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组合新量子设备的被困原子和光子学
中性原子的阵列被困在光学镊子中 - 可以将原子固定到位的高度集中的激光束 - 是构建量子处理器的越来越流行的方式。中性原子的这些网格，当以特定序列激发时，可以将复杂的量子计算缩放到数千个Qubits。但是，它们的量子状态是脆弱的，可以很容易被破坏 - 包括光子设备，旨在以光子的形式收集其数据。
在si nanobeams中用于微波声子激发的集成波导和光学腔的耦合
摘要：光学微/纳米图案的高质量制造的可用性为基于光学机械（OM）声音和光的相互作用而开发的可扩展电路和设备的道路铺平了道路。在这项贡献中，我们提出了一项有关OM腔的新研究，可以使其与紧密整合的波导对其耦合进行精确控制，这是增强模式激发和波浪能陷入诱因的必要条件，为波浪指导，滤波，滤波，填料，结合和传感打开了许多潜在应用的可能性。此外，可以避免对笨重的实验设置和/或光纤维耦合/激发的需求。同时，优化了在腔体中共鸣的机械和光学模式的质量因素，以及它们的OM耦合系数：两种激发的高度结合是实现其声音（AO）相互作用的先决条件。为此，腔体的横向大小已被抛物面，具有将腔分离的额外好处和远离耦合区域的集成波导。有限元方法已用于执行全波分析，并提供了有关正确描述光学散射和辐射所需的模拟设置的准确讨论。
schrödinger操作员的小规模传播和光谱估计值
d≥2的可能具有正（d -1）-hhusdor效法。 在[LM18，定理5.1]中也获得了一些（d -1 -δ）-hhusdor e含量的梯度的传播。 作为|∇u |的零在[NV17]中显示了有限的（d -2） - hausdor效法，在[LM18]中猜测是|∇u |的结果。应预期从任何δ> 0的正（d -2 +δ） - huusdor e含量中保留。 到现在为止，这个猜想仍然开放。 然后，本文的第一个目标是将Malinnikova的结果扩展到Schrödinger类型方程（1.1）。 在[LM18]相同的环境中，以完全的一般性获得了小型溶液的传播。 另一方面，仅在特定环境中得出了梯度小的传播。 的确，人们不能期望在完全普遍的情况下为（1.1）梯度传播小额的繁殖，因为如[hhohon99，备注p。 362]，r d的每个闭合子集都可能是这种函数的关键集，因此也没有希望从一组（d -1 -1 -δ） - hausdor效应的集合中传播小的内容，即使对于小δ> 0。 尽管如此，我们的特殊结果对于我们接下来描述的光谱估算的应用程序很充分。可能具有正（d -1）-hhusdor效法。在[LM18，定理5.1]中也获得了一些（d -1 -δ）-hhusdor e含量的梯度的传播。作为|∇u |的零在[NV17]中显示了有限的（d -2） - hausdor效法，在[LM18]中猜测是|∇u |的结果。应预期从任何δ> 0的正（d -2 +δ） - huusdor e含量中保留。到现在为止，这个猜想仍然开放。然后，本文的第一个目标是将Malinnikova的结果扩展到Schrödinger类型方程（1.1）。