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基于受控量子隐形传态的五量子比特纠缠态多代理签名方案
随着通信技术的升级和量子计算的飞速发展，经典的数字签名方案面临着前所未有的挑战，对量子数字签名的研究势在必行。本文提出一种基于五量子比特纠缠态受控量子隐形传态的多代理签名方案。该方案采用量子傅里叶变换作为加密方法对消息进行加密，与量子一次一密相比提高了量子效率。采用满足量子比特阈值量子纠错要求的五量子比特最大纠缠态作为量子通道，保证了方案的稳定性。安全性分析表明，该方案具有不可伪造、不可否认的特点，能够抵抗截获重发攻击。
量子点混合系统中的自旋热电效应......
我们研究了由附着在磁绝缘体和金属电极上的单级量子点组成的混合系统的自旋热电特性。磁绝缘体被认为是铁磁类型的，是磁振子的源，而金属铅是电子的储存器。磁绝缘体和金属电极之间的温度梯度会诱导流过系统的自旋电流。产生的磁振子（电）型自旋电流通过量子点转换为电（磁振子）自旋电流。将流过系统的自旋和热流扩展至线性阶，我们引入了基本的自旋热电系数，包括自旋电导、自旋塞贝克和自旋珀尔帖系数以及热导。我们在两种情况下分析了系统的自旋热电特性：在大型点库仑排斥极限下以及当这些相互作用有限时。
飞行颤振测试和发展中战斗机基线配置的清理
摘要 飞行颤振测试是任何新飞机项目认证过程不可或缺的一部分。颤振测试是包线扩展的主要条件。本文总结了自主研发战斗机的颤振测试计划，以清除其基线配置的作战飞行包线。颤振清除所采用的方法包括飞行前颤振分析和飞行颤振测试相结合。通过沿着恒定马赫和/或恒定 CAS 线的离散步骤组合完成全包线扩展。通过处理飞行颤振测试数据并确保阻尼系数满足基于适航标准得出的清除标准，计算各种全局飞机模式的频率和阻尼系数（%g），从而获得清除。测试结果表明，正如分析估计所预测的那样，飞行包线无颤振。从设计师的角度概述了颤振清除原理、测试程序以及飞行测试期间遇到的挑战。
CDBG-DR 政策公告：经济振兴和对受灾社区的投资
为了获得直接管理旅游活动的豁免，每个受助者都需提供 HUD 数据，证明存在特殊情况、旅游活动对经济复苏的必要性以及存在正当理由。此前，HUD 已提供最高金额和规定期限的旅游豁免，根据联邦公报中规定的 HUD 指定参数，将活动的资格限制在必要的范围内。旅游活动通常是一种“短期”恢复活动，需要在灾难发生后立即开展，以让公众意识到受影响地区正在恢复并恢复运营。
基于局部本振混合线性放大器的连续变量量子密钥分发
量子密钥分发 (QKD) 在存在潜在窃听者的情况下，为可信通信双方 (Alice 和 Bob) 提供了一种由量子力学保证的密钥共享方法 [1–3]。目前，有两种密钥分发方法：离散变量 (DV) QKD [4,5] 和连续变量 (CV) QKD [6–9]。其中，CVQKD 有两个主要优点。一方面，它避免了单光子计数的缺点。另一方面，它确保了标准光通信器件的兼容 [10,11]。CVQKD 的无条件安全性已经在信息论中在渐近情况 [12,13] 和有限尺寸范围内 [14–16] 得到证实，以抵御一般的集体窃听攻击。用于相干检测的强本振（LO）作为CVQKD系统的重要组成部分，可作为滤波器有效抑制噪声，但实际CVQKD系统的不完善之处导致存在潜在漏洞，危及通信系统的安全。由于Eve通过操纵LO进行截取-重发攻击，因此几乎所有的攻击都与LO有关[17-21]。例如，基于本地本振（LLO）的CVQKD系统通过将LO直接发送到接收端来防止LO相关攻击[22-25]。目前CVQKD的传输距离与离散变量系统相比有限，不适合长距离分布。在检测过程中，备受瞩目的无噪声线性放大器（NLA）是一种很好的工具，可以在保持较低起始噪声水平的同时增强相干态的幅度[26-29]。近年来，该装置的实用性已得到证实，为理论提供了令人信服的证据[30–35]。此外，在Bob的正交测量中，与实际探测器相关的缺陷导致了密钥速率限制[36]。为了弥补这一弱点，光放大器补偿技术提供了一种可行的解决方案，在特定情况下也可以提高传输距离[37–39]。本文提出了一种基于LLO的CVQKD方案，通过在检测端放置HLA，它由基于预测测量（MB）的NLA和基于NLA的NLA组成
Mehrdad Elyasi 磁振子在量子信息中的应用
