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World File Search System偏振
热原子蒸汽中超纠缠光子的产生
超纠缠光子源因其高信息容量而在量子信息处理中起着至关重要的作用。在本文中，我们展示了一种通过热 87 Rb 原子蒸汽中的自发四波混频 (SFWM) 产生偏振和轨道角动量 (OAM) 超纠缠光子对的便捷方法。偏振纠缠是通过在构成相位自稳定干涉仪的两个光束位移器的帮助下相干地组合两个 SFWM 路径来实现的，OAM 纠缠是通过在 SFWM 过程中利用 OAM 守恒条件实现的。我们的超纠缠双光子源具有高亮度和高非经典性，可能在基于原子-光子相互作用的量子网络中有广泛的应用。© 2020 美国光学学会
面向高精度偏振不敏感二维传感器的石墨烯超表面连续体中准束缚态引起的等离子体杂化
1 天津市成像与传感微电子技术重点实验室，天津大学微电子学院，天津 300072 2 天津大学电气与信息工程学院，天津 300072 3 东南大学信息科学与工程学院，毫米波国家重点实验室，南京 210096 4 西安电子科技大学电子工程学院，高速电路设计与电磁兼容教育部重点实验室，西安 710071 5 华为技术有限公司，上海 518129 6 伦敦大学学院电子与电气工程系，伦敦 WC1E7JE，英国 7 浙江大学信息与电子工程学院，浙江省微纳电子器件与智能系统重点实验室，杭州 310027
基于极化光学检测到的磁共振
基于偏振法和光学检测到的磁共振的磁力测定法引入了一种强大的技术，该磁共振具有负电荷的氮气毒性（NV - ）中心，中心在钻石中，而没有磁性偏置。合奏提供的信噪比比单个中心更高，并且它们的创建需要更少的效果。使用NV中心的集合依赖于校准的磁性偏置或复杂检测技术来区分晶体轴的先前方法。相反，这项工作使用平面外偏振光来选择性地激发NV - 沿特定晶体轴面向中心。这种方法对于具有C 3 V对称性的其他Spin-1颜色中心是一般的，并且与标准显微镜方法兼容，例如扫描探针，超分辨率，共聚焦和广泛的成像。
ASAR 产品手册 - ESA Earth Online
esa.int › ESA_DOC › ENVISAT PDF 2013 年 2 月 6 日 — 2013 年 2 月 6 日 EMAC 95 机载雷达实验证明了双偏振数据的价值...堆叠 ER SAR 干涉测量法和低分辨率数字。 ..
矢量涡旋光束在色散介质中的传输
摘要。散射现象会影响光从自由空间到生物组织在任何介质中的传播。寻找适当的策略来提高对散射的鲁棒性是开发通信协议和成像系统的共同要求。最近，结构光因其在透射率和空间行为方面似乎具有抗散射性而受到关注。此外，光偏振和轨道角动量 (OAM) 之间的相关性（表征所谓的矢量涡旋光束 (VVB) 状态）似乎允许保留偏振模式。我们通过研究在不同浓度的散射介质中传播的矢量光涡旋的空间特征和偏振结构来扩展分析。在观察到的特征中，我们发现当采用的散射介质浓度超过 0.09% 时，高斯、OAM 和 VVB 模式的对比度突然迅速下降。我们的分析为结构光在色散和散射介质中的传播提供了更全面和完整的研究。
海报 钻石光源有限公司材料与磁性光束线 I16
I16 是一条位于 Diamond Light Source 的高通量、高分辨率 X 射线光束线。该光束线工作在 2.7-15 KeV 范围内，是一种专为研究单晶样品的共振和磁散射过程而优化的衍射设备 [1]。共振弹性 X 射线散射是表征材料的电子、磁性和结构特性的理想选择，因为它对原本较弱的散射过程具有增强的灵敏度，可提供光谱信息和化学选择性。I16 的主仪器是一台大型 6 圆 K 衍射仪，能够适应各种辅助环境。该光束线可完全控制其大部分能量范围内的入射光子偏振。它与大光子计数面积探测器和安装在 K 衍射仪上的真空线性偏振分析仪相结合，用于隔离和增强与有序现象相关的特定散射过程。
简单 4 波电磁中的反向能量流...