在[LM18]相同的环境中，以完全的一般性获得了小型溶液的传播。另一方面，仅在特定环境中得出了梯度小的传播。的确，人们不能期望在完全普遍的情况下为（1.1）梯度传播小额的繁殖，因为如[hhohon99，备注p。 362]，r d的每个闭合子集都可能是这种函数的关键集，因此也没有希望从一组（d -1 -1 -δ） - hausdor效应的集合中传播小的内容，即使对于小δ> 0。尽管如此，我们的特殊结果对于我们接下来描述的光谱估算的应用程序很充分。
发光眼镜，光纤和光子应用和光子应用的复合材料
这项工作探讨了用于光学传感和光子技术的发光玻璃材料和复合材料的设计，合成和应用。该研究的重点是使用适合纤维图的氧化物玻璃基质（例如校尿石和磷酸盐玻璃）来开发新型的光学活性材料，这些玻璃是经过修改以改善其光学和热性能的。引入网络修饰符，尤其是氟化物，导致具有透明度和适当化学稳定性的玻璃系统。这些矩阵用稀土离子（RE 3+）和纳米颗粒掺杂，它们还用作发光配位聚合物（LN-CP）生长的底物，从而使新玻璃@LN-CP复合材料产生具有化学传感潜力的重要潜力。采用系统方法来使用诸如X射线衍射（XRD），拉曼光谱，固态核磁共振（NMR）和吸收光谱的技术来表征这些玻璃基质，从而提供了对其结构，光学，光学和热特性的见解。与RE 3+共掺杂的光学活性磷酸盐玻璃的合成证明了促进上转换（UC）发光的能力，突出了它们的光子应用潜力。这项研究还强调了玻璃@LN-CP复合材料的发展，该复合材料通过玻璃基板和光纤上的原位生长合成。这些复合材料对丙酮和2-戊酮等羰基化合物表现出强烈的发光响应，证明了它们的化学传感潜力。此外，涂层的光纤可以在长距离内传输发光信号，从而促进了分析物的实时和远程检测。因此，本文有助于开发新的发光材料和基于光纤的传感器，为创新的光学传感器和光子设备提供了多功能平台。
TET调节的表达和光学清除，用于遗传编码的嵌合DCAS9/荧光蛋白探针的体内可视化
摘要：Cas9（DCAS9）核酸内切酶的催化无效突变体具有多种生物医学应用，最有用的是转录的激活/抑制。dcas9家族成员也正在成为潜在的实验工具，用于在独立活细胞和完整组织的水平上进行基因映射。我们对CAS9介导的核室可视化的一组工具进行了初步测试。我们研究了doxycycline（DOX） - 可诱导（TET-ON）的细胞内分布，这些构建体的构造中编码DCAS9直系同源物（ST）（ST）和脑膜炎N.脑膜炎（NM）与EGFP和MCHERRY FOLORESCENT蛋白（FP）融合的人类A549细胞。我们还研究了这些嵌合荧光构建体的时间依赖性表达（DCAS9-FP）在活细胞中诱导中的诱导中，并将其与实验性DCAS9-FP表达的时间过程进行了比较灌注。在诱导后24小时内，肿瘤异种移植物发生了麦克利 - 奇氏菌表达的体内诱导，并通过使用皮肤的光学清除（OC）来可视化。OC通过局部应用Gadobutrol启用了肿瘤异种移植物中FP表达的高对比度成像，因为红色和绿色通道的FI增加了1.1-1.2倍。
tio_2-bi_2o_3-的光学和光催化特性...
