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![[3]三角形石墨烯纳米纤维的区域选择性的地表合成](/simg/1\1a0d14a137e87ec88ba8c6a4b034dc9510798818.webp)
[3]三角形石墨烯纳米纤维的区域选择性的地表合成
摘要：将低能状态的集成到自下而上的石墨烯纳米纤维（GNRS）中是一种强大的策略，用于实现具有量身定制的纳米电子带量身定制的电子带结构的材料。低能零模型（ZMS）可以通过在石墨烯的两个sublattices之间产生不平衡来引入纳米仪（NGS）。这一现象是由[n]三角形（n∈）的家族举例说明的。在这里，我们证明了[3]三角形 - gnrs的合成，这是一种由五元环连接的[3]三角形链的grigular一维链（1D）链。在相邻[3]三角形上的ZM之间的杂交导致狭窄的带隙，E e g，exp〜0.7 eV的出现，以及使用扫描隧道谱图对实验验证的拓扑结束状态。紧密结合和第一原理密度功能理论计算局部密度近似值证实了我们的实验观察结果。我们的合成设计利用了单体构建块的选择性在表面上的从头到尾耦合，从而实现了[3]三角形 - gnrs的区域选择性合成。详细的从头算理论提供了对地面自由基聚合机制的见解，揭示了Au-C键形成/断裂在推动选择性中的关键作用。■简介
参考：Paramasivam Sathishkumar，Gangadharan Shakhil Ponnarassery，MiloševićMilorad，Perali Andrea.- High-tc Berezinskii-Kosterlitz--
在追求超导性的较高临界温度时，在二维（2D）中的电子带和Van Hove奇异性（2D）中已成为一种潜在的方法，可以根据含义的期望来增强Cooper配对。然而，这些特殊的电子特征抑制了超级流体的超导系统中的超级流体施工，因此在二维超导系统中的过渡（BKT）过渡，导致出现了由于超导导性引起的超导电性流量引起的显着pseudogap法律。在强耦合方案中，发现超流动性的一个与超导差距成反比，这是有助于强烈抑制超级抑制超级流动性的因子。在这里，我们揭示了上述限制在2D超导电子系统中避免使用，具有很强的配对强度与具有较弱的电子配对强度的深带相结合的电子带。由于多播的影响，我们演示了一种类似筛选的机制，该机制绕过了抑制超级流体的抑制。我们报告了通过对两个频率启示元之间的映射耦合调谐和成对的交换耦合，报告了BKT过渡温度大量增强的最佳条件，并大量增强了伪制度。
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[3]三角形石墨烯纳米纤维的区域选择性的地表合成
摘要：将低能状态的集成到自下而上的石墨烯纳米纤维（GNRS）中是一种强大的策略，用于实现具有量身定制的纳米电子带量身定制的电子带结构的材料。低能零模型（ZMS）可以通过在石墨烯的两个sublattices之间产生不平衡来引入纳米仪（NGS）。这一现象是由[n]三角形（n∈）的家族举例说明的。在这里，我们证明了[3]三角形 - gnrs的合成，这是一种由五元环连接的[3]三角形链的grigular一维链（1D）链。在相邻[3]三角形上的ZM之间的杂交导致狭窄的带隙，E e g，exp〜0.7 eV的出现，以及使用扫描隧道谱图对实验验证的拓扑结束状态。紧密结合和第一原理密度功能理论计算局部密度近似值证实了我们的实验观察结果。我们的合成设计利用了单体构建块的选择性在表面上的从头到尾耦合，从而实现了[3]三角形 - gnrs的区域选择性合成。详细的从头算理论提供了对地面自由基聚合机制的见解，揭示了Au-C键形成/断裂在推动选择性中的关键作用。■简介
![arxiv：2312.09017v2 [cond-mat.supr-con] 2024年5月16日](/simg/a\a5808a69b156b3c61bcfc1af06ffb9c058e94c2c.webp)
arxiv：2312.09017v2 [cond-mat.supr-con] 2024年5月16日
在追求超导性的较高临界温度时，在两个维度（2D）中的电子带和范霍夫奇异性（2D）中已成为一种潜在的方法，以增强库珀配对。然而，这些特殊的电子特征抑制了超级流体的超导系统中的超级流体施工，因此在二维超导系统中的过渡（BKT）过渡，导致出现了由于超导导性引起的超导电性流量引起的显着pseudogap法律。在强耦合方案中，发现超流动性的一个与超导差距成反比，这是有助于强烈抑制超级抑制超级流动性的因子。在这里，我们揭示了上述限制在2D超导电子系统中避免使用具有较弱的电子配对强度的深层配对强度与深层带相结合的电子带。由于多播的影响，我们演示了一种类似筛选的机制，该机制绕过了抑制超级流体的抑制。我们报告了通过对两个频率启示元之间的映射耦合调谐和成对的交换耦合，报告了BKT过渡温度大量增强的最佳条件，并大量增强了伪制度。
1在...
