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World File Search System晶格
通过1D晶格中的孤子形成对拓扑终端状态的光学控制
*通讯作者：宾夕法尼亚州大学公园，宾夕法尼亚州16802，宾夕法尼亚州立大学物理学系克里斯蒂娜·约尔格； Kaiserslautern- Landau大学的物理系和研究中心Optimas，Kaiserslautern D-67663，德国，电子邮件：cjoerg@rptu.de。https://orcid.org/0000-0001-6187-0155 MariusJürgensen，宾夕法尼亚州大学公园，宾夕法尼亚州16802，美国宾夕法尼亚州立大学物理系MariusJürgensen；以及美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学物理系。 https://orcid.org/0000-0001-7074-0002宾夕法尼亚州立大学宾夕法尼亚州公园，宾夕法尼亚州16802，宾夕法尼亚州立大学物理学系Sebabrata Mukherjee；印度班加罗尔印度科学学院物理系560012，印度。 https://orcid.org/0000-0003-1942-2521 Mikael C. Rechtsman，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚大学公园，宾夕法尼亚州16802，宾夕法尼亚州立大学物理学系。 https://orcid.org/0000-0002-6909-8355https://orcid.org/0000-0001-6187-0155 MariusJürgensen，宾夕法尼亚州大学公园，宾夕法尼亚州16802，美国宾夕法尼亚州立大学物理系MariusJürgensen；以及美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学物理系。https://orcid.org/0000-0001-7074-0002宾夕法尼亚州立大学宾夕法尼亚州公园，宾夕法尼亚州16802，宾夕法尼亚州立大学物理学系Sebabrata Mukherjee；印度班加罗尔印度科学学院物理系560012，印度。https://orcid.org/0000-0003-1942-2521 Mikael C. Rechtsman，宾夕法尼亚州宾夕法尼亚大学公园，宾夕法尼亚州16802，宾夕法尼亚州立大学物理学系。https://orcid.org/0000-0002-6909-8355https://orcid.org/0000-0002-6909-8355
QCBED 测量铝纳米空隙周围的空位浓度、晶格收缩和键合电子密度
Philip Nakashima 副教授 1、Yu-Tsun Shao 博士 2,3、Zezhong Zhang 博士 4,5,6、Andrew Smith 博士 7、Tianyu Liu 博士 8、Nikhil Medhekar 教授 1、Joanne Etheridge 教授 7,9、Laure Bourgeois 教授 1,9、Jian-Min Zuo 教授 10,11 1 澳大利亚克莱顿莫纳什大学材料科学与工程系，2 美国洛杉矶南加州大学 Mork Family 化学工程与材料科学系，3 美国洛杉矶南加州大学纳米成像核心卓越中心，4 比利时安特卫普大学材料研究电子显微镜 (EMAT)，5 比利时安特卫普大学 NANOlab 卓越中心，6 英国牛津大学材料系，7 克莱顿莫纳什大学物理与天文学院，澳大利亚，8 日本仙台东北大学先进材料多学科研究所，9 澳大利亚克莱顿莫纳什大学莫纳什电子显微镜中心，10 美国厄巴纳-香槟伊利诺伊大学材料科学与工程系，11 美国厄巴纳-香槟伊利诺伊大学材料研究实验室，背景包括目标我们着手对非均质晶体材料中纳米结构周围的键合电子密度进行首次位置分辨测量。迄今为止，所有键合电子密度和电位研究仅涉及均质单相材料；然而，大多数为我们服务的材料由于其包含的纳米结构而具有混合特性，这通常是设计使然。我们还注意到，材料缺陷无处不在且不可避免，因此我们可以从单一均质晶体的名义上完美的区域推导出材料特性的假设在范围和“实际”应用方面是有限的。这项工作旨在提供一种新功能，用于查询纳米结构和非均质材料中纳米结构周围的键合电子密度。我们的首次尝试涉及名义纯度（99.9999+%）铝中的纳米空隙。在实现这一目标的过程中，我们必须准确绘制空位浓度并确定空位引起的相关晶格收缩，以便能够精确测量晶体势和电子密度的傅立叶系数（结构因子）（误差小于 0.1%），因此我们取得了多项发现。© 作者，由 EDP Sciences 出版。这是一篇开放获取文章，根据知识共享署名许可 4.0 条款分发（https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/）。
