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在 Belle 进行纠缠 B 介子对的量子测试……
Belle II 物理范围远远超出了 B 物理和 CPV：Charm、tau、精密 EW、夸克偶素物理、暗区搜索等。请参阅《Belle II 物理学书》，arXiv:1808.10567，689 页。注意：提出了使用 Tau 介子的量子测试（arXiv:2311.17555），但今天不会讨论。
擦除与超导体耦合的半导体量子点中的奇宇称态
量子点在 InSb 纳米线内以栅极定义，靠近 NbTiN 超导触点。随着点和超导体之间的耦合增加，传输中的奇宇称占据区域在诱导超导间隙上方和下方都变得不可辨别（被擦除）。在间隙上方，奇数库仑阻塞谷中的电导率增加，直到谷被抬起。在间隙下方，安德烈夫束缚态经历量子相变，变为奇数占有的 Kondo 屏蔽单重态基态。我们研究了在低偏置和高偏置下奇宇称状态的明显擦除在多大程度上一致。我们用数值重正化群模拟来补充实验。我们从 Kondo 屏蔽和超导之间的竞争的角度来解释结果。在擦除奇宇称机制中，量子点表现出类似于有限尺寸马约拉纳纳米线的传输特征，在偶奇点占据和偶奇一维子带占据之间形成相似性。
第四单元：光化学和光谱学
荧光和磷光 发光：原子、分子和离子的电子激发态发射光子。 荧光：只要刺激辐射持续，物质吸收的一部分能量（紫外线、可见光）就会以光的形式释放出来。 大多数分子拥有偶数个电子，所有电子在基态下都是成对的。 状态的自旋多重性为 2S + 1，其中 S 是总电子自旋。
光驱动的超分子液晶弹性体致动器的 4D 打印
在基于液晶弹性体 (LCE) 的刺激响应材料的潜在应用中，开发不受束缚的软致动器是最具吸引力的应用之一。[1–4] 例如，在软体机器人中[5–8] 以及在微流体和仿生设备中，[9,10] 含有光活性分子的光响应性 LCE 聚合物已得到广泛应用。[11,12] 与温度和湿度等其他刺激相比，光作为不受束缚的刺激物的好处是时空控制、可调性和直接应用。[13–15] 因此，开发基于可聚合 LCE 材料的光驱动致动器的努力已成为一个成熟的研究课题，为将光转化为机械运动奠定了宝贵的基础。 [16,17] 偶氮苯衍生物是目前 LCE 执行器中最突出的光开关，因为它们易于加入，并且能够实现快速、可逆响应的远程控制驱动。[18,19] 然而，通常需要液晶 (LC) 材料的光聚合才能获得可逆的形状变化。[20,21] 这种光诱导交联过程非常耗时，而且高效固化具有挑战性，而偶氮苯部分的不良异构化则进一步阻碍了这一过程。[22]
调整两个相干耦合量子发射器的纠缠程度
控制和操纵量子纠缠非局域态是量子信息处理发展的关键一步。实现这种状态的一种有希望的大规模途径是通过相干偶极-偶极相互作用耦合固态量子发射器。纠缠本身就具有挑战性，因为它需要发射器之间的纳米距离和近乎简并的电子跃迁。通过实施高光谱成像来识别困在低温基质中的耦合有机分子对，我们通过斯塔克效应调节量子发射器的光学共振，获得了最大分子纠缠的独特光谱特征。我们还展示了使用振幅和相位定制的激光场对长寿命亚辐射离域态进行远场选择性激发。有趣的是，纠缠分子的光学纳米显微镜图像揭示了由其激发路径中的量子干涉产生的新空间特征，并揭示了每个量子发射器的确切位置。受控分子纠缠可以作为试验台，以解释由相干耦合控制的更复杂的物理或生物机制，并为实现新的量子信息处理平台铺平道路。
对卤化物钙棍的孤对动力学的新观点
卤化物钙钛矿构成了新兴材料类别的基础，用于在可再生和可持续应用中进行广泛应用，包括光催化和太阳能收集。这些材料具有有益的光物理特性，包括适合太阳能收集的带镜和有效的电荷筛选，这些筛选是有效的电荷载体分离和对缺陷的阻力的基础。对于有机 - 无机杂化钙化物，这些益处被认为是由于偶极分子阳离子而产生的，这些阳离子可以响应带电的颗粒和缺陷而重新定向。在这项工作中，我们为无机金属卤化物钙钛矿提供了类似的观点，这些卤化物钙质不包含带有永久偶极子的分子物种。我们讨论了孤对电子如何导致与传统分子塑料晶体和杂化钙钛矿相比表现出动力学的偶极离子。我们认为，使用第一原理模拟和同步加速器散射的这些电子塑料晶体运动可以进一步理解对金属卤化物perovskites的光物理特性的基本理解，并为高级功能材料的设计提供了信息。
