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避免经济焦虑 - 安迪·霍尔丹（Andy Haldane）的言语
此处表达的观点不一定是英格兰银行或货币政策委员会的观点。我要感谢杰克的意思和安德烈·莫雷拉（Andre Moreira）在准备文本方面的帮助。我要感谢安德鲁·贝利（Andrew Bailey），弗朗西斯·卡西迪（Frances Cassidy），艾伦·卡斯尔（Alan Castle），湿婆·乔拉（Shiv Chowla），利亚姆·克劳利·里德（Liam Crowley-Reidy），乔恩·库利夫（Jon Cunliffe），哈维·丹尼尔（Harvey Daniell），帕文迪普·达米斯道格拉斯·伦德尔（Douglas Rendle），迈克尔·桑德斯（Michael Saunders），米歇尔·斯特尔马奇（Michal Stelmach）和扬·弗里格（Jan Vlieghe）发表了评论。所有演讲均可在www.bankofengland.co.uk/news/speeches和@boe_pressoffice
扩散磁光介质的光子霍尔风轮辐射角动量
光子霍尔效应 (PHE) 早在 20 多年前就被预测 [1] 并被测量 [2]。它指的是沿垂直于入射电流和磁场的优先方向散射的电磁通量，这与电子传导中的 (异常) 霍尔效应非常相似。研究表明，PHE 源自介电米氏球单次散射中的法拉第旋转 [3]，并在纯电偶极耦合区域（瑞利区域）中消失。因此，PHE 不会发生在原子的单次光散射中，而是由多次散射 [4] 或电偶极跃迁与更高的多极子发生干涉时产生的 [5]。在最近的文献中，人们发现了许多或多或少相关的效应，例如光子自旋霍尔效应 [6–8]、光的量子自旋霍尔效应 [9]、声子霍尔效应 [10]、等离子体霍尔效应 [11] 甚至其他光子霍尔效应 [12]。在具有中心光源的散射介质中，沿 z 轴施加均匀磁场 B 0 时，PHE 表现为绕场线旋转的电流。与 PHE 相关的坡印廷矢量由 S PHE = DH b B 0 × ∇ ρ ( r , t ) 给出，其中 ρ ( r , t ) 为电磁能量密度，DH ( B 0 ) 为霍尔扩散常数，其符号由法拉第旋转方向决定。最简单的情况是考虑一个点源 P ( r , t ) = P ( t ) δ ( r )，将功率 P 注入扩散常数为 D 的无限扩散介质中。对于单次能量为 W 的辐射，P ( t ) = Wδ ( t )，我们可以代入扩散方程的著名解，得到：
拉尔夫·M·霍尔市立机场 - 罗克沃尔市
表格页码 1-1 历史机场项目资金 1.6 1-2 机场参考代码 1.9 1-3 机场燃油销售，2007 年 - 2012 年 1.16 1-4 罗克沃尔县受威胁和濒危物种 1.20 1-5 导航设备 1.23 1-6 仪表进近程序 1.25 区域公共机场设施 1.27 1-8 飞行员/飞机所有者调查结果 1.31 1-9 风覆盖摘要 1.32 1-10 历史和预测人口 1.38 1-11 家庭收入分配 1.39 1-12 运营收入和支出比较 1.40 2-1 美国现役飞行员历史和预测证书 2.9 2-2 美国现役飞机历史和预测 2.10 2-3 飞机运营预测摘要， 2012 – 2032 2.16 2-4 2012 – 2032 年按飞机类型划分的运营情况汇总 2.17 2-5 2012 – 2032 年按设计组划分的机队组合运营情况 2.18 2-6 2012 – 2032 年本地和巡回运营情况汇总 2.19 2-7 2012 – 2032 年年度仪表进近预测 2.20 2-8 2012 – 2032 年基地飞机预测汇总 2.21 2-9 2012 – 2032 年通用航空基地飞机机队组合 2.22 2.10 关键飞机对比 2.23 2-11 2012-2032 年航空预测汇总 2.25 3-1 机场参考代码 3.2 3-2 跑道长度要求 3.4 3-3 跑道保护区尺寸 3.11 3-4 机场设计标准 3.12 3-5 摘要 – 航空航站楼设施需求 3.24 4-1 备选的声明距离 4.5 4-2 建议的发展声明距离 4.38 5-1 第一阶段（0-5 年）发展成本 5.8 5-2 第二阶段（6-10 年）发展成本 5.9 5-3 第三阶段（11-20 年）发展成本 5.9 5-4 长期项目 5.10
量子异常霍尔绝缘子中拓扑阶段的电气操纵
15214095，2023，11，从https://onlinelibrary.wiley.com/doi/10.1002/adma.202207622下载，科学和技术信息办公室，Wiley在线图书馆，wiley在线图书馆[16/08/2024]。有关使用规则，请参见Wiley Online Library上的条款和条件（https://onlinelibrary.wiley.com/terms-and-conditions）； OA文章由适用的Creative Commons许可
