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在计算假设下对单个量子设备进行自我测试
自我测试是一种仅基于其classical输入输出相关性来表征任意量子系统的方法，并在独立于设备与设备无关的量子信息处理以及量子复杂性理论中起重要作用。进行自我测试的事务需要假设，即系统状态在仅构成本地测量且无法交流的多个政党之间共享。在这里，我们替换了多个非沟通各方的设置，这在实践中很难通过一个计算方面的政党实践。特别是，我们构建了一个协议，该协议允许经典的验证者可靠地证明单个计算界限的量子设备必须准备好铃铛对并在其上进行了单量测量，直到将其应用于设备状态和测量值的基础上。这意味着，在计算标题下，verifier能够证明纠缠的存在，纠缠是一种通常与两个分离的子系统密切相关的属性，在一个单个量子设备内。为了实现这一目标，我们以Brakerski等人提出的技术为基础。（2018）和Mahadev（2018），允许经典的Verifier限制假设该设备不会破坏量子后加密的量子设备的作用。
一个量子点的量子量源多光子纠缠
多个纠结光子的量子状态构成了基于测量的量子计算和全光量子量子中心中继器的重要资源。然而，这种状态的产生具有挑战性，到目前为止，概率方案一直是崇拜的规模。在这里，我们使用自旋光子界面研究了确定性的灌注生成，通过反复的光学操纵，可以发出较长的纠缠光子。特定的，我们采用了带有单个孔自旋的固态INAS量子点。此外，我们将量子点嵌入光子晶体波导中，从而将发射极强烈耦合到单个光学模式并修改光 - 反物的相互作用。与量子点遇到的常见限制是相干自旋控制和光循环跃迁的不兼容。通过应用平面内磁性ELD并选择性地将线性光学偶极子与波导模式耦合，我们测量了光学环境的宽带增加到×14。7，同时还具有驱动光学拉曼过渡的能力。波导几何形状还允许选择性泵送光学转变，导致98％的旋转初始化熟食。我们演示了t ∗ 2 = 23。2 ns自旋去向时间，它超过了使用可比纳米结构的大多数实验。这些功能允许实现一个时态纠缠协议，我们对此进行了详细的分析。由于内置的自旋回波过程，该方案对T ∗ 2不敏感，并且与高磁性ELDS和波导兼容。1％Pr。1％Pr。通过结合谐振光脉冲和拉曼脉冲，该协议可以生成GHz状态和包含QD旋转和N光子的线性簇状态，其中每个光子都以两个时间模式的叠加发射。我们计算2个错误率。光子在考虑逼真的参数和波导的最佳使用时。该协议是通过实验实施的，我们实现了一个旋转铃声状态，其熟食度为66.6％和124 Hz检测率。通过使用自动稳定的双通用干涉仪，我们能够构建精确的GHz和Bell State Delity估计。延伸到三个量子位，我们观察到清晰的连贯性签名，但是，这缺乏能够证明能够纠缠的幅度。通过构建详尽的蒙特卡洛模拟，我们能够包括几乎所有相关的错误，并确定我们的88.5％的旋转旋转熟食作为主要误差机制。其他实验证明了更好的自旋对照，我们讨论了获得更高的善良并扩展到更多量子的几个可能的途径。
重力诱导的两个量子步行者之间的纠缠动态
抽象的量子步行是在位置空间叠加中粒子的多路径间相互之间和更快传播的同义词。我们研究了模仿步行者两个状态之间模仿量子机械引力相互作用的量子机械相互作用的影响。该研究是为了研究两个不相互作用的量子步行者之间的纠缠产生。我们看到，随着量子行走的发展，各州实际上会越来越多地陷入困境，并且纠缠产生的依赖性依赖于两个粒子进行步行的质量。随着噪声引入动力学，我们还显示了两个步行中引入的噪声上两个步行者之间纠缠的敏感性。引力相互作用引起的量子效应的特征突出了量子系统在探测重力性质中的潜在作用。
在存在时间依赖性相互作用和Kerr培养基的情况下，两个量子位系统与场相互作用的系统的量子度量
