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国家海平面上升和沿海危险分析映射瓦努阿图
本报告描述了CSIRO气候科学中心完成的工作，该工作根据Van Kirap CSiro DP协议和活动范围与活动1.2.4相关的工作范围。它旨在协助VMGD以气候信息服务（CIS）的形式进行宣传和对其部门和社区的利益相关者的形式进行宣传和沟通，包括Van-Kirap的目标部门（农业，渔业，基础设施，旅游业和水）。该报告还为其他用户（例如政府官员，私营部门，顾问，学术界，非政府组织和捐助机构）提供了技术参考和资源文件，他们对气候变化和气候预测有背景知识，这与海平面上升有关，沿海淹没和相关危害。
海平面上升：水在我们身上，我们不能跑
2美国海岸线国家海洋和大气管理局，到2055年2月15日，2022年2月15日，https：//www.noaa.gov/news-release/us-coastline/us-coastline-to-cooastline-to-see-up-see-up-foot-foot-foot-foot-sea-lese-level-rise-by-2050，（访问3/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/24） 3马林县民事陪审团，气候变化：马林将如何适应？ ，2020年9月11日，https：//www.marincounty.gov/sites/g/files/files/fdkgoe241/files/2024-01/climate-change-change-how-will-will-will-will-marin-adapt-2.pdf，（访问5/3/24）。 4 Government Contracts & Bids - GOVCB, Marin County Sea Level Rise Adaptation Organizational Structure and Decision Making Process , October 3, 3023, https://www.govcb.com/government-bids/Marin-County-Sea-Level- Rise-Adaptation-And-NBD10537709459578961.htm , (accessed 5/3/24）。 5“马林县为海平面上升计划分配了50万美元。” Marin Independent Journal，2024年3月19日，https：//www.marinij.com/2024/03/19/marin-county-alocates-500k-for-sea-level-rise-plan/（访问5/10/24）。2美国海岸线国家海洋和大气管理局，到2055年2月15日，2022年2月15日，https：//www.noaa.gov/news-release/us-coastline/us-coastline-to-cooastline-to-see-up-see-up-foot-foot-foot-foot-sea-lese-level-rise-by-2050，（访问3/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/8/24）3马林县民事陪审团，气候变化：马林将如何适应？，2020年9月11日，https：//www.marincounty.gov/sites/g/files/files/fdkgoe241/files/2024-01/climate-change-change-how-will-will-will-will-marin-adapt-2.pdf，（访问5/3/24）。4 Government Contracts & Bids - GOVCB, Marin County Sea Level Rise Adaptation Organizational Structure and Decision Making Process , October 3, 3023, https://www.govcb.com/government-bids/Marin-County-Sea-Level- Rise-Adaptation-And-NBD10537709459578961.htm , (accessed 5/3/24）。5“马林县为海平面上升计划分配了50万美元。” Marin Independent Journal，2024年3月19日，https：//www.marinij.com/2024/03/19/marin-county-alocates-500k-for-sea-level-rise-plan/（访问5/10/24）。
草稿2024地区海平面上升和洪水弹性计划
