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World File Search System零频率
低能物质激发之间腔介导的相互作用的静电性质
在过去几年中，使用腔量子量子电动力学效应，即真空电磁场来修饰腔中的材料特性。但是，仍然存在稀缺的一般结果，这些结果为直观的理解和局限性提供了可以实现哪种效果的指南。我们为低能量物质激发之间的有效相互作用提供了这样的结果，或者通过它们相互耦合与腔电磁（EM）线场或通过耦合与夫妇与EMFIELD的介体模式相互耦合或间接相互作用。我们证明了诱导的相互作用本质上是纯粹的静电，因此由零频率评估的EM Green函数完全描述。我们的发现表明，使用一个或几个空腔模式减少模型可以轻松产生误导性结果。
物理798C春季2024讲座2摘要
要在普通金属中诱导直流电流，您可以使用直流电场。要在超导体中诱导直流电流，您可以应用直流磁场！我们从伦敦的第一个方程式中看到，电场控制了超电流的加速度。超导体在零频率下的无限电导率（在下一个讲座中进行了讨论）意味着超导体不能支持直流电场。方程式还说，需要一个交流电场来建立和支撑超导体中的交替电流。由于超导电子的有限惯性，该交流电场也将被任何共存的正常电子见证，从而造成耗散。下面是一张表，总结了（在局部极限的超导体和正常金属的简化本构方程）。
无线电接收机技术 - 索引
I.1 一些历史介绍 1 I.1.1 谐振接收器、滤波器、相干器和平方律检波器（检波接收器） 1 I.1.2 Audion 的发展 2 I.2 当今概念 4 I.2.1 单次转换超外差 4 I.2.2 多次转换超外差 8 I.2.3 直接混频器 14 I.2.4 数字接收器 17 I.3 全数字无线电接收器的实例 23 I.3.1 数字信号处理功能块 25 I.3.2 作为关键组件的 A/D 转换器 26 I.3.3 转换为零频率 30 I.3.4 准确性和可重复性 33 I.3.5 用于频率调谐的 VFO 34 I.3.6 其他所需硬件 36 I.3.7 通过子采样 37 I.4 便携式宽带无线电接收器的实例 39 I.4.1 宽接收频率范围的模拟射频前端 40 I.4.2 后续数字信号处理 42 I.4.3 解调并测量接收信号电平 43 I.4.4 频率占用的频谱分辨率 45 参考文献 46 延伸阅读 48
优雅降级：机载监视雷达...
基于有源电子扫描天线 (AESA) 的雷达具有“优雅降级”这一理想特性。此类雷达使用小型化发射-接收 (TR) 模块，少数模块故障不会导致任务失败。例如，在基于 AESA 的地面 MTI 雷达中，少数模块故障不会影响阵列性能。在这种情况下，静态地面杂波以零频率为中心，没有与运动相关的多普勒频移。然而，在机载 AESA 雷达中，由于平台运动和杂波通过天线旁瓣泄漏，地面杂波具有与角度相关的多普勒频率。因此，天线旁瓣电平决定了要针对其执行目标检测的旁瓣杂波。检测性能受信号与干扰加噪声比 (SINR) 控制。对于机载监视雷达，TR 模块的随机和系统故障及其对 SINR 的影响是特征化的。结果表明，单通道处理不能有效地提供平滑降级功能，因为故障导致的 SINR 损失很大。但是，与随机故障相比，系统故障对 SINR 损失的影响较小。还提出了一种有效的阵列馈电方案。
MOS2 A
过渡金属二分法因其特性和维度的独特结合而在纳米级的各种应用中进行了研究。对于许多预期的应用，热传导起着重要作用。同时，这些材料通常包含相对较大的点缺陷。在这里，我们对内在和选择外部缺陷对MOS 2和WS 2单层的晶格导热率的影响进行系统分析。我们结合了Boltzmann运输理论和绿色基于功能的T -Matrix方法，以计算散射速率。缺陷配置的力常数是通过回归方法从密度功能理论计算获得的，这使我们能够以中等的计算成本采样相当大的缺陷，并系统地强制执行翻译和旋转声音总和规则。计算出的晶格导热率与MOS 2和WS 2的热传输和缺陷浓度的实验数据定量一致。至关重要的是，这表明可以通过点缺陷的存在来充分解释与晶状体导热率的1 /t温度依赖性的强偏差。我们进一步预测了固有缺陷的散射强度，以减小两种材料中两种材料中序列Vmo≈v= 2s> v = 2s> v s> s AD，而外部（ADATOM）缺陷的散射速率随着质量的增加而降低了外部（ADATOM）缺陷的降低。与较早的工作相比，我们发现固有和外在的正常都是相对较弱的散射体。我们将这种差异归因于翻译和旋转声音总规则的处理，如果没有强制，则可能导致零频率限制的虚假贡献。
