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hgcdte apds检测器的开发在CEA/LETI的大气激光雷达和空间光学通信
HGCDTE APD检测器模块电信是在CEA/LETI上开发的，用于大气刺激和自由空间光学（FSO）。开发是由可以在每个检测器模块中调整的通用子组件的设计和制造驱动的，以满足每个应用程序的特定检测器要求。从目前为大气激光雷达开发的探测器模块所设定的挑战详细介绍了此类子组件的优化，该挑战在AIRBUS的R＆T CNES项目的范围内以及H2020 Project holdon的R＆T项目范围以及FSO，以及在ESA项目的范围内与Mynaric Laserc的lasercom lasercom gmbhhs of airbus和FSO。最近已将两个检测器模块传递到空中客车DS进行广泛的LIDAR仿真测试。表明，与先前开发的大面积检测器相比，输入噪声，NEP = 10-15fw/√Hz（5个光子RMS）已减少了三分，尽管带宽已增加到180 MHz，以响应高空间深度分辨率的要求。在发现短光脉冲后200 ns时，时间延迟为10 -4，这与诸如测深分析之类的激光雷达应用兼容。
开发用于太空应用的 CdTe 光谱成像
1 硬 X 射线成像光谱 11 I 硬 X 射线面临的主要科学挑战 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 II.2 CdTe 与其他半导体的比较 . ... 24 II.3.d 小像素效应： . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ...
HgCdTe APD 探测器的高速、低光子数和大动态范围光电检测开发
HgCdTe 雪崩光电二极管 (APD) 由 CEA/Leti 开发，用于实现需要检测每个空间和/或时间箱中少量光子所含信息的应用，例如 LiDAR 和自由空间光通信。此类探测器的要求与应用密切相关，这就是为什么 HgCdTe APD 技术和用于提取检测到的光电流的近距离电子设备都需要针对每种应用进行优化的原因。本通讯报告了在 H2020 项目 HOLDON 范围内制造的高动态范围 LiDAR 应用探测器和与 Mynaric Lasercom AG 合作制造的高数据速率 FSO 的开发结果。对于 FSO 应用，我们已测量了直径为 10 µm 的 APD 在单位增益下的 10 GHz 带宽。在更高的 APD 增益和直径下，BW 目前分别受载流子传输和小面积和大面积 APD 中的电阻电容积限制。对于 LiDAR，我们开发了由并联二极管阵列组成的 APD，其直径高达 200 µm，雪崩增益大，M>100，将与专用 CMOS 放大器混合使用。该电路旨在实现光子散粒噪声限制的线性检测，信号动态范围为 6 个数量级，观察时间范围从 ns 到 µs。在单位 APD 增益下进行的首次表征表明，HOLDON 探测器将满足灵敏度和线性动态范围方面的大多数所需性能参数。
使用光致发光的3-尾丙酸（3MPA）CDTE量子点和洋葱果皮提取物中的槲皮素测定
基于淬灭效果，开发了一种量化槲皮素（QUE）的方法，这种类黄酮对水溶液中3-甲基托托酸（3MPA）CDTE量子点（QDS）的光致发光作用。来自3MPA -CDTE QD的发光（460/527 nm）（估计为1.5×10 -7 mol l -1）产生了在5.0×10 -6和6.0×10 -6和6.0×10 -5 mol l -1之间的发光淬灭信号之间的发光淬灭信号之间的线性关系（r 2 0.990）。在存在其他类黄酮和维生素C的情况下，该方法成功地用于量化Que，检测到3.2×10 -6 mol l -1。10 -5 mol L -1 Que水平的标准偏差为2％。评估了其他类黄酮在QDS发光中的作用，并且在儿茶素和黄酮的情况下未观察到干扰（浓度高达QUE的5倍）。Histeritin，naringenin，kaempferol和Galangin在相同浓度的Que中没有任何干扰。但是，即使在相同浓度的Que中，莫林也会干扰。维生素C的浓度高于Que的10倍的浓度高出10倍。通过提出的方法确定了操纵配方和食物补充胶囊中Que的含量，并将其与HPLC获得的结果进行了比较。最后，使用3MPA-CDTE QDS测定槲皮素，以分析薄层色谱法后黄色和红洋葱提取物，以使Que选择性。
用界面电荷转移诱导的有效电子掺杂的氧化物超晶格