南佛罗里达水管理区（区或SFWMD）强烈致力于继续解决土地开发，人口增长和气候变化的影响 - 海平面上升，降雨量的变化 - 对水资源。作为一个区域政府机构，该地区管理佛罗里达州南部的水资源，覆盖了从奥兰多到佛罗里达钥匙的16个县，并为900万居民提供服务。该地区致力于与地方，州和联邦合作伙伴合作，以确保该地区提供最佳的科学支持数据，以告知整个佛罗里达州的决策。作为弹性策略的关键部分，该地区评估了其洪水控制基础设施，供水操作以及正在进行的生态系统恢复工作和前进的项目，以继续提供洪水控制，水供应和生态系统恢复，以期待未来条件。在与佛罗里达环境保护部，佛罗里达紧急管理部，其他州和联邦机构以及地方政府协调下，该地区正在成功实施其任务所需的基础设施适应性投资。
b'abstract：与乙烯基连接的二维聚合物（V-2DPS）及其层堆叠的共价有机框架（V-2D COF）具有高平面内\ XCF \ XCF \ x80-Conjugation和Robobs框架的能量候选候选者。但是，当前的合成方法仅限于产生缺乏加工性的V-2D COF粉末，阻碍了它们的整合到设备中，尤其是在依赖薄膜的膜技术中。本文中，我们通过knoevenagel多浓度报告了乙烯基连接阳离子2DPS膜（V-C2DP-1和V-C2DP-2）的新型水面表面合成，作为高度可逆和耐用的基于锌的双子电池（ZDIB）（Zdibs），它们是阴离子 - 选择性电极涂层。模型反应和理论建模揭示了水面上knoevenagel反应的反应性和可逆性的增强。在此基础上，我们证明了对V-C2DPS膜的水表面2D多浓度，该膜显示出较大的侧向尺寸，可调厚度和高化学稳定性。代表性地，V-C2DP-1以A = B 43.3 \ XC3 \ X85的平面晶格参数为完全结晶和面向对面的膜。 V-C2DP-1膜从其定义明确的阳离子位点，定向的1D通道和稳定的框架中获利，具有优质的Bis（Trifluoromethanesulfonyl）酰亚胺阴离子（TFSI）inimide（TFSI） - 转移性（TONT_ = 0.85），用于高valtibe Zdibs Zdibs trigge，因此
b'abstract：与乙烯基连接的二维聚合物（V-2DPS）及其层堆叠的共价有机框架（V-2D COF）具有高平面内\ XCF \ XCF \ x80-Conjugation和Robobs框架的能量候选候选者。但是，当前的合成方法仅限于产生缺乏加工性的V-2D COF粉末，阻碍了它们进入设备，尤其是在依赖薄膜的膜技术中。在此，我们报告了通过knoevenagel多凝结的乙烯基链接阳离子2DPS膜（V-C2DP-1和V-C2DP-2）的新型水上表面合成，可作为高度可逆且基于耐用锌的Dual-iro-ion patchies（Zdibs）的阴离子选择性电极（作为阴离子）。模型反应和理论建模揭示了水面上knoevenagel反应的反应性和可逆性的增强。在此基础上，我们证明了对V-C2DPS膜的水表面2D多浓度，该膜显示出较大的侧向尺寸，可调厚度和高化学稳定性。代表性地，V-C2DP-1作为完全结晶和面向面的膜，具有A = B 43.3 \ XC3 \ X85的平面晶格参数。从定义明确的阳离子位点，定向的1D通道和稳定的框架中获利，V-C2DP-1膜具有优质的Bis（Trifluoromethanesulfonyl）Imide阴离子（TFSI）inImide（TFSI） - 转移率（T_ = 0.85），用于高空ZDIBS，从而在高空zdibs中进行transpertion andercation transportive and-Interc Zdib and Fratsion trande trander-dranscation-intrance zdib and。促进其特定能力（从〜83到124 mahg 1）和骑自行车寿命（> 1000个循环，能力保留95％）。
模糊球面上三维伊辛跃迁的量子蒙特卡罗模拟
经典和量子相变中出现的临界现象因其实验相关性和理论意义而备受关注[2,3]。许多临界现象被认为可以用共形场论（CFT）来描述，这些场论具有强相互作用，对二维（即 1 + 1D）以上更高时空维度的研究提出了挑战。最近，一种称为模糊（非交换）球面正则化 [1] 的方法被发明来研究由圆柱几何上的 3D CFT 控制的 3D（即 2 + 1D）临界现象，表示为 S 2 × R 。与传统的格点正则化相比，模糊球面正则化在三维 CFT 的研究中具有许多优势，这主要归功于它在 S 2 × R 中利用了径向量化[ 4 , 5 ]以及精确保存了球面 SO ( 3 ) 对称性[ 6 , 7 ]，这一点最近已被令人信服地证明[ 1 , 8 – 11 ]。首先，模糊球面可以直接获取有关临界状态下出现的共形对称性的信息[ 1 , 10 ]。其次，它可以直接提取 CFT 的各种数据，包括共形主算子的众多缩放维度[ 1 , 10 ]、算子积展开系数[ 8 ]和四点相关器[ 9 ]。例如，可以直接从系统的激发能量计算缩放维度，并且可以使用共形扰动进一步提高其精度[12]。