与穷人和apos
几乎没有站点的基塔夫连锁店有望实现Majorana零模式而没有拓扑保护，但完全非本地，这被称为穷人的主要模式。尽管已经在理论上和实验上都报告了几个签名，但在存在穷人的主要模式下，超导相关性的性质仍然未知。在本文中，我们研究了少数位点的基塔夫链，并证明它们与不同的对称性相关性，完全由基础量子数确定。尤其是，我们发现一个两个站点的基塔链链具有局部（奇数）和非局部（奇数和偶发性）对相关性，这些相关性均由系统参数旋转偏振和高度调节。有趣的是，当非局部P波对电势和电子隧道的频率相同时，奇数对的相关性在零频率上显示出不同的行为，这一效果可以由现场能量控制。由于拓扑超导体中Majorana零模式的固有空间非局部性直接连接到拓扑超导体中的固有空间非局部性，因此，这里的不同奇数配对反映了穷人的主要非局部性非局部性的主要Maporana Majorana模式，但与拓扑没有任何关系。我们的发现可以帮助理解几个位点基塔夫链中的紧急搭配。
Terahertz离子Kerr效应：对绝缘体中非线性光学响应的两次贡献
强烈的Tera-Hertz（Thz）脉冲的最新进展使得可以研究凝结物质中非线性光学现象的低频对应物，通常用可见光研究，因为这是Thz Kerr效应的情况[1-3]。DC Kerr ef-fect检测到与所施加的直流电场平方成正比的等同于各向同性的材料中的双折射，它是对介质的第三阶χ（3）非线性光学响应的标准测量[4]。基本上，AC探头E AC（ω）和直流泵E DC场之间的四波混合导致非线性极化P（3）〜χ（3）E 2 DC E AC（省略了空间索引）。p（3）依次调节ACFILD的相同频率ω的折射率，其空间各向异性由E DC的方向设置。在其光学对应物中，平方ACFER的零频率的光谱成分在DC组件的零频率上起着相同的作用。最近，THZ和光脉冲已在泵探针设置中合并，以测量所谓的Thz Kerr效应[2]。的主要优势比其全光率降级是，强烈的Thz泵脉冲可以通过在相同频率范围内匹配类似拉曼的低覆盖式激发，例如晶格振动[5-8]，或者在破碎的态度状态下（对于9-13-13]或超级效果[14] [14] [14]，可以强烈增强信号。这种共振反应通常加起来是电子的背景响应，并且可以用来识别不同自由度之间耦合的微观机制。作为一般规则，Thz Kerr响应（将其缩放为THZ电场平方）不受红外活性
过渡金属二分法中热导率的定量预测：MOS2和WS2单层中点缺陷的影响
摘要：由于特性和维度的独特组合，研究了纳米级的各种应用，研究了过渡金属二分元。对于许多预期的应用，热传导起着重要作用。同时，这些材料通常包含相对较大的点缺陷。在这里，我们对内在和选择外部缺陷对MOS 2和WS 2单层的晶格导热率的影响进行系统分析。我们将Boltzmann传输理论与Green基于功能的T -Matrix方法相结合，以计算散射速率。缺陷配置的力常数是通过回归方法从密度功能理论计算获得的，这使我们能够以中等的计算成本采样相当大的缺陷，并系统地强制执行翻译和旋转声音总和规则。计算出的晶格导热率与MOS 2和WS 2的热传输和缺陷浓度的实验数据定量一致。至关重要的是，这表明在实验上观察到的晶格热导率的1/ t温度依赖性的强偏差可以通过点缺陷的存在来充分说明。我们进一步预测了固有缺陷的散射强度，以减少两种材料中两种材料中序列Vmo≈v2s => V 2S => v 2s> v s> s AD，而外部（ADATOM）缺陷的散射速率随着质量的增加而降低，以使li AD AD aD aD aD aD aD aD> k aD> k AD。与较早的工作相比，我们发现固有和外在的原子质都是相对较弱的散射体。我们将这种差异归因于翻译和旋转声音总规则的处理，如果不执行，则可能导致零频率限制的虚假贡献。