Doell，K。C.，Berman，M。G.，Bratman，G。N.，Knutson，B.，Kühn 核二元论，没有大量DNA消除在纤毛的Loxodes Magnus 倒塌的手性碳纳米管的超晶格 通过非线性语音>在HGTE中光引起的理想Weyl半学 日常热带降水的极端对流的极端
1心理学的认知，情感和方法系，维也纳大学，奥地利维也纳大学。2心理学系和瑞士情感科学中心，瑞士日内瓦大学。3纽约大学心理学系，美国纽约，美国。 4心理学和神经科学研究所，芝加哥大学，伊利诺伊州芝加哥，美国。 5环境与森林科学学院和美国华盛顿州华盛顿大学华盛顿大学心理学系。 6，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学心理学系。 7 Lise Meitner环境神经科学集团，德国柏林Max Planck人类发展研究所。 8 Emmett环境与资源跨学科计划，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学。 9认知科学中心，维也纳大学，奥地利维也纳。 10目前的地址：欧洲环境与人类健康中心，埃克塞特大学，英国佩林。 11当前地址：环境与气候研究中心（ECH），奥地利维也纳。 电子邮件：kimberlycdoell@gmail.com; tobias.brosch@unige.ch3纽约大学心理学系，美国纽约，美国。4心理学和神经科学研究所，芝加哥大学，伊利诺伊州芝加哥，美国。5环境与森林科学学院和美国华盛顿州华盛顿大学华盛顿大学心理学系。 6，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学心理学系。 7 Lise Meitner环境神经科学集团，德国柏林Max Planck人类发展研究所。 8 Emmett环境与资源跨学科计划，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学。 9认知科学中心，维也纳大学，奥地利维也纳。 10目前的地址：欧洲环境与人类健康中心，埃克塞特大学，英国佩林。 11当前地址：环境与气候研究中心（ECH），奥地利维也纳。 电子邮件：kimberlycdoell@gmail.com; tobias.brosch@unige.ch5环境与森林科学学院和美国华盛顿州华盛顿大学华盛顿大学心理学系。6，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学心理学系。 7 Lise Meitner环境神经科学集团，德国柏林Max Planck人类发展研究所。 8 Emmett环境与资源跨学科计划，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学。 9认知科学中心，维也纳大学，奥地利维也纳。 10目前的地址：欧洲环境与人类健康中心，埃克塞特大学，英国佩林。 11当前地址：环境与气候研究中心（ECH），奥地利维也纳。 电子邮件：kimberlycdoell@gmail.com; tobias.brosch@unige.ch6，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学心理学系。7 Lise Meitner环境神经科学集团，德国柏林Max Planck人类发展研究所。8 Emmett环境与资源跨学科计划，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学。 9认知科学中心，维也纳大学，奥地利维也纳。 10目前的地址：欧洲环境与人类健康中心，埃克塞特大学，英国佩林。 11当前地址：环境与气候研究中心（ECH），奥地利维也纳。 电子邮件：kimberlycdoell@gmail.com; tobias.brosch@unige.ch8 Emmett环境与资源跨学科计划，美国加利福尼亚州斯坦福大学斯坦福大学。9认知科学中心，维也纳大学，奥地利维也纳。10目前的地址：欧洲环境与人类健康中心，埃克塞特大学，英国佩林。11当前地址：环境与气候研究中心（ECH），奥地利维也纳。电子邮件：kimberlycdoell@gmail.com; tobias.brosch@unige.ch电子邮件：kimberlycdoell@gmail.com; tobias.brosch@unige.ch
非热光子晶格中相关光子的量子步行
纠缠熵表征了多颗粒的相关性，并揭示了开放量子系统的关键特征。但是，在非弱者系统中探索纠缠的实验实现面临挑战。并行，量子步道提供了研究非炎性物理学的潜在机制的可能性，其中包括特殊点，非铁皮皮肤效应和非Blloch相变。不幸的是，这些研究仅参与并广泛关注单个粒子的行为。在这里，我们提出并在实验中实现了在工程的非热光子晶格中的两个无法区分的光子的量子步行。我们已经成功地观察到了量子行动的单向行为，远离皮肤效应引起的边缘。此外，我们通过实验揭示了由非铁症系统中皮肤效应引起的纠缠的抑制。我们的研究可能有助于对远离热平衡的开放量子多体系统的纠缠深入了解。