1台法大学理学学院数学与统计系Box 11099，Taif 21944，沙特阿拉伯； sabotalb@tu.edu.sa（s.a.-k.）; eiedkhalil@tu.edu.sa（e.m.k.） 2 2物理系，伊玛目穆罕默德·伊本·萨德伊斯兰大学（IMSIU），里亚德11432，沙特阿拉伯3，阿卜杜勒·萨拉姆·萨拉姆国际理论物理中心，strada costiera，strada costiera，11，34151 Miramare-trieste，Italieste，Italieste，Italieste，Miramare-Trieste 4埃及； asobada@yahoo.com 5数学系，教育学院，阿恩·沙姆斯大学，开罗11566，埃及； esraareda226@yahoo.com 6 Sharjah大学应用物理与天文学系，沙迦27272，阿拉伯联合酋长国； heleuch@sharjah.ac.ae 7应用科学与数学系艺术与科学学院，阿布扎比大学，阿布扎比，阿布扎比59911，阿拉伯联合酋长国8量子科学与工程学院，德克萨斯州A＆M大学，美国大学，美国德克萨斯州大学站Box 11099，Taif 21944，沙特阿拉伯； sabotalb@tu.edu.sa（s.a.-k.）; eiedkhalil@tu.edu.sa（e.m.k.）2 2物理系，伊玛目穆罕默德·伊本·萨德伊斯兰大学（IMSIU），里亚德11432，沙特阿拉伯3，阿卜杜勒·萨拉姆·萨拉姆国际理论物理中心，strada costiera，strada costiera，11，34151 Miramare-trieste，Italieste，Italieste，Italieste，Miramare-Trieste 4埃及； asobada@yahoo.com 5数学系，教育学院，阿恩·沙姆斯大学，开罗11566，埃及； esraareda226@yahoo.com 6 Sharjah大学应用物理与天文学系，沙迦27272，阿拉伯联合酋长国； heleuch@sharjah.ac.ae 7应用科学与数学系艺术与科学学院，阿布扎比大学，阿布扎比，阿布扎比59911，阿拉伯联合酋长国8量子科学与工程学院，德克萨斯州A＆M大学，美国大学，美国德克萨斯州大学站2物理系，伊玛目穆罕默德·伊本·萨德伊斯兰大学（IMSIU），里亚德11432，沙特阿拉伯3，阿卜杜勒·萨拉姆·萨拉姆国际理论物理中心，strada costiera，strada costiera，11，34151 Miramare-trieste，Italieste，Italieste，Italieste，Miramare-Trieste 4埃及； asobada@yahoo.com 5数学系，教育学院，阿恩·沙姆斯大学，开罗11566，埃及； esraareda226@yahoo.com 6 Sharjah大学应用物理与天文学系，沙迦27272，阿拉伯联合酋长国； heleuch@sharjah.ac.ae 7应用科学与数学系艺术与科学学院，阿布扎比大学，阿布扎比，阿布扎比59911，阿拉伯联合酋长国8量子科学与工程学院，德克萨斯州A＆M大学，美国大学，美国德克萨斯州大学站
1个量子熵和亚additivitivity
，然后单调性H（y | x）⩽h（y）。考虑在两分系统上的密度矩阵ρab∈D（h aa⊗hb），并定义还原密度ρA：TR B（ρAB）和ρB：TR A（ρAB）。我们已经看到，在量子情况下，相应的参数失败了，因为联合熵可能消失，即S（ρAB）0，而S（ρA）>0。仍然，亚加性不平等（1.1）的类似物是正确的。证明将使用量子相对熵s（ρ∥σ）tr（ρ（logρ-logσ）），
QCOSMOLOGY的QMETROGON：与Sitter空间中的两个量子量子量子系统进行研究
在本文中，我们的主要目的是以Fisher信息的形式应用参数估计理论的技术和量子计量学的概念，以赋予Markovian近似下两个纠缠Qubit System的开放量子动力学中某些物理量的作用。存在各种特征于这种系统的物理参数，但不能被视为可观察到的任何量子机械。必须进行详细的参数估计分析以确定此类数量的物理一致参数空间。我们同时应用经典的Fisher信息（CFI）和量子Fisher信息（QFI）正确估计了这些参数，这些参数起着重要作用，以描述开放量子系统的不平衡和远程量子纠缠现象。量子计量学起着两倍的优势作用，提高了参数估计的精确性和准确性。此外，在本文中，我们在量子计量学方面提出了一种新的途径，该途径超过了经典参数估计。我们还提出了在晚期尺度上复兴不平衡特征的复兴，这是由于早期尺度上的远距离量子纠缠而引起的，并在贝尔在早期时间尺度上违反不平等的不平等现象提供了一种物理解释。
确保超过 7600 个量子通信的安全......