过渡金属二分法中热导率的定量预测：MOS2和WS2单层中点缺陷的影响
摘要：由于特性和维度的独特组合，研究了纳米级的各种应用，研究了过渡金属二分元。对于许多预期的应用，热传导起着重要作用。同时，这些材料通常包含相对较大的点缺陷。在这里，我们对内在和选择外部缺陷对MOS 2和WS 2单层的晶格导热率的影响进行系统分析。我们将Boltzmann传输理论与Green基于功能的T -Matrix方法相结合，以计算散射速率。缺陷配置的力常数是通过回归方法从密度功能理论计算获得的，这使我们能够以中等的计算成本采样相当大的缺陷，并系统地强制执行翻译和旋转声音总和规则。计算出的晶格导热率与MOS 2和WS 2的热传输和缺陷浓度的实验数据定量一致。至关重要的是，这表明在实验上观察到的晶格热导率的1/ t温度依赖性的强偏差可以通过点缺陷的存在来充分说明。我们进一步预测了固有缺陷的散射强度，以减少两种材料中两种材料中序列Vmo≈v2s => V 2S => v 2s> v s> s AD，而外部（ADATOM）缺陷的散射速率随着质量的增加而降低，以使li AD AD aD aD aD aD aD aD> k aD> k AD。与较早的工作相比，我们发现固有和外在的原子质都是相对较弱的散射体。我们将这种差异归因于翻译和旋转声音总规则的处理，如果不执行，则可能导致零频率限制的虚假贡献。
物理评论信131，199701（2023）
参考。[1]，研究了由欧姆传输线拆下的约瑟夫森交界处。作者提出了一个相图，其已建立文献中没有预期的特征[2]。我们表明，他们的数值重归其化组（NRG）计算遭受了几个缺陷，因此无法信任以证实其主张。nrg通过构建递归哈密顿人捕获低能量物理学，hnÞ1¼HnÞΔhnnÞ1，迭代地对角度化。NRG工作需要刻度分离，即，δHnÞ1应用n [3]呈指数降低。参考文献中的NRG方案。[1]，δhnÞ1与H 0相同[见等式。（S51）和（S52）在[1]的补充材料中。 ]这是一个已知的问题，只能通过引入红外临界值来治愈[4]。结果，NRG无法流到正确的红外固定点。为了证明这一点，我们考虑了大电导α和大e j = e c，其中[1]中研究的系统几乎是谐波，使我们能够扩展-e j cos- e j cos- ejðejðejðξ2= 2 = 2 - 1Þ。我们比较了余弦和二次电位的NRG方案获得的低能光谱与后者获得的精确光谱。作为图。1显示，NRG的结果与第七个RG步骤后的精确频谱不同。因此，[1]中提出的NRG方案是不可靠的，不能信任预测相图。（有关迁移率μ10的RG流程的讨论，请参见[5]的附录。）[1]中的相图以另一种方式存在缺陷。直到这是即使一个人信任所采用的NRG方案，在小α和小E J = E C处看到的返回超导性是数值伪像。图1在E J = EC¼0时重现Hcosðφivsα的结果。15在图。4，在n> 0的每个模式下以截断参数nb¼15获得。为了正确的结果，当n b增加时，它不得改变。相反，我们看到hcosðφi消失的区域成长为包括间隔α∈½0； 0。2当N B增加时。因此，[1]中相图中的显而易见的重输入超导性源于未交配的数据。在[1]中，有人认为，当连接被足够大的阻抗分流时，超导性是很常见的。我们强调的是，在α→0之前服用热力学极限n→∞，将连接与发散的φ波动相结合，从而使连接处的零频率响应不繁琐。该对象字母还包含一个简短的功能重新归一化组（FRG）参数，在α<1处的超导率和大e j = e c。所涉及的近似值不受任何明显的小参数控制。仍然不知道FRG是否可以以1 <α<2 [4]重现红外Luttinger指数，其中相位滑动在非琐事上影响结果。