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![arXiv:2301.03268v1 [cond-mat.mes-hall] 2023 年 1 月 9 日](/simg/g:\will\search\icon\source\5\5441eb61fdb00c278b905ece909eacbfb2a37594.webp)
arXiv:2301.03268v1 [cond-mat.mes-hall] 2023 年 1 月 9 日
自从在 Cr 2 Ge 2 Te 6 [1] 和 CrI 3 [2] 的单层和双层中发现长程磁序以来，许多单层或几层厚度的（反）铁磁范德华材料已被发现。由于层间和层内交换以及磁各向异性的相互作用导致自旋纹理丰富，它们是自旋电子学的理想平台。许多反铁磁范德华材料在低温下是电绝缘的，这意味着不存在自由载流子引起的磁化衰减。因此，它们对于研究磁序的集体激发，即自旋波及其量子，磁振子 [3, 4] 具有吸引力。传统磁体中的磁振子输运已得到广泛研究，例如，通过自旋泵浦 [5]、自旋塞贝克效应 (SSE) [6] 和电磁振子自旋注入/检测 [7]。反铁磁体赤铁矿 [8]、氧化镍 [9] 和 YFeO 3 [10] 中的长距离磁振子传输已被证实。低阻尼亚铁磁钇铁石榴石 (YIG) 超薄膜是高效磁振子传输的首选材料，它以强烈增强的磁振子电导率形式显示出二维 (2D) 相对于三维 (3D) 传输的有益效应 [11]。温度梯度驱动的磁振子自旋输运 (SSE) [12] 已被报道存在于铁磁和反铁磁范德华材料中 [13, 14]。然而，局部和非局部 SSE 仅提供有关磁振子传输特性的复杂信息。热磁振子电流是由整个样品中的热梯度产生的，因此很难区分磁振子弛豫长度和磁振子自旋电导率 [7, 11]。CrCl 3 [15] 的反铁磁共振揭示了声学和光学磁振子模式的存在，但并未解决它们在自旋输运中的作用。因此，为了评估范德华磁体在自旋电子学应用中的潜力，我们必须研究由微波或我们将在此处展示的电注入局部产生的磁振子的传播。
未来银行- AI整体赋能
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成果报告书- 防卫省・自卫队
开发 - 试制耐振单腿基本结构模块，并在振动环境下（正弦波33Hz、最大加速度5G）验证发电操作（振动环境条件以JIS汽车零部件耐振要求为准） - 在上述振动环境下，模块发电耐久性达到100小时以上 - 耐振模块结构及相关周边技术的知识产权申请 自2017年度起，针对上述目标2的内容，我们决定在振动环境下（正弦波33和67Hz、最大加速度5和10G）验证发电操作。 为了实现这些目标，我们将采取以下步骤： ①提高环保型Mg2Si热电发电材料的热耐久性经过申请人迄今为止的努力，已确认Mg2Si材料本身的发电元件在空气中600℃下经过3000小时以上仍能保持稳定。此项委托工作将确保引入热电池所需的模块化结构的耐用性。 ② 开发最适合发电的新型高耐久单腿结构模块 本次委托项目中，Mg2Si热电材料具有基本热电发电能力高、在热电材料中重量最轻、环境负荷小等特点。为此，采用了单腿型热电发电模块结构，该结构仅由n型半导体Mg2Si构成。 ③在发电环境中，使用振动试验机，在接近真实环境的条件下评估发电特性。通过叠加汽车零部件通常所要求的水平的振动环境（JIS规定的汽车零部件耐振环境：正弦波加速度5G、33Hz），努力确保发电模块的耐久性。 B.热电池专用DC-DC电源转换器实用化基本要素技术本项目的目标如下： 目标1：专用于热电发电模块的电容器堆叠型DC-DC转换器，转换效率达80%
结果报告 - 防卫省/自卫队
・耐振 Unireg 基本结构模块的原型以及励磁环境下的发电运行验证（正弦波 33 Hz，最大加速度 5 G）（励磁环境条件为 JIS 汽车零部件的耐振要求）・模块功率在上述振动环境下的发电耐久性为100小时以上 ・抗振模块结构及相关外围技术的知识产权申请 此外，从2017年度起，上述目标2决定验证激励环境（33和67 Hz正弦波，最大加速度5和10 G）下的发电操作。 为了实现这些目标，我们将采取以下举措。 ① 提高环境负荷低的Mg 2 Si热电发电材料的热耐久性 申请人之前的努力表明，Mg 2 Si材料本身即使在600℃下3000小时或更长时间后也能保持发电元件的电阻值。气氛稳定。这项委托工作将确保模块结构的耐用性，这在将其引入热电池时是必要的。 ②开发针对发电优化的高耐用新型Unireg结构模块在本次委托工作中，Mg 2 Si热电材料具有基础热电发电能力高、热电材料中重量最轻、环境影响低等特点。为此，我们将采用unireg型热电发电模块结构，该结构只能由n型半导体Mg 2 Si构成。 ③ 在发电环境下使用振动试验机评价接近实际环境的发电特性汽车零部件一般要求水平的振动环境（JIS所示的汽车零部件耐振动环境：正弦波加速度5G、33Hz） ）保证发电模块的耐用性。 B.热电池DC-DC功率变换器实际应用的基础技术本项目的目标如下。 目标1：热电发电模块专用电容堆积式DC-DC转换器的转换效率达到80%
模拟飞行的操作模态分析...
