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NIST 物理实验室 - GovInfo
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具有大规模尺寸均匀性的超细BaTiO3纳米粒子的铁电态和极化切换行为
a 北京邮电大学理学院信息光子学与光通信国家重点实验室，北京 100876，中国。电子邮件：bike@bupt.edu.cn b 清华大学材料科学与工程学院新型陶瓷与精细工艺国家重点实验室，北京 100084，中国。电子邮件：wxh@tsinghua.edu.cn c 哥伦比亚大学应用物理和应用数学系，纽约，NY 10027，美国。电子邮件：sb2896@columbia.edu d 布鲁克海文国家实验室凝聚态物理与材料科学系，纽约州厄普顿 11973，美国 e 中国科学院物理研究所北京凝聚态物理国家实验室，北京 100190，中国 † 提供电子补充信息（ESI）。请参阅 DOI: 10.1039/ d0tc05975g
玻色-量子中的自旋动量纠缠
造成量子非局域性和违反贝尔不等式的原因。3纠缠一直是量子信息技术和工艺发展的重要资源。4–13 利用纠缠进行量子信息处理依赖于操纵量子系统的能力，无论是在气相还是固相中。在我们之前的工作中，我们研究了纠缠以及在光学捕获的极性和/或顺磁性分子阵列中进行量子计算的前景，这些分子的斯塔克能级或塞曼能级作为量子比特。13,14 在这里，我们考虑被限制在光阱中的 87 个 Rb 原子的玻色-爱因斯坦凝聚态 (BEC) 15，并研究其自旋和动量自由度之间的纠缠。原子的超精细塞曼能级及其量化动量可以作为量子比特，甚至是更高维的量子比特，即具有 d 维的量子比特。我们注意到，在气态系统中实现玻色-爱因斯坦凝聚态，随后又演示了自旋轨道耦合的玻色-爱因斯坦凝聚态 16，为量子控制开辟了新途径。在反应动力学的背景下，自旋轨道耦合
GSGC 二级监事名单
KAWABATA, Kohei 副教授 固体物理研究所 凝聚态理论、非平衡物理学 https://www.issp.u- tokyo.ac.jp/maincontents/organization/labs/kawabata_group_en.html
磁学进展 自旋波计算路线图
1 维也纳大学物理学院，A-1090 维也纳，奥地利 2 国家标准与技术研究所，美国科罗拉多州博尔德 80305 3 科罗拉多州立大学物理系，美国科罗拉多州柯林斯堡 80523 4 维也纳大学 MMM 数学-磁性-材料研究平台，奥地利维也纳 1090 5 imec，比利时鲁汶 3001 6 杜伦大学物理系，英国杜伦 DH1 3LE 7 哥德堡大学物理系，瑞典哥德堡 412 96 8 马德里自治大学 Nicolás Cabrera 研究所 (INC) 和凝聚态物理研究所 (IFIMAC) 凝聚态物理系 C-III，西班牙马德里 9 法国国家研究中心巴黎萨克雷泰雷兹大学法国国家科学研究院，91767 帕莱索，法国 10 慕尼黑工业大学物理系，85748 加兴，德国 11 SN Bose 国家基础科学中心凝聚态物理与材料科学系，加尔各答 700106，印度 12 日本东北大学材料先进研究所，仙台 980-8577，日本 13 格罗宁根大学泽尔尼克先进材料研究所，9712 CP 格罗宁根，荷兰 14 慕尼黑工业大学电气与计算机工程系，80333 慕尼黑，德国
个人简历（最多 4 页）
我的研究活动始于 1981 年，当时我完成了学士论文，在论文中我对音频和射频中的铁电材料进行了介电测量。由此自然而然地，我对凝聚态物质的介电响应产生了兴趣，更具体地说是对取向极化响应的研究，1985 年我的博士论文就是针对这一问题进行的答辩。传统上，介电响应是通过与指数响应函数相关的 Debye 模型来描述的。然而，在凝聚态物质中，很少找到符合此模型的介电响应，并且以经验方式在时间或频率域中提出了函数。在我的论文中，提出了理论模型，并计算了响应函数，该响应函数通常为非指数（威廉斯-瓦特）。该响应函数导致复杂的磁化率，类似于在凝聚态物质中经常获得的磁化率。这些模型将偶极子视为一个两级系统，它们与网络的相互作用（以谐波方法处理）赋予了它们动态行为。从这项工作中，我发表了四篇文章。完成博士论文后，我加入了当时物理系的其他成员，他们开始与萨拉戈萨大学有机化学系合作研究液晶，并一直持续到今天。这些年来，我们分享了国家项目（MEC、CICYT、MICINN ......）以及欧洲项目网络的协调研究项目。
用于弯曲时空动力学的量子场模拟器
P. Jain, S. Weinfurtner, M. Visser, CW Gardiner, 玻色-爱因斯坦凝聚态中的弗里德曼-罗伯逊-沃克宇宙模拟模型：经典场方法的应用, PRA 76, 033616 (2007)