摘要。电磁能量回流是一种发生在坡印廷矢量方向与波场传播方向相反的区域的现象。它在非近轴区域尤其显著，在矢量贝塞尔光束和矢量值时空局部波的聚焦光束的焦点区域中都有表现。对这一现象进行了详细的研究，并在自由空间中四个平面波叠加的情况下详细检查了其出现的条件，这是观察负能量流的最简单的电磁布置，以及其全面而透明的物理解释。结果表明，电磁平面波四重奏的组成部分的偏振状态决定了能量回流是否发生以及能量流速度取什么值。根据偏振角，后者可以在场的某些时空区域中取从 c（真空中的光速）到 −c 的任意值。
通过线性和圆偏振拉曼光谱研究手性碲的晶格动力学：晶体取向和手性
a IHP–Leibniz-Institut fu¨r innovative Mikroelektronik，Im Technologiepark 25，15236 Frankfurt (Oder)，德国 b Istituto Italiano di Tecnologia – Materials Characterization Facility，热那亚 16163，意大利 c CIC nanoGUNE BRTA，20018 Donostia-San Sebastia´n，巴斯克地区，西班牙。电子邮箱：b.martingarcia@nanogune.eu d IKERBASQUE，巴斯克科学基金会，48009 Bilbao，西班牙 † 可用的电子补充信息 (ESI)：化学蚀刻过程中的 Te 晶体照片和所研究 Te 晶体蚀刻坑的光学图像；关于拉曼数据采集条件和硅 (100) 极化测试的对照实验；交叉配置中角度相关的线性偏振拉曼光谱测量；线性偏振拉曼光谱的拉曼张量分析；以及 (100) 和 (110) 平面的圆偏振拉曼光谱测量。请参阅 DOI：https://doi.org/10.1039/d3tc04333a
空间结构光束激发量子点的选择规则：应用于高激发激子波函数重建
空间结构光场应用于半导体量子点会产生与均匀光束根本不同的吸收光谱。在本文中，我们使用圆柱多极展开式对不同光束的光谱进行了详细的理论讨论。对于量子点的描述，我们采用了基于包络函数近似的模型，包括库仑相互作用和价带混合。单个空间结构光束和状态混合的结合使得量子点中的所有激子态都变为光可寻址。此外，我们证明可以定制光束，以便选择性地激发单个状态，而无需光谱分离。利用这种选择性，我们提出了一种测量量子点本征态激子波函数的方法。该测量超越了电子密度测量，揭示了激子波函数的空间相位信息。这种相位信息的提取是从偏振敏感测量中已知的；然而，这里除了二维偏振自由度之外，还可以通过光束轮廓获得无限大的空间自由度。
关于激光调节器（FAQ）的常见问题
a）强度调节器（P） - 调节强度（功率P），分别针对偏光激光的振幅。强度调节器（P）将强度各自将激光光振幅变化。强度调制器是一种通用激光调节器，其中包括输出偏振器。b）相调节器（PHAS） - 调节偏光激光的相位。相调节器（PHAS）改变了线性极化激光的相。这意味着如果施加电压，则穿过相调节器的线性极化光将较慢（如果施加半波电压，则半波或半个周期）。c）通用调节器 - 调节极化激光或调节激光相的极化状态。通用调制器可以在三种不同的操作模式中使用：1）通用调制器正在改变线性偏振光的极化状态，从保持线性（不施加电压）到圆形（将四分之一波电压应用于线性）到线性，但旋转90°（施加了半波电压）。如果客户在激光调节器输出之后添加自己的偏振器，则此集合（通用激光调节器 +偏振器）正在改变激光灯的强度，因此它充当强度调节器。2）如果将四分之一波板放置在通用调节器的输出处，则可以根据施加的电压连续旋转线性极化光的极化平面。3）通用调制器还可以改变线性极化激光的相位，如果用于不同方向，请参阅LM13和LM0202激光调节器手册。可以将通用调制器用于极化和相位调制，但是使用通用调制器的相位调制需要与纯相调节器相比，如果通用调制器用作极化调制器，则分别比较了纯相调制器。