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World File Search System热声子
利用压缩声子进行囚禁离子量子信息处理
囚禁离子为量子计算和模拟提供了一个完美的平台，但提高它们的相干性仍然是一个关键挑战。本文，我们提出并分析了一种通过参数放大离子运动来增强囚禁离子系统中相干相互作用的新策略——通过挤压集体运动模式（声子），它们介导的自旋-自旋相互作用可以得到显著增强。我们通过展示它如何增强对量子计量有用的集体自旋态，以及如何提高多离子系统中双量子比特门的速度和保真度来说明这种方法的强大功能，这是可扩展囚禁离子量子计算的重要组成部分。我们的结果也与许多其他由玻色子介导自旋相互作用的物理平台直接相关。
魔术扭曲的双层石墨烯中的声子冷却
了解电子 - 波相互作用在根本上很重要，并且对设备应用具有至关重要的影响。但是，在魔法角度附近的扭曲的双层石墨烯中，目前缺乏这种理解。在这里，我们使用时间和频率分辨的光电压测量方法研究电子音波耦合，作为声子介导的热电子冷却的直接和互补探针。我们发现在魔术角靠近扭曲的双层石墨烯的冷却时，我们发现了一个显着的加速：冷却时间是从室温下降到5 kelvin的几次picseconds，而在原始的双层石墨烯中，在较低温度下，冷却到声子变为较慢。我们的实验和理论分析表明，这种超快冷却是超晶格形成的组合作用，具有低功能的Moiré声子，空间压缩的电子Wannier轨道以及降低的超晶格Brillouin区域。这可以实现有效的电子 - phonon umklapp散射，从而克服了电子 - phonon动量不匹配。这些结果将扭转角建立为控制能量放松和电子热流的有效方法。
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页次壹、开会程序..................................................... 1 贰、开会议程..................................................... 2 叁、选举事项..................................................... 3 肆、其他议案..................................................... 3 伍、临时动议..................................................... 3 陆、散会......................................................... 3 附件ㄧ、 董事(含独立董事)候选人名单............................... 4 二、 董事候选人兼任其他公司之职务明细表........................ 6 附录ㄧ、 公司章程................................................. 8 二、 股东会议事规则........................................... 14 三、 董事选任程序............................................. 22 四、 全体董事持股情形......................................... 25
μSR 实验进展与缪子源发展趋势*
（c）浸入量子自旋液体中的磁液滴[15]； （d）磁电材料表面上方的单个电荷，Cr 2 O 3，诱导表面下方的图像单极，然后图像单子在表面上方产生理想的单极磁场[20]。
使用Phononic Crystals的工程语音量相互作用
1 John A. Paulson School of Engineering and Applied Sciences, Harvard University, Cambridge, Massachusetts 02138, USA 2 QuTech, Delft University of Technology, PO Box 5046, 2600 GA Delft, The Netherlands, EU a) E-mail: kkuruma@seas.harvard.edu b) E-mail: loncar@seas.harvard.edu Abstract The ability to固体中的控制声子是从量子信息处理到传感的各种量子应用的关键。通常，声子是噪声和破坏性的来源，因为它们可以与各种固态量子系统相互作用。为了减轻这种情况，量子系统通常在毫米的温度下运行，以减少热声子的数量。在这里，我们演示了一种依赖于状态的工程语音密度的替代方法，从光子带隙结构中汲取了灵感，这些启发已用于控制量子发射器的自发发射。我们使用完整的Phononic带隙设计和制造钻石音调晶体，跨越50-70 gigahertz，量身定制，以抑制带有热浴的谐振声子的单个硅接收色中心的相互作用。在4开尔文时，我们证明了与大块相比，颜色中心的彩色中心的轨道弛豫率降低了18倍。此外，我们证明了声音带隙可以有效抑制高达20 kelvin的声子彩色中心相互作用。除了在较高温度下实现量子记忆的操作外，设计Qubit-Phonon相互作用的能力还可以使量子科学和技术的新功能能够使用，在该功能中，将声子用作量子信息的载体。工程量子系统与声子/振动的相互作用是广泛学科的重要任务，包括量子信息1-3，光电4，计量学5，能量收获6和传感7,8。相干的声子可以作为量子信息的载体9,10发挥重要作用，而热声子也会在单个量子水平下对许多量子系统的相干性质产生负面影响，并最终限制量子设备的连贯性11,12。解决此问题的最常见方法是在降低的温度下（通常在Milli-Kelvin范围内），以减少9,13,14的热声子的种群。但是，这种方法需要复杂且昂贵的低温系统，并且不会减轻