第三，模糊球方案适用于各种三维CFT，包括Ising[1]、O(N)Wilson-Fisher、SO(5)非禁闭相变[10]、临界规范理论[10]和缺陷CFT[11]。最后，当哈密顿量经过合理微调时，模糊球正则化表现出令人难以置信的小有限尺寸效应。模糊球正则化的这些优势为探索高效率、高精度和全面的三维CFT提供了激动人心的机会。模糊球正则化考虑了一个微观量子哈密顿量，在连续球面空间中对具有多种口味的费米子进行建模，并将费米子投影到最低球面朗道能级 [ 1 , 6 , 13 ] 。与规则晶格模型相比，模糊球模型在紫外极限下严格保持了连续旋转对称性。得益于通过微调实现的极小的有限尺寸效应，精确对角化 (ED) 和密度矩阵重正则化群 (DMRG) 方法等数值算法在研究 3D Ising CFT 和 SO ( 5 ) 解禁相变的模糊球模型时非常有效。然而，这两种算法的计算成本最终会随着系统尺寸呈指数增长。更重要的是，对于涉及大量费米子口味的情况，ED 和 DMRG 的计算成本很快就会超过实际的资源和时间限制。在这些情况下，使用随时间多项式缩放的方法（例如量子蒙特卡罗 (QMC)）来研究模糊球面上的模型将会很有帮助。本文旨在利用 3D Ising CFT 作为示例，展示 QMC 方法在研究模糊球面上的 3D CFT 中的应用。在参考文献 [ 13 , 14 ] 中可以找到有关模糊环面模型的类似讨论。与参考文献 [ 1 ] 中介绍的模糊球面 Ising 模型相比，我们在费米子中引入了一个额外的味道指数，这会导致 QMC 模拟没有符号问题。作为基准，我们提供了数值
利用原位冷冻低温电子显微镜在活性电化学界面上绘制离子耗竭微环境
摘要：界面结构和化学演变是电池和其他电化学系统安全性、能量密度和寿命的基础。在锂电沉积过程中，可能会出现局部非平衡条件，从而促进异质锂形态的形成，但直接研究这些条件具有挑战性，尤其是在纳米尺度上。在这里，我们绘制了锂电沉积过程中活性铜/电解质界面的化学微环境，并展示了一种新方法——原位冷冻低温电子显微镜 (cryo-EM)，用于锁定纽扣电池中出现的结构。我们发现局部离子耗竭与锂晶须有关，但与平面锂无关，我们假设耗竭源于根部生长的晶须在生长界面消耗离子，同时限制离子通过局部电解质的传输。这可能导致危险的锂形态传播，即使在浓电解质中也是如此，因为离子耗竭有利于树枝状晶体的生长。因此，原位冷冻冷冻电镜可以揭示活性电化学界面处的局部微环境，从而能够直接研究能源设备运行过程中出现的特定地点的非平衡条件。
粗糙表面上的接触角滞后
以动量守恒为起点，推导出一个多相机械能量平衡方程，该方程考虑了移动控制体积内存在的多个材料相和界面。该平衡应用于固定在三相接触线上的控制体积，该接触线在粗糙且化学均匀且惰性的固体表面上连续前进。使用控制体积内材料行为的半定量模型，进行数量级分析以忽略不重要的项，根据三相接触线周围发生的界面动力学知识，生成一个预测接触角滞后的方程。结果表明，三相接触线“粘滑”运动期间发生的粘性能量耗散是粗糙表面接触角滞后的原因，可以通过中间平衡界面状态的变化来计算。该平衡适用于 Wenzel、Cassie–Baxter 和 Fakir（超疏水）润湿状态，表明对于 Fakir 情况，在界面前进和后退过程中都会发生显著的耗散，并将这些耗散与“粘滑”事件周围发生的界面面积变化联系起来。
![b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave](/simg/c/c60171978270993a15b3267b52b0da3abc5d5b5e.webp)
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑量，例如准粒子电荷，霍尔电导，霍尔的粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。在这些状态下相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），在长波长的情况下，在平移和In-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-nimememementscements中是四分之一的Quartic [k）。FQH接地的一个基本特征是，确定此四分之一术语的第四个等级张量满足所谓的\ xe2 \ x80 \ x9Chaldane绑定\ Xe2 \ x80 \ x80 \ x9d [2，3]，较低的结合在长波长度的强度下，构成了hall [4 hall sects of Hall ted the the Hall [4 hall [4 hall]的强度。在旋转不变的情况下，当引导中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由每个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态区分开的相关性最小的存在，即，前者不能绝热地变形到后者。