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World File Search System密度波
激子绝缘子候选ta2nise5和相关...
在狭窄的间隙半导体或半学中，当带隙能量小于电子孔结合能时，电子和孔之间的有吸引力的库仑力可以诱导激发剂绝缘体（EI）基态。图1A中说明了规范相图。EI相在半导体相（E G> 0）和半阶段（E G <0）之间出现。相对向EI状态的相变是电子孔对的Bose-Einstein凝结。如图1b所示，电子和孔之间的有吸引力的库仑力在EI阶段在费米水平上产生带隙。1960年代的开创性理论（Mott，1961; Jerome等，1967; Zittartz，1967; Halperin and Rice，1968）之后进行了更详细的理论著作，揭示了BCS-BEC交叉从半导体侧到相图（Bronold and Fehske，2006; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronord; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; Bronold; 2008; Phan等人，2010年）。尽管有理论成就，但对EIS的实验研究仅限于诸如TM（SE，TE）之类的少数材料（Neuenschwander and Wachter，1990; Bucher等，1991; Wachter等，2004）。ei的性质（se，te）并非部分原因是由于其磁性。Tise 2表现出电荷密度波（Disalvo等，1976）。通过角度分辨光发射光谱（ARPES）研究了电荷密度波的起源（Pillo等，2000； Rossnagel等，2002； Qian等，2007； Zhao等，2007）。虽然在早期
复旦大学物理系Colloquium
摘要：配对密度波（PDW）是一种长期以来的外来超级构造状态，其库珀对具有没有磁场的有限动量。已在各种系统（例如Cuprates，Fe基超导体和Kagome超导体）等各种系统中报道了PDW的实验证据。然而，它在确定的二维显微镜模型中具有挑战性，其基态以PDW超级导管顺序为基础。在这次演讲中，我将主要讨论三角晶格霍尔斯坦 - 哈伯德模型，在扭曲的双层WSE2模型和Honeycomb Lattice Spin Polarmized电子模型中实现PDW超导性的Mi-Croscopic理论。
由于Hund的耦合而引起的准本地旋转波动
很久以前就强调了自旋爆发对SR 2 RUO 4物理学的重要性[1]。该材料接近旋转密度波不稳定性和杂质的小浓度触发排序[2，3]。Sidis等人开创的非弹性中子散射（INS）实验。 [1]并在多年来进行了修复[4-10]表明，磁反应本质上是：（i）与均匀敏感性的均匀敏感贡献相关的弱动量贡献，与频带值相比，均匀敏感性的增强因子（一致）均匀敏感性的增强因子，与频带值相比[11，12]）和（ii）evection [11，12]）和（ii）（ii）/（ii）（ii）quemmentrate qummentrate quntimemensurate quntiment qumensurate quntiment 3，0。 3，0）[13]靠近旋转密度波（SDW）不稳定性[10]。 使用密度函数理论（DFT）和随机相近似（RPA）预测了Q SDW处的峰值。 但是，RPA并未解释宽结构，它预测在反铁磁X点Q x =（0。）处的响应 5，0。 5，0）高于 - 点响应q =（0，0，0），与实验相矛盾[10]。 最近，已经意识到，该材料中强相关性的起源可能与长波长磁相关性相关，而是与hund的耦合驱动的局部相关性[15，16]。 在此图片之后获得了SR 2 RUO 4的广泛物理特性的成功描述，并由定量的动态均值结构理论（DMFT）计算支持。Sidis等人开创的非弹性中子散射（INS）实验。[1]并在多年来进行了修复[4-10]表明，磁反应本质上是：（i）与均匀敏感性的均匀敏感贡献相关的弱动量贡献，与频带值相比，均匀敏感性的增强因子（一致）均匀敏感性的增强因子，与频带值相比[11，12]）和（ii）evection [11，12]）和（ii）（ii）/（ii）（ii）quemmentrate qummentrate quntimemensurate quntiment qumensurate quntiment 3，0。 3，0）[13]靠近旋转密度波（SDW）不稳定性[10]。 