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喷射电子前端的等离子体不稳定性和 V. Krasnoselskikh 等人的 III 型发射。
III 型爆发通常被描述为一个两步过程：高能电子激发朗缪尔波，然后转换成接近等离子体频率的无线电发射（Ginzburg & Zhelezniakov 1958）。帕克太阳探测器 (PSP) 最近发现的基波谐波对表明，许多基波 III 型爆发都很弱，并且由短的、快速变化的元素组成，其强度快速上升，然后以固定频率衰减得更慢 [...]
来源:欧洲太阳射电天文学家社区RSS提要III 型爆发通常被描述为一个两步过程：高能电子激发朗缪尔波，然后转换成接近等离子体频率的无线电发射（Ginzburg & Zhelezniakov 1958）。帕克太阳探测器 (PSP) 最近发现的基波谐波对表明，许多基本 III 型爆发都很弱，并且由短的、快速变化的元素组成，其强度快速上升，然后以固定频率衰减得更慢（Jebaraj 等人，2023 年），并且 PSP 在每次近距离接触期间观察到数千个这样的爆发（Pulupa 等人，2025 年）。这就提出了一个难题：为什么观察到如此多的爆发，而在经典的尾部碰撞图片中预期的明显的正速度空间斜率却很少见（Lin et al. 1981）？这导致我们重新审视导致朗缪尔波的线性不稳定性。
我们关注的是脉冲喷射的高能电子群的前端。在距源的给定距离处，较快的电子首先到达，而较慢的电子仍在传输中。 Zaitsev 等人首先提出了由于快速电子到达并随后被较慢电子吸收而导致波增长的机制。 （1974）。在局部，这表现为电子分布高能尾部低速侧的截断（如图 1 左上图所示）。这种移动的截断足以线性驱动朗缪尔波，即使底层的尾部不会产生经典的正斜率。
飞行时间不稳定性
为什么这很重要
参考文献
Ginzburg, V. L. 和 Zhelezniakov, V. V. 1958 年，苏联天文., 2, 653.
Jebaraj, I.C.、Krasnoselskikh, V.、Pulupa, M.、Magdalenic, J. 和 Bale, S.D. 2023，ApJL，955，L20。
Krasnoselskikh, V.、Jebaraj, I. C.、Cooper, T. R. F. 等人。 2025,APJ, 990, 100.
Lin, R.P.、Potter, D.W.、Gurnett, D.A. 和 Scarf, F.L. 1981，ApJ，251, 364。
Pulupa, M.、Bale, S.D.、Jebaraj, I.C.、Romeo, O. 和 Krucker, S. 2025，ApJL，987，L34。