在FQH上进行了许多工作，涉及一类旋转不变的模型波函数（Laughlin [6]，Moore-Read [7]，Read-Rezayi [8]），与欧几里得的保形场理论有关，并使Haldane结合饱和[9，10]。这些模型状态是属于某些非常特殊模型的汉密尔tonians的最高密度状态（零能量特征态），并且在理解FQHE方面发挥了关键作用。他们非常特殊的功能之一是，它们是\ xe2 \ x80 \ x9cmaxmaximally手性\ xe2 \ x80 \ x9d，因为它们在圆柱形几何形状中仅包含一个与半融合状态相对于一个cut的圆柱状态的贡献。这是\ xe2 \ x80 \ x9cmaximal手性\ xe2 \ x80 \ x9d的非常强烈的条件：最大性手性的较弱版本是，纠缠谱的低较低部分（或同等地，拓扑模式）仅具有一种chirality的贡献。这个较弱的版本通常会被汉密尔顿人的基础状态所满足，而汉密尔顿人的基础状态却远离模型。在本文中，我们解决了一个问题 - 饱和hal -dane结合需要什么条件？我们在附录B中显示，连续旋转不变性是必需的。之所以如此，是因为角动量的波动有助于O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）4的静态结构因子4，但对HALL粘度张量不足。对于旋转不变的系统，先前已显示[11 \ xe2 \ x80 \ x93 13]，即\ xce \ xbd \ xbd \ xe2 \ x88 \ x92 = p /（2 np \ xe2 \ xe2 \ x88 \ x92 1）jain状态[14]不满意，不满意n> 1，不满足n> 1，不满意 任何一个。这些FQH状态包含旋转不变的基态上方的Spin-2重力激发的两种手势。特别是一些研究支持了后者[9]。这会导致长波长的静态结构因子的相关性比霍尔粘度的大小所需的更大的相关性。但是，尚不清楚是否需要强大的最大性手性或较弱的版本足以使各向同性FQH状态的结合饱和。我们以数值调查了这个问题，并提供了明确的证据，表明弱的最大手性不足。因此，我们期望只有理想的保形块波形饱和haldane结合。我们使用旋转不变的二维Hamilto-Nians在\ xce \ xbd = 1 / 3,1 / 5和2/5的FQH状态的长波长极限中计算静态结构因子。为此，我们在圆周的无限缸[15]上使用密度矩阵重新归一化组，并通过考虑大的l y /\ xe2 \ x84 \ x93来接近2D-LIMIT。我们计算O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）的系数\ XC2 \ Xaf S 4）4项在指南中心静态结构因子的长波长膨胀中，并表明它比Haldane绑定的Haldane by by for Haldane by to haldane by to for for for Haldane to for Haldane to for Haldane to for for for f q QH的Haldane Hamiltonians的FQH地面。我们通过分析围绕模型'
表面上的功能材料 - 制造，原子尺度表征和朝应用的进步809。
10:00 - 10:45 Andreas Walz软地面符合质谱 - 质量 - 光谱 - 用于大型，反应性或脆弱分子的温和UHV沉积，以创建功能性纳米架构10:00 - 10:45 Andreas Walz软地面符合质谱 - 质量 - 光谱 - 用于大型，反应性或脆弱分子的温和UHV沉积，以创建功能性纳米架构
磁场对倾斜渗透表面上的嗜热微极流体流动的影响：数值研究
摘要。研究人员报告了近年来了解技术和工业过程的许多数值和分析工作。微电子，热交换器，太阳系，能量发生器只是热和传质流的最新应用。在本研究工作中研究了倾斜的渗透性表面上微极流体在倾斜的渗透表面上的二维稳定不可压缩的MHD流动，而热辐射在热辐射效应下的贡献是作为加热源。由于这种侵扰，发展了基于能量，动量，角动量，质量和浓度的问题方程的数学模型。为了将当前问题转换为无量纲的普通微分方程，已经分配了非二维变量。进化的数学模型在Mathematica中的第4阶R-K方法求解器以及第4阶R-K方法求解器以及Mathematica中的第四阶数学求解。通过数字和表显示和分析结果。最后，将皮肤摩擦，Nusselt和Sherwood编号用于不同的参数因子。为了验证此问题中使用的数值方法的准确性，我们将数值结果与可用发现进行了比较，很明显，当前工作的结果与文献中报道的结果非常吻合。改善嗜热，辐射因子和施密特数的值会降低速度。温度曲线随着粘性耗散参数的增加而增强。辐射参数的较高值，嗜热参数，微连续性在平面表面附近增加，并逐渐降低远离平面表面。浓度的曲线通过增加嗜热参数和施密特数来减少。 皮肤摩擦和传质率的曲线降低了磁场，热辐射和施密特数值。浓度的曲线通过增加嗜热参数和施密特数来减少。皮肤摩擦和传质率的曲线降低了磁场，热辐射和施密特数值。