隐藏的声子高速公路促进了扭曲过渡金属二分法异质结构中的光诱导的中间层中的能量转移
垂直堆叠的范德华（VDW）异质结构具有独特的电子，光学和热特性，可以通过扭曲角工程来操纵。然而，双层界面处的弱语音耦合施加了基本的热瓶颈，以实现未来的二维设备。使用超快电子衍射，我们直接研究了照片诱导的MOS 2 /WS 2中的非平衡声子动力学，在4°扭曲角度和WSE 2 /Mose 2的旋转角度为7°，16°，16°和25°和25°。，我们确定了一个层间传热通道，其特征时间尺度为约20个皮秒，假设初始内部内部热化的分子动力学模拟比分子动力学模拟快约一个数量级。涉及声子散射的原子计算表明，此过程起源于初始层间电荷转移和散射之后的非热声子种群。我们的发现通过调整非平衡声子种群来提出VDW异质结构中热管理的途径。
使用神经网络力场研究的带有缺陷双层的声子传输
摘要：我们使用基于神经网络力场的平衡分子动力学模拟探索了含有缺陷的双层PTST的声子传输性能。缺陷证明在降低结构的热导率方面非常有效，并且花缺陷具有与双重空缺相当的效果特别强大。此外，由于在高温下结构不稳定性而导致的结构的电导率表现出异常的温度依赖性。，我们通过预测的状态声子密度来研究对缺陷围绕正常模式的失真，并找到包括局部模式和蓝移的多种现象。■引言二维（2D）晶体通常具有缺陷，可以通过各种方法在合成过程中意外或故意引入它们。1研究这些缺陷对2D材料中声子传输的影响不仅对于在现实条件2，3中理解热传输物理学至关重要，还要为诸如热电和光电设备等应用找到最佳候选系统，以及热晶体管。1，4
srtio3膜中的高度限制的Epsilon-near-near-Zero和表面声子polariton
最近的理论研究表明，过渡金属钙钛矿氧化物膜可以在红外范围内启用表面声子极化子，而低损失和比散装crys-thals的次波长更强。到目前为止，尚未在实验上观察到这种模式。Here, using a combination of far- fi eld Fourier-transform infrared (FTIR) spec- troscopy and near- fi eld synchrotron infrared nanospectroscopy (SINS) ima- ging, we study the phonon polaritons in a 100 nm thick freestanding crystalline membrane of SrTiO 3 transferred on metallic and dielectric sub- strates.我们观察到一种对称 - 抗对称模式的分裂，从而产生了Epsilon-near-Zero和Berreman模式，以及高度构型（以10倍）传播声子偏振子，这两者都是由膜的深度亚波厚度造成的。基于分析有限二极管模型和数值差异方法的理论建模充分证实了实验结果。我们的工作揭示了氧化物膜作为红外光子学和偏光元素的有前途的平台的潜力。
测量扭曲双层中的声子分散和电子强调耦合
1浓缩物理系，魏兹曼科学研究所，rehovot 76100，以色列。2国家材料科学研究所，1-1 Namiki，Tsukuba，日本305-0044。 3耶鲁大学纽黑文耶鲁大学物理系。 4 imdea纳米科学，法拉第9号，28049，西班牙马德里。 5 Donostia国际物理中心，Paseo Manuel deLardizábal4，20018 SanSebastián，西班牙。 6 Dahlem复杂量子系统中心和Fachbereich Physik，FreieUniversität柏林，14195柏林，德国。 †这些作者对这项工作也同样贡献。 *通信：shahal.ilani@weizmann.ac.il2国家材料科学研究所，1-1 Namiki，Tsukuba，日本305-0044。3耶鲁大学纽黑文耶鲁大学物理系。4 imdea纳米科学，法拉第9号，28049，西班牙马德里。5 Donostia国际物理中心，Paseo Manuel deLardizábal4，20018 SanSebastián，西班牙。 6 Dahlem复杂量子系统中心和Fachbereich Physik，FreieUniversität柏林，14195柏林，德国。 †这些作者对这项工作也同样贡献。 *通信：shahal.ilani@weizmann.ac.il5 Donostia国际物理中心，Paseo Manuel deLardizábal4，20018 SanSebastián，西班牙。6 Dahlem复杂量子系统中心和Fachbereich Physik，FreieUniversität柏林，14195柏林，德国。 †这些作者对这项工作也同样贡献。 *通信：shahal.ilani@weizmann.ac.il6 Dahlem复杂量子系统中心和Fachbereich Physik，FreieUniversität柏林，14195柏林，德国。†这些作者对这项工作也同样贡献。*通信：shahal.ilani@weizmann.ac.il