1材料与可持续发展实验室（M2D），大学Bouira，1000，阿尔及利亚，阿尔及利亚2号，贝加亚大学技术学院环境工程实验室，06000 Bejaia，Algeria 3实验室，Algeria 3实验室3材料和催化剂的物理学化学，bejia 000 000，BEJIA，BEJIA，BEJIA，BEJIA，bejia 000，物理化学分析（CRAPC），Bou-ismaïl42004，Tipaza，Algeria 5实验室材料，能源，水和环境的过程。Faculty of Science and Technology, University of Bouira, 10000 Bouira, Algeria 6 University of Rennes, National School of Rennes chemistry, CNRS, ISCR - UMR6226, 35000 Rennes, France 7 Laboratory E2lim (Eau Environnement Limoges), University of Limoges, 123 avenue Albert Thomas, 87060 Limoges, France 8 Center for Energy and Environmental Materials, Ho Chi Minh，越南700000，基本和应用科学研究所，900000，环境与化学工程学院，Duy Tan University，Duy Tan University，Da Nang，550000，越南10自然资源的管理和估值和质量保证。SNVST教师，大学，Bouira 10000，阿尔及利亚SNVST教师，大学，Bouira 10000，阿尔及利亚
X射线和光学极化与GX 339-4
1米兰大学物理系，经Celoria 16，I-20133 I-20133意大利米兰； guglielmo.mastroserio@gmail.com 2defisíca，Eebe，Eebe，UniversityCitycnica de Catalunya，AV。Eduard Maristany 16, 08019 Barcelona, Spain 3 National Astro Phyica Institute, Astronomical Observatory of Brera, Via E. Bianchi 46, 23807 Merate (LC), Italy 4 Astrophysics, Department of Physics, University of Oxford, Keble Road, Oxford Ox1 3rh, UK 5 Inf-Astronomical Observatory of Rome, via Frascati 33, I-00076，Monte Porzio Catone（RM），意大利6个Inf-ipps，通过Del Fosso del Cavaliere，100，00133 Rome，意大利罗马7 INAF，INAF，空间和宇宙物理Astro哲学研究所，通过U.Eduard Maristany 16, 08019 Barcelona, Spain 3 National Astro Phyica Institute, Astronomical Observatory of Brera, Via E. Bianchi 46, 23807 Merate (LC), Italy 4 Astrophysics, Department of Physics, University of Oxford, Keble Road, Oxford Ox1 3rh, UK 5 Inf-Astronomical Observatory of Rome, via Frascati 33, I-00076，Monte Porzio Catone（RM），意大利6个Inf-ipps，通过Del Fosso del Cavaliere，100，00133 Rome，意大利罗马7 INAF，INAF，空间和宇宙物理Astro哲学研究所，通过U.La Malfa 153，I-90146意大利巴勒莫8号天体物理与太空科学中心（CASS），纽约大学阿布扎比大学，阿布扎比大学，邮政信箱129188，阿布扎比，阿联酋9号，捷克捷克大学天文学研究所 e-38205 La Laguna, Tenerife, Spain 11 Department de Astrofísica, Universidad de la Laguna, E-38206 La Laguna, Tenerife, Spain 12 Tor Vergata University of Rome, Via della Research Scientifica 1, i-00133 Rome, Italy Sapienza University of Rome, Piazzale Aldo Moro, 5, i-00185 Rome, Italy 14马萨诸塞州马萨诸塞州理工学院的MIT Kavli天体物理学研究所，剑桥，但02139，使用Cagliari的15 INAF-ASTRONSORALICAL OBServatory，通过Della Scienza 5，I-09047，I-09047，Selargius（CA），Selargius（CA），ITALY ITALY研究，Itliari，Sp Monserriari，Sp Monserrato 0.7 7.77.77。