使用密度函数理论（DFT）和随机相近似（RPA）预测了Q SDW处的峰值。 但是，RPA并未解释宽结构，它预测在反铁磁X点Q x =（0。）处的响应 5，0。 5，0）高于 - 点响应q =（0，0，0），与实验相矛盾[10]。 最近，已经意识到，该材料中强相关性的起源可能与长波长磁相关性相关，而是与hund的耦合驱动的局部相关性[15，16]。 在此图片之后获得了SR 2 RUO 4的广泛物理特性的成功描述，并由定量的动态均值结构理论（DMFT）计算支持。3，0。3，0）[13]靠近旋转密度波（SDW）不稳定性[10]。使用密度函数理论（DFT）和随机相近似（RPA）预测了Q SDW处的峰值。但是，RPA并未解释宽结构，它预测在反铁磁X点Q x =（0。5，0。5，0）高于 - 点响应q =（0，0，0），与实验相矛盾[10]。最近，已经意识到，该材料中强相关性的起源可能与长波长磁相关性相关，而是与hund的耦合驱动的局部相关性[15，16]。在此图片之后获得了SR 2 RUO 4的广泛物理特性的成功描述，并由定量的动态均值结构理论（DMFT）计算支持。This includes the large mass enhancements of quasi- particles observed in de Haas–van Alphen experiments [ 17 ] and angle-resolved photoemission spectroscopy [ 18 ] as well as quasiparticle weights and lifetimes [ 15 ], nuclear magnetic resonance [ 15 ], optical conductivity [ 19 , 20 ], thermopower
![arxiv：2305.06957v2 [cond-mat.supr-con] 2024年12月21日](/simg/7\7ace02075dba130c4ba5b9649fdd1d8b6baab781.webp)
arxiv：2305.06957v2 [cond-mat.supr-con] 2024年12月21日
有机金属中超导性（SC）与自旋/电荷密度波（DW）之间的相互作用显示与高c级超导体的许多相似之处。它还包含许多难题，例如，观察到的各向异性SC发作以及共存区域的上临界场𝐻c2的数量增加，以及那里的SC/DW相分离的显微镜起源。在本文中，通过直接计算DW自由能的Landau扩展，我们认为有机超导体中DW和金属/SC相之间的相变在足够低的温度下按一阶通过一阶进行，这解释了DW和SC的空间分离在较大长度的规模下，一致，与实验观察一致。此一阶相变为SC并不直接相关，甚至在SC过渡温度上面也发生。
在大密度下QCD的定量精度
我们研究了在不均匀性手性凝结阶段中带有修饰的锥分散关系的带电倾斜对的歼灭过程的DILEPTON生产速率。我们假设双性手性密度波是一种不均匀的手性冷凝物，并在不均匀性手性凝结相中获得Nambu-Goldstone模式的分散关系。我们基于Oð4Þ对称性使用低能效率的拉格朗日，该对称是由顺序参数扩展到第六阶的。获得的分散关系是各向异性和二次动量的。我们使用所获得的分散关系通过带电的Pion-Pair歼灭作为不变质量的函数评估电子轴体生产速率。基本上，不均匀性手性凝结相中的生产率相对于不变质量的总斜率比同质性手性凝结相的质量陡峭。因此，当不变质量的质量约为两倍时，可能会提高生产率。
在密切相关的冷凝物中长寿的希格斯模式
我们在时间依赖性的gutzwiller方法中研究了哈伯德模型中的顺序参数波动。虽然在弱耦合极限中，我们发现幅度波动是短暂的，这是由于与准粒子连续的边缘的能量的退化（并且与Hartree-fock - rpa理论一致），因此这些幅度在增加相互作用后在边缘下方移动。因此，我们的计算预测了强耦合超导体，冷原子费米式冷凝物以及强烈相互作用的电荷和自旋密度波系统中的阶参数的未阻尼振幅（HIGGS）振荡。我们提出了一个实验实现，以检测未掺杂的铜层和相关材料中自旋型希格斯模式，在这些材料中，由于Dzyaloshinsky-Moriya相互作用，它可以将其与平面外铁磁激发相结合，通过Faraday效应可见。
Chern的两体Hofstadter-Hubbard Butterfly