圣詹姆斯之路的朝圣准备时间
请填写随附的注册表，并将原始签名于 2024 年 5 月 31 日之前发送给 Ev。科布伦茨 III 军事教区办公室 Augusta-Kaserne, Ellingshohl 69 56076 科布伦茨 电子邮箱：EvMilPfarramtKoblenzIII@bundeswehr.org 仅当支付个人捐款后才会考虑注册。当您收到我们的书面确认时，即视为您的注册被接受。到达和离开：前往科布伦茨的旅程风险由您自行承担，且必须自行安排。从 科布伦茨 到 兰道 以及从 埃彭布伦 返回的旅程由 Ev 组织。科布伦茨军事教区办公室由科布伦茨、奥古斯塔军营（4 号楼）、埃林斯霍尔 69-75 组成。费用：自费，见报名表。额外费用：酒店内饮品需自费。特别休假：士兵可根据士兵休假条例 ZDV A-1420/12 第 314 号规定，获得准备期特别休假。别忘了带上餐具和水壶、雨具、合适的鞋子（例如高帮登山靴或军靴）和好心情。咨询电话：+49 261 679992-5231（Ev. Militärpfarramt Koblenz III）
出发无空位 - 欢迎来到皇家空军米尔登霍尔基地
注意：• 现役人员：要报名参加 Space A 旅行，您必须处于休假状态：旅行时，您需要提供休假文件的副本 • 现役人员无人陪伴的家属：要参加 Space A 计划，您需要提供相应的已签名的 4 类或 5 类信函
量子霍尔界面中黑洞信息悖论的简单模拟
过去几十年来，黑洞信息悖论一直备受争议，但尚未得到完全解决。因此，人们希望在简单且可通过实验获得的系统中找到该悖论的类似物，这些系统的解决可能有助于解决这个长期存在的基本问题。在这里，我们识别并解决了 Halperin-331 和 Pfaf 态之间量子霍尔界面中明显的“信息悖论”。当 Abel 331 准粒子穿过界面进入非 Abel 普法夫态时，其伪自旋自由度携带的信息会被打乱，无法进行局部测量；从这个意义上说，普法夫区域是黑洞内部的类似物，而界面的作用类似于黑洞视界。我们证明，一旦“黑洞”蒸发，准粒子返回 331 区域，“丢失”的信息就会恢复，尽管是高度纠缠的形式。这种恢复可以通过这些准粒子所携带的熵的佩奇曲线来量化，这些准粒子是霍金辐射的类似物。
NIST 石墨烯和 AIST GaAs 量化霍尔器件的比较
摘要 — 将美国国家标准与技术研究所 (NIST) 生产的几种石墨烯量化霍尔电阻 (QHR) 器件与美国国家先进工业科学与技术研究所 (AIST) 的 GaAs QHR 器件和 100 Ω 标准电阻进行了比较。100 Ω 电阻与石墨烯 QHR 器件的测量值与通过 GaAs 测量获得的 100 Ω 电阻值的误差在 5 nΩ/Ω 以内。在 AIST 调整了石墨烯器件的电子密度，以恢复器件特性，使其能够在 4 T 至 6 T 的低磁通密度下运行。 此调整是通过 NIST 使用的功能化方法完成的，允许通过简单的退火对石墨烯 QHR 器件进行一致的可调性。这种方法取代了调整石墨烯以适应计量学的较旧且不太可预测的方法。里程碑式的成果表明，石墨烯可轻松用于在许多国家计量机构之间进行电阻比较测量。索引术语 — 量化霍尔电阻、外延石墨烯、低温电流比较器、电子密度、标准电阻
非阿贝尔费米子化和量子霍尔相的景观
最近提出的 2 + 1 维非阿贝尔玻色子-费米子对偶在道义上将 U ( k ) N 与 SU ( N ) − k 陈-西蒙斯物质理论联系起来，为探索从阿贝尔复合粒子理论可获得的非阿贝尔量子霍尔态前景提供了一个新平台。在这里，我们重点研究将玻色子或费米子的阿贝尔量子霍尔态理论与部分填充朗道能级的非阿贝尔“复合费米子”理论联系起来的对偶。我们表明，这些对偶预测了特殊的填充分数，其中阿贝尔和非阿贝尔复合费米子理论似乎都能够承载不同的拓扑有序基态，一个是阿贝尔态，另一个是非阿贝尔态，即 U ( k ) 2 Blok-Wen 态。我们认为，这些结果并不与对偶性相冲突，而是表明了意想不到的动力学，其中红外和最低朗道能级极限无法跨对偶性交换。在这种情况下，非阿贝尔拓扑序可能会不稳定，有利于阿贝尔基态，这表明阿贝尔态和非阿贝尔态之间存在相变，该相变很可能是一级相变。我们还将这些构造推广到其他非阿贝尔费米子-费米子对偶性，在此过程中利用对偶性获得了各种成对复合费米子相的新推导，包括反普法夫态。最后，我们描述了在多层结构中，跨 N 层的复合费米子的激子配对如何也能生成具有 U (k)2 拓扑序的 Blok-Wen 态家族。