用界面电荷转移诱导的有效电子掺杂的氧化物超晶格
带有线性电子色散的材料通常具有高载体迁移率和异常强的非线性光学相互作用。在这项工作中，我们研究了一种此类材料的（THz）非线性动力学HGCDTE，具有电子带分散体的高度依赖于温度和化学计量。我们展示了带隙，载体浓度和带状形状如何共同确定系统的非线性响应。在低温下，齐纳尔隧道的载体产生占主导地位，以减少整体传输的降低。在室温下，quasiballistic电子动力学驱动最大的观察到的非线性光学相互作用，从而导致透射率增加。我们的结果证明了这些非线性光学特性对电子分散和载体浓度的微小变化的敏感性。
交换关联函数的层次结构在计算岩盐和闪锌矿半导体晶格热导率中的应用
晶格热导率（κL）是晶体固体的一个重要特性，对热管理、能量转换和热障涂层具有重要意义。基于密度泛函理论（DFT）的计算工具的进步使得能够有效利用基于声子准粒子的方法来揭示各种晶体系统的潜在物理原理。虽然高阶非谐性通常用于解释晶体中的异常传热行为，但DFT中的交换关联（XC）函数对描述非谐性的影响却在很大程度上被忽视了。XC 函数对于确定 DFT 描述固体和分子中电子/离子之间相互作用的准确性至关重要。然而，固体物理中大多数XC泛函主要侧重于计算只需要原子偏离平衡态很小位移（在谐波近似内）的性质，如谐波声子和弹性常数，而非谐性则涉及较大的原子位移。因此，对于XC泛函来说，在非谐性水平上准确描述原子相互作用更具挑战性。本研究采用多种XC泛函,如局部密度近似(LDA)、Perdew-Burke-Ernzerhof(PBE)、固体和表面的修正PBE(PBEsol)、优化的B86b泛函(optB86b)、修正的Tao-Perdew-Staroverov-Scuseria(revTPSS)、强约束和适当范数泛函(SCAN)、正则化SCAN(rSCAN)和正则化恢复SCAN(r2SCAN)以及不同的扰动阶数,包括谐波近似内的声子(HA)加三声子散射(HA+3ph)、用自洽声子理论计算的声子(SCPH)加三声子散射(SCPH+3ph)、SCPH声子加三声子和四声子散射,系统地研究了16种具有岩盐和闪锌矿结构的二元化合物的室温κL。 (SCPH+3,4ph)。结果表明，XC 函数与扰动阶表现出强纠缠，计算出的 κ L 的平均相对绝对误差 (MRAE) 受 XC 函数和扰动阶的强烈影响，导致误差抵消或放大。在 HA+3ph 级别的 revTPSS (rSCAN)、在 SCPH+3ph 级别的 SCAN (r 2 SCAN) 和在 SCPH+3,4ph 级别的 PBEsol (rSCAN) 中实现了最小 (最大) MRAE。在这些函数中，PBEsol 在最高扰动阶下表现出最高的精度。SCAN 相关函数表现出中等精度，但存在数值不稳定性且计算成本高的问题。此外，所有 XC 函数都识别出了四次非谐性对岩盐和闪锌矿结构中 κ L 的不同影响，这归因于这两种结构中不同的晶格非谐性。这些发现对于选择合适的泛函来描述非谐声子提供了有价值的参考，并为高阶力常数计算提供了见解，有助于开发更精确的固体材料XC泛函。
一个基于晶格的高效晶格后加密处理器，用于物联网应用
•基于定制的晶格PQC处理器，用于效率，硬件资源和灵活性•使用SIMD并行性进行效率计算•具有双标志路径的效率存储器访问•通过精细粒度重复资源的灵活性
声音晶格中的时间折射
简介 - 随着时变媒体的传播在各种领域都引起了很多关注。电磁系统和机械系统的先前工作都集中在培养基中的周期性变化上，从而使现象包括副局部扩增[1-3]，非互联性传播[4-7]或拓扑作用[8-10]。最近的焦点已转移到传播波与非周期性变化的相互作用，尤其是培养基特性的边界或不连续性，尤其是折射率，尤其是折射率[11-13]。由于引入了时间边界[14]，因此已将它们作为空间折射的时间类似物研究[15-22]，并扩展到一般的时空变化[23-26]。已经提出了通过快速的时间变化来实现电磁波的各种功能，例如抗反射颞涂层[27]，薄吸收器[28]或时射镜[29,30]。已经探索了时间边界的自然扩展，包括时间板和分层介质[31 - 34]和有限上升时间的边界[35]。时间边界可以启用宽带，线性频率转换[12,13]，而无需典型的考虑常规非线性频率con版本，例如相位匹配[36 - 39]。在实验上，闪光电离[40,41]，迅速变化的光学元表面[12]，金属 - 官方导体波导的超快泵送[42]和电纵向控制的水波[43] [43]已显示出使用颞界实现频率的频率。我们采用由排斥>组成的一维声音晶格至关重要的是，达到时间边界通常需要外部田地的均匀变化[40,41,43]或泵送和输入信号的精确重合[12]。在这封信中，我们介绍了弹性特性中的声波折射的第一个实验示例。