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研究论文 控制能带退化和晶格应变以实现非凡的 PbTe 热电材料
事实证明，最大化能带简并度和最小化声子弛豫时间对于推进热电学是成功的。与单碲化物合金化已被公认为是收敛 PbTe 价带以改善电子性能的有效方法，同时材料的晶格热导率仍有进一步降低的空间。最近有研究表明，声子色散的加宽衡量了声子散射的强度，而晶格位错是通过晶格应变波动实现这种加宽的特别有效的来源。在本研究中，通过精细控制 MnTe 和 EuTe 合金化，由于涉及多个传输带，PbTe 价带边缘附近的电子态密度显著增加，而密集的晶内位错的产生导致声子色散有效加宽，从而缩短声子寿命，这是由于位错的应变波动较大，这已由同步加速器 X 射线衍射证实。电子和热改进的协同作用成功地使平均热电性能系数高于工作温度下 p 型 PbTe 的报道值。
外延bismuth纳米膜中的相变
拉曼和相干的声子光谱法被用于研究由Si（111）底物上的分子束外跑制备的超薄单晶双膜的厚度依赖性语音性质。A 1G和E G拉曼峰都消失在4 nm BIFM的拉曼光谱中，表明从低对称A7结构到高对称性A17结构的完全过渡。相干的声子信号也显示出对膜厚度的强烈依赖，其中薄样品（15 nm）表现出比厚样品（30 nm）的较低的声子频率和更短的声子寿命。这种差异归因于由永久性相变引起的较浅的能势势垒，永久性相变（由纤维厚度和光激发载体的临时结构过渡决定）。我们的结果不仅提供了从A7到A17结构的相变的证据，其厚度降低，而且还揭示了该相变对声子动力学的影响。了解这些物质性能性状将有助于现代化的电子设备中BI薄片的应用。
高级问题Phield理论
能力正在搜索书目参考，在使用（在线）数据库和在线材料教学大纲内容知识1。凝结物质中的量子场理论。许多身体理论。超流量。准颗粒。超氟拉格朗日。超导性。BCS理论。2。对称性和对称性破坏。自发对称性破坏。Goldstone定理。 希格斯机制在凝结物质和粒子物理学中。 3。 量子场理论中的拓扑对象。 唯一。 单孔。 激体。 4。 声子及其相互作用。 自由声子字段的量化。 相互作用和相互作用方案。 声子传播器。 扰动理论。 feynman图。 5。 分数统计。 拓扑。 任何人。 Chern-Simons动作。 整数和分数量子厅效应。 双重理论要素。 6。 重新归一化。 重新归一化和重新归一化组的简介。Goldstone定理。希格斯机制在凝结物质和粒子物理学中。3。量子场理论中的拓扑对象。唯一。单孔。激体。4。声子及其相互作用。自由声子字段的量化。相互作用和相互作用方案。声子传播器。扰动理论。feynman图。5。分数统计。拓扑。任何人。Chern-Simons动作。整数和分数量子厅效应。双重理论要素。6。重新归一化。重新归一化和重新归一化组的简介。
四频散射对碳纳米管中热传输的影响
迄今为止，对碳纳米管的热运输物理学的理解仍然是一个开放的研究问题[1-10]。Experimentally, on the one hand, the thermal transport in single-wall carbon nanotubes (SWCNTs) is measured to be nondiffusive with divergence of thermal conductivity ( κ ) for tube lengths of up to 1 mm [ 6 , 8 ], as suggested by the Fermi, Pasta, Ulam (FPU), and Tsingou model [ 11 ], on the other hand, the κ is recently reported to converge for因此，管长的长度仅为10μm[12]，突显了SWCNT的实验测量和热传输结果的解释[13]。基于声子散射选择规则的早期理论研究表明，长波长膨胀声音和扭曲 /旋转 /旋转 /旋转声音声子模式（统称为横向模式，以下是以下是横向模式）的非散射。这是通过使用Boltzmann转运方程（BTE）的迭代溶液获得的数值依赖性的声子特性的确定确定的，在这些迭代溶液中，在没有拼音子散射的情况下发现κ在差异[7]。但是，这些理论预测和数值依赖性的声子的性质是通过仅考虑三个子过程而获得的，并且尚不清楚当高级四阶四个频率过程中考虑到[7，9]时，长波长横向声子是否保持不变。基于分子动力学模拟的其他计算方法自然可以将声子非谐度包括到最高级。但是，由于几个然而，对于具有平衡分子动力学的SWCNT，这些模拟仍然是不合理的[5，15]，并且直接的分子染料表明κ的长度依赖性至少为10μm[4，16]。随着计算资源的最新进展，现在有可能通过基于BTE的方法在声子传输属性的预测中包括高阶四声音程序[17-21]。
BCS超导性理论：定性概述
2。声子介导的吸引力：库珀对中两个电子之间的吸引力是由声子介导的，这是晶格振动的量子。当电子通过晶格移动时，它会扭曲正离子，从而产生局部电荷增加的局部区域。这种失真可以吸引另一个具有相反动量和自旋的电子，从而导致库珀对的形成。尽管电子之间的总体排斥性库仑相互作用，但这种配对仍会发生，因为在某些情况下，尤其是在低温下，声子介导的吸引力更强。
拭子 无菌聚酯拭子 #STX764
TX705P STX705P TX720B STX763 STX764 头部材料 棉/100 ppi 聚氨酯泡沫 棉 棉 棉/100 ppi 聚氨酯泡沫 短纤维涤纶 短纤维涤纶 头部宽度 13.5 毫米 (0.531 英寸) 7.0 毫米 (0.276 英寸) 7.0 毫米 (0.276 英寸) 11.8 毫米 (0.465 英寸) 5.8 毫米 (0.228 英寸) 4.6 毫米 (0.181 英寸) 头部厚度 13.5 毫米 (0.531 英寸) 7.0 毫米 (0.276 英寸) 7.0 毫米 (0.276 英寸) 10.0 毫米 (0.394 英寸) 5.8 毫米 (0.228 英寸) 4.6 毫米 (0.181 英寸) 头部长度 28.0 毫米 (1.102 英寸) 17.0 毫米 (0.669 英寸) 17.0 毫米(0.669") 26.3 毫米 (1.035") 18.0 毫米 (0.709") 17.0 毫米 (0.669") 手柄材质 木材 木材 聚苯乙烯 木材 聚苯乙烯 聚苯乙烯 手柄宽度 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 手柄厚度 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 2.5 毫米 (0.098") 手柄长度 126.0 毫米 (4.961") 135.0 毫米 (5.315") 135.0 毫米(5.315") 127.0 mm (5.000") 134.0 mm (5.276") 134.0 mm (5.276") 拭子总长度 154.0 mm (6.063") 152.0 mm (5.984") 152.0 mm (5.984") 154.0 mm (6.063") 155.0 mm (6.102") 155.0 mm (6.102") 头部粘合 机械粘合剂 粘合剂 热/机械水基粘合剂 水基粘合剂 手柄颜色 棕色 棕色 白色 棕色 白色 白色 设计说明 泡沫头机械固定在棉签芯上；长木柄
Geant4 的物理内容 - CNRS/IN2P3
偏置、技术、偏置接口 切割、技术、生产阈值的实用程序 衰变、物理、寿命 > 0 的粒子衰变 电磁、物理、伽马、X 射线和带电粒子 强子、物理、强子和伽马/轻子核 管理、技术、所有过程的通用接口 光学、物理、光学光子过程 参数化、技术、快速模拟接口 声子、物理、声子传输 评分、技术、评分接口 传输、技术、几何边界和场
