的。一类研究较为深入的活性物质，包括上皮细胞、细长细菌和活细胞内的丝状颗粒，可以通过棒状颗粒的相互作用来描述。这将这些系统与向列液晶联系起来，这些颗粒之间具有长程取向顺序。调整这些理论并通过活性成分对其进行扩展，产生了“活性向列相”的概念，详情见[7]。活性作用使系统失去平衡，导致拓扑缺陷的自发产生/湮灭、长程向列相序的破坏和活性湍流的形成。如果将此类系统限制在曲面上，拓扑约束将强烈影响新出现的时空模式。利用这些拓扑结构，可以实现对向列相液晶的精确控制。
Ising 模型的动态量子关联...
摘要。伊辛模型及其描述的物理系统在生成用于量子计量和量子信息的纠缠态方面发挥着核心作用。特别是，超冷原子气体、捕获离子系统和里德堡原子实现了长程伊辛模型，即使在没有横向场的情况下，也会产生高度非经典动力学和长程量子关联。在本文的第一部分，我们提出了一个详细的理论框架，用于研究此类系统在时间 t = 0 时进入任意非纠缠非平衡态的动力学，从而大大扩展和统一了 Foss-Feig 等人 (2013 Phys. Rev. A 87 042101) 的工作。具体来说，我们推导出闭时间路径有序关联函数的精确表达式，并利用这些表达式研究实验相关的可观测量，例如布洛赫矢量和自旋压缩动力学。在第二部分中，这些相关函数随后用于推导存在
MOF 指导合成具有增强质子传导性的结晶离子液体
摘要：对离子液体 (IL) 进行长程有序排列不仅可以提高其在所需应用中的性能，还可以帮助阐明结构和性能之间的微妙关系。然而，这仍然是一个挑战，迄今为止还没有报道过相关实例。在此，我们报道了一种通过基于配位自组装的网状化学实现结晶 IL 的可行策略。通过设计 IL 桥接配体然后将其与金属团簇连接来制备 IL 1 MOF。IL 1 MOF 具有独特的结构，其中 IL 配体排列在长程有序框架上，但具有不稳定的离子中心。这种结构使 IL 1 MOF 突破了固体 IL 的质子传导率低于其对应的块体 IL 的典型限制。IL 1 MOF 在很宽的温度范围内表现出比其对应的 IL 单体高 2-4 个数量级的质子传导率。此外，通过将IL限制在超微孔（<1纳米）内，IL 1 MOF将液固相转变温度抑制到低于@150 8C，使其能够在零下温度范围内以高导电性发挥作用。
Tb 基二十面体中的磁性和拓扑结构......
准晶体（QC）具有独特的晶格结构，具有传统晶体所禁止的旋转对称性。其电学性质尚待完全了解，而磁长程有序是否能在准晶体中实现一直是一个存在已久的问题。最大的困难是缺乏微观理论来分析晶体电场（CEF）对准晶体中稀土原子的影响。这里我们展示了对Tb基准晶体中CEF的完整微观分析。我们发现由CEF引起的磁各向异性对于在Tb原子所在的二十面体上实现独特的磁纹理起着关键作用。我们对基于磁各向异性的最小模型的分析表明，以拓扑电荷为1为特征的刺猬长程有序在Tb基准晶体中是稳定的。我们还发现旋转矩态以异常大的拓扑电荷3为特征。结果表明，通过控制三元化合物中非稀土元素的成分，可以改变磁性结构和拓扑状态。我们的模型有助于理解稀土基量子阱和近似晶体中的磁性和拓扑性质。
超快相干 THz 晶格动力学与范德华反铁磁体 FePS 3中的自旋耦合
少原子层薄材料 [1–3] 的合成引发了大规模研究的火花，旨在操控其宏观特性。最近，二维磁有序材料也已生成。[4–7] 这些化合物的长程磁序似乎极易受到晶格畸变的影响，这是因为磁各向异性在稳定二维磁体中的长程有序方面发挥了作用。[8] 通过各种机制超快产生声子已被证明是在基本时间尺度上驱动和控制块体磁体自旋动力学的有力工具。[9–14] 这种途径也适用于范德华二维材料晶体，最近在铁磁 CrI 3 晶体中发现动态自旋晶格耦合就证明了这一点。 [15] 从自旋电子学角度来看，二维反铁磁体与铁磁体相比具有几个基本优势。主要优势在于基态更稳定，磁共振频率在 THz 范围内，比铁磁体高几个数量级。至关重要的是，反铁磁磁子与声子的耦合处于光学声子的能量范围内，这导致了最近有关二维反铁磁材料中杂化磁子-声子准粒子的报道。[16–20] 因此，光驱动的集体晶格模式具有在二维反铁磁体中光学控制长程磁序的潜力，这是基于已证实的可能性，即使光子能量远离其本征频率，也可以完全相干地驱动此类模式[21,22]，也基于它们与磁子的强耦合。在此背景下，过渡金属三硫属磷酸盐（MPX3，其中M = Ni、Fe、Mn、... 和X = S、Se）代表了一类有趣的范德华反铁磁体。[23–26] 虽然据报道在独立的 NiPS3 块体单晶中 [27] 可以产生光学磁振子，但这种材料缺乏可扩展性到二维极限。事实上，实验证明，NiPS3 的单原子层在磁排序上与 MnPS3 [28] 和 FePS3 [25] 并无不同。
超快相干 THz 晶格动力学与范德华反铁磁体 FePS3 中的自旋耦合
少原子层薄材料 [1–3] 的合成引发了大规模研究的火花，旨在操控其宏观特性。最近，二维磁有序材料也已生成。[4–7] 这些化合物的长程磁序似乎极易受到晶格畸变的影响，这是因为磁各向异性在稳定二维磁体中的长程有序方面发挥了作用。[8] 通过各种机制超快产生声子已被证明是在基本时间尺度上驱动和控制块体磁体自旋动力学的有力工具。[9–14] 这种途径也适用于范德华二维材料晶体，最近在铁磁 CrI 3 晶体中发现动态自旋晶格耦合就证明了这一点。 [15] 从自旋电子学角度来看，二维反铁磁体与铁磁体相比具有几个基本优势。主要优势在于基态更稳定，磁共振频率在 THz 范围内，比铁磁体高几个数量级。至关重要的是，反铁磁磁子与声子的耦合处于光学声子的能量范围内，这导致了最近有关二维反铁磁材料中杂化磁子-声子准粒子的报道。[16–20] 因此，光驱动的集体晶格模式具有在二维反铁磁体中光学控制长程磁序的潜力，这是基于已证实的可能性，即使光子能量远离其本征频率，也可以完全相干地驱动此类模式[21,22]，也基于它们与磁子的强耦合。在此背景下，过渡金属三硫属磷酸盐（MPX3，其中M = Ni、Fe、Mn、... 和X = S、Se）代表了一类有趣的范德华反铁磁体。[23–26] 虽然据报道在独立的 NiPS3 块体单晶中 [27] 可以产生光学磁振子，但这种材料缺乏可扩展性到二维极限。事实上，实验证明，NiPS3 的单原子层在磁排序上与 MnPS3 [28] 和 FePS3 [25] 并无不同。