奥地利和中国的研究人员在轨道上找到了解决方案：2016 年发射升空的“墨子号”卫星，为他们提供了一个科学站，该站可在 94 分钟内绕地球运行，轨道高度约为 500 公里。该卫星配备了光子源和探测器，因此能够产生和传输光子。在实验中，“墨子号”向地面站发送了一些所谓的光子，这些光子以随机、不可预测的方向振荡。因此，轨道上的发射器和地球表面的接收器会收到一个随机生成的唯一数字序列，由零和一组成 - 量子密钥。如果在轨道和地球之间的交换过程中发生拦截尝试，接收方会注意到这一点。原因是：每次测量都会改变粒子的量子态。因此，任何“黑客”都会立即被抓获。
使用分段时间无关的方法跟踪两个量子纠缠的控制
摘要分析了两个耦合Qubits之间量子相关性的跟踪控制，其中只有一个量子位与马尔可夫环境耦合。这样的系统是一种广义模型，可以使用，例如研究核自旋与暴露于环境的电子旋转的问题。使用外部控制场，我们增加了系统保持连贯和纠缠的时间。控制场是应用于系统的外部电势，其中包含两个可调参数，即强度和相位。此外，我们提出具有不同目标的量子控制协议。首先，对于两个量子位的人口控制，其次是对两个两级系统的相干控制，最终用于控制纠缠。由于X状态的分析，可以直接通过纠缠直接识别目标函数。此外，我们已经表明，当考虑较小的耗散率时，控制方法会在量子位之间产生较大的稳定纠缠。
第二个量化的快速培训1摘要2 ...
首先，让我们概述第二个量化过程。在固态物理学中，我们对固体中的电子状态感兴趣。在这里，我们仅处理电子（费米颗粒）。在普通量子力学（称为第一个量化方法）中，我们考虑了电子的波函数ψ（r）。但是，第二个量化方法并不直接处理波函数，而是与线性操作员ψ（BMR）一起处理的，该量子称为fieLD Operator。请注意，现场运算符ψ（r）看起来像是波函数ψ（r），但其内容却相当不同。实际上，ψ（r）是一个操作员（歼灭操作员），它执行“在r”及其位置r上的一个电子及其隐士结合物ψ†（R）的操作，是操作员（创建操作员），该操作员（创建操作员）执行在位置r上添加一个电子的操作”。请注意，常规的波函数完全没有“位置r处的概率幅度”的含义。
b'摘要。我们提出了用于解决随机子集和实例的新型经典和量子算法。首先，我们改进了 Becker-Coron-Joux 算法 (EUROCRYPT 2011)，将 e O 2 0 . 291 n 降低到 e O 2 0 . 283 n，使用更一般的表示，其值在 {\xe2\x88\x92 1 , 0 , 1 , 2 } 中。接下来，我们从几个方向改进了该问题的量子算法的最新技术。通过结合 Howgrave-Graham-Joux 算法 (EUROCRYPT 2010) 和量子搜索，我们设计了一种渐近运行时间为 e O 2 0 的算法。 236 n ，低于 Bernstein、Je\xef\xac\x80ery、Lange 和 Meurer (PQCRYPTO 2013) 提出的基于相同经典算法的量子行走成本。该算法的优势在于使用带有量子随机存取的经典存储器，而之前已知的算法使用量子行走框架，需要带有量子随机存取的量子存储器。我们还提出了用于子集和的新量子行走，其表现优于 Helm 和 May (TQC 2018) 给出的先前最佳时间复杂度 e O 2 0 . 226 n 。我们结合新技术达到时间 e O 2 0 . 216 n 。这个时间取决于 Helm 和 May 形式化的量子行走更新启发式方法，这也是之前的算法所必需的。我们展示了如何部分克服这种启发式方法，并获得了一个量子时间为 e O 2 0 的算法。 218 n 只需要标准的经典子集和启发式方法。'
b'摘要。我们提出了用于解决随机子集和实例的新型经典和量子算法。首先，我们改进了 Becker-Coron-Joux 算法 (EUROCRYPT 2011)，将 e O 2 0 . 291 n 降低到 e O 2 0 . 283 n，使用更一般的表示，其值在 {\xe2\x88\x92 1 , 0 , 1 , 2 } 中。接下来，我们从几个方向改进了该问题的量子算法的最新技术。通过结合 Howgrave-Graham-Joux 算法 (EUROCRYPT 2010) 和量子搜索，我们设计了一种渐近运行时间为 e O 2 0 的算法。 236 n ，低于 Bernstein、Je\xef\xac\x80ery、Lange 和 Meurer (PQCRYPTO 2013) 提出的基于相同经典算法的量子行走成本。该算法的优势在于使用带有量子随机存取的经典存储器，而之前已知的算法使用量子行走框架，需要带有量子随机存取的量子存储器。我们还提出了用于子集和的新量子行走，其表现优于 Helm 和 May (TQC 2018) 给出的先前最佳时间复杂度 e O 2 0 . 226 n 。我们结合新技术达到时间 e O 2 0 . 216 n 。这个时间取决于 Helm 和 May 形式化的量子行走更新启发式方法，这也是之前的算法所必需的。我们展示了如何部分克服这种启发式方法，并获得了一个量子时间为 e O 2 0 的算法。 218 n 只需要标准的经典子集和启发式方法。'