意大利太空科学研究所（ICE，CSIC），UAB校园，Carrer de Can s / n，08193，西班牙巴塞罗那，18学院，18860年，巴塞罗那Castelldefels（Barcelona），Spain 19号 Palermo, Italy 20 Irap, University of Toulouse, CNRS, UPS, CNES, 9, Avenue du Colonel Roche BP 44346 F-31028 Toulouse, Cedex 4, France 21 Department of Physics & Astronomy, Butler University, 4600 Sunset Avenue, Indianapolis, in 46208, uses 22 Department of Physics and Astronomy, University of Southampton, SO17 1BJ，英国收到2024年8月9日； 2024年11月15日审核员；于11月28日接受2024；出版了2025 Janogy 3
通过双单分子成像和光等离子体传感平台揭示金纳米棒上的异常 DNA 杂交动力学
DNA 链之间的相互作用是细胞中许多基本过程的关键。DNA 寡核苷酸之间的杂交对于我们最灵敏的 DNA 检测方法至关重要，包括最先进的单分子技术。1–3 单分子技术通过提供有关生物反应和生理过程动力学的细节，丰富了生物分子研究，而这些细节在相应的批量测量中并不明显。在过去的几十年里，出现了强大的单分子传感和成像新方法。一个例子是基于荧光的单分子成像，它通过从高精度时间调制和单分子检测事件的积累中重建图像来克服衍射极限。4–7 其中，光激活定位显微镜
xps的椭圆法和能量损失光谱的杂交用于带隙和光学常数测定sion薄膜中的
Joao Resende，David Fuard，Delphine Le Cunff，Jean-Herve Tortai，Bernard Pelissier。Hy-hy-hy-Bridations和XPS的能量损失光谱用于带隙和光学常数测定sion薄膜中。材料化学与物理学，2020，259，pp.124000。10.1016/j.matchemphys.2020.124000。hal-03017737
关联玻色子量子场多模态的纠缠和光学非经典性
有几种方法可以质疑物理系统状态的具体量子力学特性。首先，人们可能会问它的相干性有多强。量子态相干叠加的存在是物质波干涉现象的起源，因此，这是一个典型的量子特征，对此提出了几种测量和证据（有关最近的综述，请参阅 [1]）。其次，当所研究的系统是二分或多分系统时，其组成部分的纠缠是另一个内在的量子特征。有大量文献探讨了各种测量方法来量化给定状态中包含的纠缠量 [2–14]。最后，对于玻色子量子场的模式，出现了第三种非经典性概念，通常称为光学非经典性。根据格劳伯的观点，光场的相干态（及其混合态）被视为“经典”，因为它们具有正的格劳伯-苏达山 P 函数 [15]。从那时起，多年来人们开发了多种光学非经典性测量方法，以测量与光学经典状态的偏离 [15–41]。光场量子态的这三种不同的、典型的量子属性被认为可作为量子信息或计量学的资源 [38, 39, 42–44]。那么自然而然地就会出现一个问题：这些属性之间有着什么样的定量关系。例如，在 [45] 中，给出了使用非相干操作从具有给定相干度的状态中可以产生多少纠缠的界限：这将相干性与纠缠联系起来。在 [46] 中，状态的相干性和光学非经典性被证明是相互关联的：远对角线密度矩阵元素 ρ ( x, x ′ ) 或 ρ ( p, p ′ ) 的显著值（称为“相干性”）是状态的光学非经典性的见证。我们的目的是建立多模玻色子场的光学非经典性和二分纠缠之间的关系。直观地看，由于所有光学经典态都是可分离的，因此强纠缠态应该是强光学非经典态。相反，仅具有弱光学非经典性的状态不可能高度纠缠。为了使这些陈述精确且定量，我们需要测量纠缠度和光学非经典性。作为评估二分纠缠的自然指标，我们使用形成纠缠 (EoF) [4]。关于光学非经典性，我们使用最近引入的单调性 [38, 39]，我们将其称为总噪声单调性 ( M TN )。它是通过将纯态上定义的所谓总噪声∆x2+∆p2扩展到混合态（通过凸屋顶结构，参见(1)）得到的，对于该值来说，它是光学非经典性的一个完善的量度[38–41]。我们的第一个主要结果（定理 1 和 1'）在于，对于 n = n A + n B 模式的二分系统的任意状态 ρ，EoF(ρ) 关于 M TN (ρ) 的函数有一个上限。特别地，当 n A = n B = n/ 2 时，这个上限意味着包含 m 个纠缠比特的状态必须具有光学非经典性（通过 M TN 测量），并且该光学非经典性随 m 呈指数增长。作为应用，我们表明，当可分离纯态撞击平衡光束分束器时可以产生的最大纠缠度由该状态的光学非经典性的对数所限制，通过 M TN 测量。换句话说，虽然众所周知分束器可以产生纠缠 [28, 47, 48]，但纠缠量受到本态光学非经典性程度的严重限制。定理 1 和 1' 中的界限可以很容易地计算出纯态的界限，因为 EoF 与还原态的冯·诺依曼熵相重合，而 M TN 与总噪声相重合。然而，对于混合态，界限与两个通常难以评估的量有关。我们的第二个主要结果（定理 2）解决了这个问题