摘要：本研究论文的框架涉及一种称为“颤振”的现象，这是一种众所周知的动态气动弹性不稳定性，由结构振动和非定常气动力相互作用引起，振动水平可能引发较大振幅，最终导致飞机在几秒钟内发生灾难性故障。颤振预测和颤振清除是飞机设计、开发和认证过程中的主要问题。因此，认证必须保证飞机在整个飞行包线内没有颤振。在 FLEXOP（无颤振飞行包线扩展以提高经济性能）项目框架内，已经实施了一种频域中仅输出的操作模态参数估计算法，用于监测气动弹性模式的演变，从而几乎实时地监测颤振。因此，已经生成了 FLEXOP 飞机的集成气动弹性仿真模型。
第 10 讲：气动弹性 G. Dimitriadis
• 这三种力之间的相互作用可能导致多种不良现象： – 发散（静态气动弹性现象） – 颤振（动态气动弹性现象） – 极限环振荡（非线性气动弹性现象） – 涡旋脱落、抖振、驰振（非稳定气动现象）
讲座 10：气动弹性 G. Dimitriadis
• 这三种力之间的相互作用可能导致多种不良现象： – 发散（静态气动弹性现象） – 颤振（动态气动弹性现象） – 极限环振荡（非线性气动弹性现象） – 涡旋脱落、抖振、驰振（非稳定气动现象）
量子参量振荡器中共振力引起的对称性破缺
参量振子的量子动力学越来越受到理论和实验界的关注 [1-16]。在一定程度上，这种兴趣来自于参量振子的新应用，特别是在量子信息领域的应用。在更广泛的背景下，此类振子为研究远离热平衡的量子动力学和揭示其迄今未知的方面提供了一个多功能平台，隧穿新特征和新的集体现象就是例子。动力学特征之一是多态量子系统中详细平衡的出现和特征，这也是本文的动机之一。在很大程度上，参量振子的重要性在于其对称性。此类振子是具有周期性调制参数（如特征频率）的振动系统，其振动频率为调制频率 ω p 的一半。经典上，振动态具有相等的振幅和相反的相位 [17]，这是周期倍增的一个基本例子。量子力学上，振动态可被认为是符号相反的广义相干态 [18]。弗洛凯本征态是频率为 ω p / 2 的振动态的对称和反对称组合。一般来说，在量子信息中使用参量振子需要进行破坏其对称性的操作，参见文献 [19]。对称性破坏可以通过在频率为 ω p / 2 处施加额外的力来实现。从经典角度来看，这种力的作用可以从图 1(a) 中理解。由于振动态具有相反的相位，因此力可以与两个状态中的其中一个同相，从而增加其
麦克风手册第 1 卷 - 理论 - Brüel & Kjær
简介 ................................................................................................................ 2 – 7 设计说明 .............................................................................................................. 2 – 7 材料和工艺要求 .............................................................................................................. 2 – 9 传导原理 .............................................................................................................. 2 – 11 振膜和空气刚度 ...................................................................................................... 2 – 15 静压均衡 ............................................................................................................. 2 – 16 低频响应和通风口位置 ............................................................................................. 2 – 17 高频响应 ............................................................................................................. 2 – 20 麦克风灵敏度 ............................................................................................................. 2 – 24 通过等效电路进行麦克风建模 ............................................................................. 2 – 25 振膜系统的声阻抗 ............................................................................................. 2 – 27 振膜系统的等效体积 ............................................................................................. 2 – 28
被不可穿透的球形腔限制的多个电子原子的能态、振子强度和极化率
[1] 张志华, 庄国忠, 郭可欣, 袁建华, Superlatt.微结构。 2016，100，440。[2] a)FK Boz，B. Nisanci，S. Aktas，SE Okan，Appl。冲浪。科学。 2016年，387，76； b) S. Yilmaz，M. Kyrak，国际。 J. Mod.物理。 B 2018 , 32 , 1850154. [3] RLM Melono, CF Lukong, O. Motapan, J. Phys. B：At.，Mol.选择。物理。 2018，51，205005。[4] G. Safarpour、MA Izadi、M. Nowzari、E. Nikname、MM Golshan、Commun。理论。物理。 2014 ，61，765。[5] Y. Yakar，B. Çakır，A. Özmen，Int. J. Mod.物理。 J 2007 , 18 , 61 [6] H. Kes, A. Bilekkaya, S. Aktas, S. Okan, Superlatt.微结构。 2017 ，111，966. [7] a)O. Akankan、I. Erdogan、H. Akbas ̧、Phys. E 2006,35,217； b) XC Li、CB Ye、J. Gao、B. Wang、Chin。物理。 B 2020 , 29 , 087302. [8] a)XC Li, CB Ye, J. Gao, B. Wang, Chin.物理。 B 2020，29，087302； b) JD Castano-Yepes、A. Amor-Quiroz、CF Ramirez-Gutierrez、EA Gomez、Phys。 E 2020，109，59。[9] a)H. El, AJ Ghazi, I. Zorkani, E. Feddi, A. El Mouchtachi, Phys. B2018，537，207； （b）E. Niculescu、C. Stan、M. Cristea 和 C. Trusca，Chem.物理2017 ，493 ，32。[10] a)B. Cakir、Y.Yakar、A.Ozmen，Chem.物理。莱特。 2017年，684，250； b) Y. Yakar、B. Çakir、A. Özmen，Chem.物理2018，513，213。