霍夫史塔特模型对凝结物理物理学产生了深远的影响[1，2]。尽管它很简单，但Aharonov-bohm阶段和格子状态的复杂相互作用不仅提供了至关重要的见解，可以对电子在外部磁性纤维的固体晶体中移动的行为的行为，而且还引起了外部磁性纤维的范围，而且还引起了其最吸引人的方面的关注。只要Bloch带保持在单体光谱中的分离，即通过与其他频带的有限能隙分离，其相关的Chern数将在磁力强度或晶格电位变化后保持固定或“保护”。更重要的是，n bloch带的Chern数C n决定了该频带对霍尔电导率的贡献[3]。这是一种方式，当费米能量εf位于由J标记的能量间隙内时，霍尔电导率是由σxy =σj e 2 / h预先给出的，其中σj = n c n是填充的bloch带上的总和。由于整数σJ无法连续变化，因此该结果表明，霍尔电导率是系统的拓扑性，从而深入了解了整数量子霍尔效应的观察到的鲁棒性。在更广泛的背景下，Chern数量已成为我们探索物质拓扑阶段的核心，照亮现象，如量子厅效应，拓扑绝缘子，拓扑超导体以及在极端条件下的外来材料的其他行为[4，5]。它使我们能够研究强相关电子的集体行为中出现了复杂和意外的特性。另一方面，Hubbard模型通常用于探测强电子 - 电子相互作用对材料特性的影响，范围从诸如Mott绝缘体，高温超导性，电荷密度波，电荷密度波和磁性排序等新兴现象等等[6]。探索拓扑如何影响强相关电子的行为，反之亦然，我们在这里合并了Hofstadter和Hubbard模型[7-14]。特别是，我们分析了两体问题，并为低较低的结合状态分支制定了两个身体的Chern号
![arxiv：2305.18087v5 [cond-mat.str-el] 2024年4月4日](/simg/3\327710e8ec841807767a35405eab2f5e72f69bf3.webp)
arxiv：2305.18087v5 [cond-mat.str-el] 2024年4月4日
要了解电荷密度波（CDW）阶段内基于V的Kagome金属中的多阶段过渡，我们专注于“混合型”费米表面的影响，因为它在CDW状态下在“纯型” Fermi表面上完好无损。在混合型费米表面，中等自旋相关性上发展，我们揭示了均匀（q = 0）键顺序是由paramagnon干扰机制引起的，这是由Aslamazov-larkin顶点校正描述的。主要的解决方案是E 2 G-对称性命名秩序，其中可以任意旋转主管。另外，我们获得了A 1 g式对称顺序，该顺序导致晶格常数的变化而没有对称性破裂。可以通过弹性测量值观察到q = 0处的预测的E 2 g和1 g通道的流动。这些结果可用于了解2×2 CDW相内的多阶段过渡。目前的理论具有一般性的意义，因为各种Kagome晶格系统中存在混合型费米表面（带有多边形货车爱好奇异性）。
在半填充的扩展哈伯德模型中S波超导性和相位分离的共存，具有吸引人的相互作用
了解具有相关费米子的系统中的竞争不稳定性仍然是现代冷凝物理物理学的圣杯之一。在用于这种效果的费米子晶格模型中，由于其排斥性和有吸引力的版本与电子材料和人工系统的潜在相关性，扩展的Hubbard模型占据了主要位置。使用最近引入的多频道闪烁轨道方法，我们解决了有吸引力的扩展Hubbard模型中电荷密度波，S波超导性的相互作用，S波超导性。尽管该模型已经对数十年进行了深入研究，但我们的新方法使我们能够识别出以S波超导性和相位分离的共存为特征的新型阶段。我们的发现与以前对电子系统中相互作用相分离和超导相的观察结果产生了共鸣，最重要的是在高温超导体中。
![arxiv：2503.08682v1 [cond-mat.supr-con] 2025年3月11日](/simg/d\d3bb4f23567874a28238010095a81665c911b0c9.webp)
arxiv：2503.08682v1 [cond-mat.supr-con] 2025年3月11日
通过密度功能理论加上动态均值字段理论，我们系统地研究纤维bi-Bi-layer la 3 ni 2 O 7（2222-LA327），混合单层单层La 5 ni 3 O 11（1212-LA5311）和LA 2 NIO 4在dop-下或高压下。我们发现，在已知的超导ruddles-den-popper（RP）镍盐中，通常通过孔掺杂或高压来实现Ni-E G轨道的增强的准粒子重量和局部自旋弹性，这表明它们是超导性的关键。我们还将实验合成的RP镍列入具有局部自旋力矩作为参数的相图中，其中旋转密度波/抗磁力磁性（SDW/AFM）的阶段，超导性和费米液体出人意料。最后，我们预测了一个有希望的超导RP镍的候选者，该镍是在“双层 - trilayer”堆叠序列中构建的。