自旋电子学领域的进步为技术提供了巨大的资源，使其在经典信息处理（如数据存储）的多个方面得到发展。现在，研究自旋电子学中尚未被广泛探索的量子信息途径至关重要。腔光磁学是一个新兴领域，它描述了磁振子与腔内电磁驻波的相互作用 [1,2]。磁振子与微波 (MW) 光子强烈相互作用，从而使得经典和量子信息处理和存储应用成为可能，这些应用具有相干操控的磁振子以及通信（光纤）和处理（超导量子比特）单元之间的上/下量子转换器 [3,4]。在本次演讲中，我们将从理论上探索经典和量子范围内微波腔中铁磁体的非线性，并评估量子信息的资源，即涨落压缩和二分纠缠 [5]。当包含所有其他磁振子模式时，我们使用非谐振子（Duffing）模型的（半）经典和量子分析对 Kittel 模式的稳态相空间进行分类。随后，我们计算了可蒸馏纠缠的非零界限，以及稳定态下混合磁振子模式二分配置的形成纠缠。在现实条件下，使用钇铁石榴石样品，可以在两个不同的光通道中通过实验获得预测的磁振子纠缠。[1] X. Zhang、C.-L. Zou、L. Jiang 和 HX Tang，Phys. Rev. Lett. 113, 156401 (2014)。[2] Y. Tabuchi、S. Ishino、T. Ishikawa、R. Yamazaki、K. Usami 和 Y. Nakamura，Phys. Rev. Lett. 113, 083603 (2014)。 [3] A. Osada、R. Hisatomi、A. Noguchi、Y. Tabuchi、R. Yamazaki、K. Usami、M. Sadgrove、R. Yalla、M. Nomura 和 Y. Nakamura，物理学家。莱特牧师。 116, 223601 (2016)。 [4] Y. Tabuchi、S. Ishino、A. Noguchi、T. Ishikawa、R. Yamazaki、K. Usami 和 Y. Nakamura，科学 349, 405 (2015)。 [5] M. Elyasi，YM Blanter，GEW Bauer，物理学家。修订版 B 101 (5), 054402 (2020)。
通过腔 QED 中的热原子纠缠态实现热纠缠和隐形传态
量子纠缠作为一种重要资源是量子力学最显著的特征之一，在量子信息论、量子隐形传态[1]、通信和量子计算[2,3]中都发挥着核心作用。由于其基础性作用，在分离子系统之间产生纠缠态是一个重要课题。近年来，已提出了多种产生纠缠态的方法，其中之一就是 Jaynes-Cummings 模型 (JCM)。JCM 解释了量化电磁场和原子之间的相互作用 [4]。JCM 是一个简单但适用的工具。在过去的二十年里，人们致力于将 JCM 应用到量子信息[5-7]和量子隐形传态[8]中。由 JCM 诱导的纠缠态已被用作量子通道 [9]。 Zang 等人 [10] 利用两能级原子与大失谐单模腔场相互作用，将二分非最大纠缠态转变为 W 态。原子与单模电磁腔场相互作用的纠缠动力学已被研究 [11]。由于 JCM 在量子光学中的重要性，它已被扩展
发现难以捉摸的镁二聚体振动状态 简称
镁二聚体 (Mg 2 ) 的高能级振动态已被公认为超冷和碰撞现象研究中的重要系统，半个世纪以来，它的高能级一直未能通过实验表征。到目前为止，只有 Mg 2 的前 14 个振动态得到了实验解决，尽管有人提出基态势可能支持另外 5 个能级。在这里，我们基于最先进的耦合团簇和全组态相互作用计算，给出了 Mg 2 实验研究中涉及的基态和激发态电子态的高精度从头算势能曲线 20。我们的基态势明确证实了 19 个振动能级的存在，计算出的振转项值与可用的实验数据以及实验得出的数据之间的均方根偏差约为 1 cm −1。我们的计算重现了最新的激光诱导荧光光谱，并为实验检测以前未解析的振动能级提供了指导。一句话总结
运输飞机概念设计阶段抖振包线预测
在概念设计期间，预测抖振起始边界时会出现一个问题。由于有效载荷航程和巡航高度能力面临的压力，改善抖振起始边界往往非常重要。它是确定运输机低音速和跨音速性能的主要限制之一。抖振是一种由气流分离或冲击波振荡引起的高频不稳定性，可看作是一种随机受迫振动。根据攻角和自由流速度，气流分离可产生气动激励。后缘的分离边界层会产生湍流尾流，如果此尾流撞击水平尾翼面等，抖振就会影响飞机结构的尾部。由于抖振会限制设计升力系数，因此可能会限制飞机的最大升阻比和运行上限。这意味着，如果没有准确考虑抖振，设计师进行的性能计算可能与飞机的实际性能不符，因为 Breguet 射程方程和耐久性方程都是升力和阻力特性的函数。简而言之，本论文研究的主要动机是创建一种更先进但快速的跨音速抖振起始预测工具，以便在概念设计阶段实现更大的设计自由度。这意味着该工具应该比传统工具更快，它应该可靠并且能够处理非常规配置。此外，它应该以模块化方式构建，以便于使用、更改和更换工具的部件。