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World File Search System反射波
扩散介质中光学反射的相干增强
反射波用于从地壳到人脑等各种扩散介质中的传感和成像。将光源和探测器分开会增加光的穿透深度，但信号强度会迅速下降，导致信噪比较差。本文，我们通过实验和数值表明，对入射到扩散样品上的激光束进行波前整形可以使反射率在高达 10 个传输平均自由程的深度处提高一个数量级。我们开发了一个预测最大反射率增强的理论模型。我们的分析表明，反射波对扩散介质深处局部吸收变化的灵敏度有显著提高。这项工作说明了相干波前控制在非侵入式扩散波成像应用（如扩散光学断层扫描和功能性近红外光谱）中的潜力。
量子系统理论中的波组成规则
量子系统理论 [1,13] 将环境特性描述为相互关联事件的相空间。量子态的纠缠导致特定事件之间的时空协同作用，这可以看作是一种有序形式 [14]。了解“某事”意味着了解“某事”超越什么——这一特征使用相位参数建模。自然而然，一切事物都是其固有环境的一部分，没有什么可以大于其自身环境。监控我们环境中未实现的可能性和机会就是探索其主要部分。尚未发生的事情是已发生的事情的必要补充，重要的是要认识到它有时比已发生的事情更重要。如何理解环境建模及其组成规则的灵感来自长电力线和电报线的波反射理论 [12]。我们可以识别无端终端（无限电阻）、短路终端（零电阻）或具有给定阻抗的终端。物理学解释称，无端端接会产生相位相反的波反射（反射波偏移 180 度）。干扰后会产生驻波。短路端接会导致相位相同的反射（反射波无相移）。如果任何阻抗端接电源线，
结合 X 射线断层扫描、扫描声学显微镜 (SAM) 和横截面技术对电子元件检测的重要性
SAM 技术分析反射波和透射波的强度和相位，以创建反映样本声阻抗变化的视觉图像，从而揭示内部裂纹和缺陷，例如分层和空隙。在这种无损检测过程中，压电换能器会产生超声波，该换能器将电信号转换为声信号，反之亦然（检测阶段）。通过一组声透镜将声波聚焦在样本内部，以检查系统的内部。
Korlan USB2CAN 用户指南
120 Ω 特性阻抗双绞线电缆必须以相同值的阻抗端接，以尽量减少因阻抗不匹配而产生的反射波。不良端子可能导致信号反射，并且所连接 CAN 节点（CAN 接口、控制设备）的收发器可能无法工作。USB2CAN 没有内部端接。设备必须在端接的 CAN 总线上使用。
航空发动机非侵入式局部放电调查
将逆变器驱动器连接到电机时的主要问题之一是电机端子上存在过电压。为了更好地理解这种机制，应该一次关注来自逆变器驱动器的一个电压脉冲。当电缆（作为传输线）与电缆末端的阻抗不匹配时，以光速的一小部分在电缆中传播的入射波会发生反射现象（取决于电缆的物理结构）。在电缆末端（或电机端子），反射波会添加到入射波中，从而增加总电压。换句话说，当脉冲状电压信号沿未以其特性阻抗终止的线路传输时，可能会发生反射。[11]
共振声子-磁振子耦合的直接成像
声子的探测对于研究共振耦合的磁振子与声子的相互转化至关重要。本文我们报道了通过微聚焦布里渊光散射在 Ni/LiNbO 3 混合异质结构上直接可视化磁振子和声子的共振耦合。表面声子的静态图样源于入射波 𝜓 0 (𝐴 0 , 𝒌, 𝜑 0 ) 与反射波 𝜓 1 (𝐴 1 , −𝒌, 𝜑 1 ) 之间的干涉，由于磁振子-声子耦合，磁场可以调制表面声子的静态图样。通过分析从布里渊光谱中获得的声子信息，可以确定磁振子系统（Ni 薄膜）的性质，例如铁磁共振场和共振线宽。该结果提供了关于耦合磁振子-声子系统中声子操控和检测的空间分辨信息。
光子时间晶体：从基本见解到新颖应用：意见