宽带宽带完美吸收，用于一维开放式脱离问题
被动超材料是从波浪共振机理中受益的人造或自然结构。在声学中，它们已被广泛用于实现所需的波浪现象，例如声波衰减，[1-4]扩散，[5-9]单向传输，[10-12]，例如声学二极管，[13]可折线二极管，[13]可直接fractive-fractive-fractive-fractive-fractive-fractive-ractive-Index介质，[14]拓扑任务，[21-24]等。其中，空气中的声音的吸收[25-32]代表了最重要的应用之一。与传统的被动声处理相比，超材料可以显着提高处理低频声波的效率，并使亚波长宽带吸收成为可能。在这种类型的元用户的设计过程中，应精确控制所采用的超材料的分散性能。在被动设计策略中，已经进行了广泛研究的单极或偶极类型的耦合分辨率（例如，请参见[25,26,33]，[34]第3章，[34]第5章，[35]等第5章等）。在一维（1D）反射问题（具有刚性边界[36-38]或软边界[39]）中，可以使用单个谐振器以给定的频率实现。[40,43]请注意，通过使用相同类型的两个谐振器，应适当选择它们在波动方向上的距离以产生其他类型的共振。[40,44]另外，可以考虑退化的谐振器[26,40]，这是通过在波传播沿同一位置引入单极和偶极共振来实现的。在相反的情况下，在1D传输问题中，单极或偶极型谐振器可以实现的最大吸收系数为αmax= 1/2 [25,40–42]；为了产生完美的吸收，至少需要两个耦合的谐振器，因为两种类型的共振都需要相同频率以同时抑制反射和传输。使用退化的谐振器通常会以更加困难的设计过程的价格实现空间紧凑的设计，以使其完美地吸收，因为Evanes-Cont耦合通常很重要。请注意，前面提到的策略是基于产生的镜像对称性
量子涡旋证实了超固体中的超流体
在这项新研究中，科学家将理论模型与尖端实验相结合，在偶极超固体中创建并观察涡旋——这一壮举被证明极具挑战性。因斯布鲁克团队此前在 2021 年取得了突破，在铒原子超冷气体中创建了第一个长寿命二维超固体，这本身就是一项艰巨的任务。
van der waals Multifrofroic
螺旋自旋结构是磁性诱导的手性的表达式，纠缠了材料1-4中的偶极和磁性。最近发现的螺旋范德华多表情到超薄限制，在二维5,6中提高了大手性磁电相关的前景。但是，到目前为止，这些耦合的确切性质和大小尚不清楚。在这里，我们对exfoliated van der waals多效率的对映射结构域的动力学磁电耦合进行精确测量。我们使用集体电磁模式在共振中评估了这种相互作用，并使用超快光学探针套件捕获了其振荡对材料偶极和磁性阶的影响。我们的数据显示，在Terahertz频率上具有巨大的自然光活性，其特征在于电化和磁化成分之间的正交调制。第一原理的计算进一步表明，这些手性耦合源于非共线自旋纹理与相对论自旋 - 轨相互作用之间的协同作用，从而使晶格介导的效应具有实质性增强。我们的发现突出了相互交织的订单的潜力，使其在二维极限内启用独特的功能，并为以Terahertz速度运行的范德华磁电机设备的开发铺平了道路。
超分子聚合物的非均匀照相诱导的展开，导致拓扑块纳米纤维
摘要：同一主链中具有差异性拓扑（高阶结构）结构域的一维纳米纤维的合成是现代超分子聚合物化学的挑战性主题之一。通过外部刺激对超分子聚合物链的非均匀结构转化可以使这种纳米纤维制备。为了证明这种聚合后策略的可行性，我们从巴比妥酸盐单体中制备了光反应性的旋转折叠超折叠的超聚合物，该单体含有偶氮苯嵌入的刚性P-P-互轭支架。与以前的螺旋折叠超分子聚合物相比，由更灵活的偶氮苯单体组成，UV-Light诱导的新制备的螺旋折叠折叠的超分子聚合物的展开是不均匀的，发生了不均匀的，可提供折叠和无折叠域的拓扑块共聚物。这种块状共聚物的形成表明，光诱导的螺旋折叠结构的展开是从相对灵活的部分（例如末端或缺陷）启动的。在可见光照射后，随后衰老以恢复完全折叠的结构后，观察到了展开的结构域的自发重折叠。