3 ICREA-CATALANA DE RECERCA I ESTUDISAVANçats，巴塞罗那，西班牙 *JENS.BIEGERT@ICFO.EU.EU†SIDIROPO@MBI-Berlin.de激发电子带结构的极端网络的准园林，是电子带的电气循环的网关。在多体系统中，准粒子动力学受到电子单粒子结构的强烈影响，并且在弱的光学激发方案中进行了广泛的研究。然而，在强烈的光学激发下，光场相干驱动载体，多体相互作用的动力学可能导致新的量子阶段，这在很大程度上仍未得到解决。在这里，我们通过对石墨中的Van Hove奇异性附近的电荷载体的强烈光学激发来诱导如此高的非平衡多体状态。我们将系统的演变调查为具有attosent Soft X射线核心水平光谱的强驱动的光启动状态。出乎意料的是，我们发现光导率的增强量是量子电导率的近十倍，并将其定位在平坦带中的载体激发中。这种相互作用状态与载流子 - 载体相互作用具有强大的功能，与相干的光学声子充当吸引人的吸引力，让人联想到超导性。强驱动的非平衡状态与单粒子结构和宏观电导率明显不同，这是非绝热多体状态的结果。在强驱动的冷凝物质系统中的光学诱导的电子相变表现出来自均衡状态的不平衡状态，例如声子的光激发及其非线性耦合至电子状态1-5。但是，在室温下发生相变的状态密度非常高。诱导此类新阶段的门户是布里鲁因区域边缘的高摩孔电子状态，其中单粒子电子带结构表现出极值，例如平面电子带6,7。最近在石墨烯中观察到了具有类似于超导性8,9或磁性10,11的特性的相关的电子状态的电子激发（VHS），相关的电子状态相关。的散装石墨中的电子相变的插入式化合物，其在VHS 12,13附近的费米水平。有些作品甚至报告了在高温下高度热解石墨（HOPG）中可能发生的相变。但是，确切的机制仍在争论14-17。hopg与ab（bernal）堆叠van-der-waals绑定的层是有趣的，例如材料与双层 - 格拉烯具有相似特性的研究；参见图1a。在两个系统中，相邻层中电子状态的层间耦合均取升了dirac点的频段的堕落，这导致以K-Point 18,19的带隙小于60 MeV的分裂频段。相比之下，频带在H点周围保持线性，即电荷载体的行为像无质量的零粒子20。k点处的分裂频段通过近乎分散的频带连接到H点，从而删除了电子系统的二维（2D）限制；因此，通过层中
石墨烯和2D材料的简介作业问题集1 29.04.2024
kagome Lattices具有有趣的晶体结构，并具有三分为基础，重复以填充晶体晶格。在图2中，组成单位细胞的三个原子以红色（R），绿色（G）和蓝色（B）标记，以及将最近邻居连接为⃗δ1，⃗δ2和⃗δ3的载体。我们将计算此Kagome晶格的电子带结构。为简单起见，让我们假设原子R，G和B是相同类型的元素，并且电子在最近邻居的P Z轨道之间跳跃。
作为阳极材料探索1T和1H相的铁砷氧化物单层
*相应的作者： - pparida@iitp.ac..1摘要这项理论研究深入研究了两个六角形铁杆菌单层的结构，电子和电化学特性，1T-法和1H-FEAS，重点介绍其质地元素电池的潜在阳极材料。先前的研究强调了在室温下1T-雌激素的铁磁性质。我们的计算表明，这两个阶段都具有自旋偏振电子带结构的金属行为。电化学研究表明，1T-五叶单层对液离子的离子电导率比1H-FEAS期更好，这归因于0.38 eV的较低的激活屏障。此特征表明充电速度更快。两个富阶段均表现出可比的理论能力（372mahg⁻。），表现优于商业石墨阳极。最大LI原子吸附的平均开路电压为1H-FEAS为0.61 V，1T-FEAS的平均开路电压为0.61 V。在这两个阶段上LI原子的最大吸附上的体积膨胀也非常小于商业使用的阳极材料（例如石墨）。此外，Li原子上的吸附到1H-五叶中可以引起从铁磁性到抗铁磁性的显着过渡，对电子带结构的影响很小。相比之下，1T-FEAS的原始状态仍然不受LI吸附的影响。总而言之，1T-FEAS和1H-FEAS单层作为锂离子电池的有前途的阳极材料的潜力，为LI吸附后的电化学性能和相变行为提供了宝贵的见解。关键字：铁砷化铁，2D物质，阳极材料，扩散屏障，自旋极化。
在电气中极大地增强了共鸣的激子 - trion转换
图3。激子训练转换的物理机制，可实现巨大的调制。（a）在不同v g处的RT PL光谱。PL光谱的Lorentzian拟合和（B）V G = 0，（C）V G = 0.75V，（D）V G = 1V，（E）V G = 2V的相应反射率光谱。（f）电子带结构的示意图，用于指示激子曲线转换的光物理。（g）在不同V g的0V，0.5V和0.75V的光学设备中单层WS 2的时间分辨PL。（h）基于不同v g处的时间分辨PL的寿命拟合。
用界面电荷转移诱导的有效电子掺杂的氧化物超晶格
带有线性电子色散的材料通常具有高载体迁移率和异常强的非线性光学相互作用。在这项工作中，我们研究了一种此类材料的（THz）非线性动力学HGCDTE，具有电子带分散体的高度依赖于温度和化学计量。我们展示了带隙，载体浓度和带状形状如何共同确定系统的非线性响应。在低温下，齐纳尔隧道的载体产生占主导地位，以减少整体传输的降低。在室温下，quasiballistic电子动力学驱动最大的观察到的非线性光学相互作用，从而导致透射率增加。我们的结果证明了这些非线性光学特性对电子分散和载体浓度的微小变化的敏感性。
热电应用的Weyl和Dirac半法
Weyl和Dirac半学，其特征在于其独特的带状结构在费米水平（E F）附近具有线性能量色散（E VS K），已成为基于热电材料的下一代技术的有前途的候选者。它们的出色电子特性，尤其是较高的载流子迁移率和实质性的浆果曲率，它提供了潜在的潜力，可以超越常规热电材料固有的局限性。对这些材料基础的基本物理学的全面理解至关重要。本章主要集中在Weyl和Dirac半法的拓扑特性和独特的电子带结构中，提供了一个理论框架，用于理解其热电传输特性，例如Seebeck系数，电导率和导热性。浆果曲率在增强旁观系数的同时降低导热率的同时是关键重点。