实现材料电磁特性（EM）特性的强和快速调节的能力具有重要意义。大小和EM响应的超快速变化即使以单步的方式也会导致深远的影响[1-3]，包括时间差额和时间反射。这些过程似乎类似于从空间中的界面中的折射和反射，但实际上，它们与空间对应物的根本不同。在两个介电介质之间的空间界面上，能量（频率）是保守的；而同质材料的折射率的突然变化导致频率（能量）变化，而动量（波形k）是保守的。具体而言，如果折射率从n 1变为n 2，则折射和反射波的新频率由ω2=ω1n 1 n 2给出，其中ω1是原始波的频率。此外，因果关系意味着时间的反射不能及时回到时代（不幸的是；人们尝试的 - 到目前为止的静脉），但相反，它们的阶段被反向反射（如水波[4]，在RF [5]中证明，在RF [5]和Microwaves [6，7]和Ultracold Atoms [8]和超级空间[8]和Space [8]以及9.9]中[9]。时间反射的波和时间反射波的波数与原始波具有相同的波数。因此，这两种现象都会导致光谱翻译：观察到红移以增加折射率，而蓝换灯是为了减少折射率（图1）。2）。这显着影响所涉及的物理。在时间变化的材料中，定期定位会导致形成所谓的光子时间晶体（PTC），如彼得·哈雷维（Peter Halevi）在2009年提出的，[3]。为了在光频率下实现PTC，材料（t）的介电介电常数必须在光学波周期的时间尺度上进行周期性变化。折射率的强，周期性调制引起多种时间反射和时间折射，这会干扰并导致在动量（k）中的带隙分隔的频段中组织的分散关系（图在PTC中，能量不能保守（随着时间翻译的对称性被调制打破），并且驻留在动量间隙中的状态表现出指数呈指数增加或衰减的振幅。例如，当一波入射在（空间）光子晶体上时，其频率位于光子带隙内 - 波动充分反射，但是当脉冲在PTC介质内传播具有PTC带动量的动量时，与PTC带的动量相关 - 其组速度将脉搏停止，脉搏停止并效果效果，绘制了效果的效果，绘制了该模块的绘制，从而绘制了绘制的能量。多年来已经研究了随着时变介质的波动传播的各个方面[1，10 - 23]，但光学范围内的实验观察结果仍然具有挑战性。重要的是，光子时间晶体的实现依赖于具有相当大的时间反射和时间反射。通常，即使在变化
时间折射和时间反射高于临界角度的总内部反射
根据高度非线性材料的超快切换最近的进步，对超快时间尺度[1]处培养基的电磁（EM）性质[1]现在已经引起了新的兴趣[2-9]。重要的是，引起培养基特性的突然时间变化与空间突然变化（界面）根本不同，因为因果关系起着至关重要的作用。In the context of light-matter interactions, strong and abrupt changes in the refractive index result in time reflection and time refraction [1,10,11] , and can yield a variety of phenomena ranging from fast switching of ultrastrong coupling [12 – 14] and localization by temporal disorder [15,16] to enhanced emission by dipoles [17] , quantum fluctuations [17] and free electrons [18] in光子时间晶体（PTC）和时变介质介质[19 - 25]。ptcs，其EM特性的光子结构在及时及时变化，其周期与其中的波浪传播的单个周期相当，也许是折射率上这种强烈突然变化的最有希望的表现[15,17,18,222,26 - 31]。如下所示，带有时变介质的空间界面上的波浪入射具有独特的特性。当EM波在折射率在几个周期内变化的介质中传播时，波浪体验折射和反射称为“时间折射”和“时间反射” [10,11]。当介质是均匀的时，由于动量保护，时间折射和时间反射都在时间频谱的翻译中表现出来。时间反射波继续以相同的波矢量传播，而时间过渡的波则以共轭相向后传播（由于频率的符号变化）[7,11,32]。重要的是，虽然时间折射总是很重要的，但时间