带有线性电子色散的材料通常具有高载体迁移率和异常强的非线性光学相互作用。在这项工作中，我们研究了一种此类材料的（THz）非线性动力学HGCDTE，具有电子带分散体的高度依赖于温度和化学计量。我们展示了带隙，载体浓度和带状形状如何共同确定系统的非线性响应。在低温下，齐纳尔隧道的载体产生占主导地位，以减少整体传输的降低。在室温下，quasiballistic电子动力学驱动最大的观察到的非线性光学相互作用，从而导致透射率增加。我们的结果证明了这些非线性光学特性对电子分散和载体浓度的微小变化的敏感性。
背部接触金属工作功能对CDTE太阳能电池性能的影响
CDTE薄膜太阳能电池由于电荷损失而导致背部接触材料的工作功能不匹配而导致后部接触的功率损失。因此，有必要通过创建大型肖特基屏障来找到适当的背接触材料，这些材料不会降低细胞性能。用于降低屏障高度的既定策略之一是将具有高功能功能的金属沉积到CDTE背面。在这项研究中，我们使用了金属工作函数的普遍报道值的平均值来研究各种金属（用作返回接触）对CDTE太阳能电池性能的影响。没有任何其他策略来克服肖特基触点，当使用低于5.0 eV的金属时，太阳能电池的效率会严重降低。诸如PT，PD和AU等具有很高工作功能的金属产生的细胞效率高达18.6％，但较低的工作功能金属（如AL）几乎将效率完全降低到低于0.5％。我们的发现表明，Schottky屏障主要影响VOC和FF，因为JSC仅显示略有减少。受到极端工作温度的影响，效率在很大程度上随温度而降低。对于表现最高的金属，已获得-0.3至-0.45/ o的温度系数。
基于CDTE的薄膜光伏
MSE＆ECE系，犹他大学，犹他州盐湖城，犹他州84112，美国B能源转换研究所（退休），特拉华大学，纽瓦克大学，19716年，美国C Wright Photovoltaics创新与商业化中心，托莱多大学，托莱多大学，俄亥俄州托莱多大学，俄亥俄州，俄亥俄州，43606，43606，CO o decoper of co co co co co co co co co co co co co co co w wright o。美国E First Solar Inc，1035 Walsh Ave，Santa Clara，CA，95050，美国Ft Colorado州立大学。 Collins, CO, 80523, USA g National Renewable Energy Laboratory (NREL), Golden, CO, 80401, USA h Universita ' di Verona, Department of Computer Science, Ca ' Vignal 2- Strada Le Grazie 15, 37134, Verona, Italy i Department of Physics and Astronomy, Bowling Green State University, Bowling Green, OH, 43403, USA j Department of Physics, University of Illinois芝加哥，芝加哥，伊利诺伊州芝加哥，美国K Crest，沃尔夫森机械，电气和制造工程学院，拉夫堡大学，拉夫堡大学，LOUGHBOROUGH，LE11 3TU，英国L美国地质调查局，地质与矿产科学中心，12201 Sunrise Valley DR，Reston，Reston，弗吉尼亚
对 PILATUS3 CdTe 探测器进行多能量校准，用于磁约束聚变等离子体的硬 x 射线测量
1 普林斯顿等离子体物理实验室，美国新泽西州普林斯顿 08540 2 DECTRIS 有限公司，瑞士巴登-达特维尔 5405 3 威斯康星大学麦迪逊分校工程物理系，威斯康星州麦迪逊 53706，美国 PPPL 开发了基于 PILATUS3 X 100K-M CdTe 探测器的多能量硬 X 射线针孔相机，以安装在 WEST 托卡马克上。该相机将用于研究热等离子体特性（例如电子温度）以及非热效应（例如 LHCD 产生的快速电子尾和逃逸电子的诞生）。该系统的创新之处在于可以为探测器的每个 ~100k 像素独立设置阈值能量。此功能允许以足够的空间和时间分辨率（~1 厘米，2 毫秒）和粗能量分辨率测量多个能量范围内的 X 射线发射。在本工作中，使用钨 X 射线管和各种荧光靶（从钇到铀）的发射，在 15-100 keV 范围内校准了每个像素的能量依赖性。对于每个能量间隔，对应于 K α 发射线对的数据都与特征响应度（“S 曲线”）拟合，该响应度描述了每个像素 64 个可能的能量阈值上的探测器灵敏度；通过对每个 ~100k 像素的电荷灵敏放大器后的 6 位数模转换器的电压进行微调，可以探索这种新颖的能力。本工作介绍了校准结果，包括统计分析。结果发现，可实现的能量分辨率主要受 S 曲线宽度的限制，对于阈值能量高达 50 keV 的情况，S 曲线宽度为 3-10 keV，对于 60 keV 以上的能量，S 曲线宽度为 ≥ 20 keV。
