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HG在1911年通过Kamerlingh Onnes测得的零电阻过渡。 阻力和欧姆定律•继续电子电流•...
HG在1911年通过Kamerlingh Onnes测得的零电阻过渡。HG在1911年通过Kamerlingh Onnes测得的零电阻过渡。
HG在1911年通过Kamerlingh Onnes测得的零电阻过渡。阻力和欧姆定律•继续电子电流•...
（原子...之前）电流：电线中电荷流量的速率（单位1安培，a = 1 c/s：1 a in lightbulb; ma在计算机中的Ma）•按电源定义为
电子 - 音波耦合和超导t c
纸，我们表明，这两种数量实际上存在固有的上限，这取决于金属相对于电子晶体相互作用的稳定性。我们将结果与实验数据进行了比较，并认为室温超导性完全是现实的，但仅在富含氢的化合物中。问题：“最大可能的超导t c？”自从1911年在Onnes发现超导性以来，尽管在这一领域取得了显着进展[7-12]，但仍未得到答复。同时，在大气压力下，实际材料的T C在超过一百年（1911-2011）的实验经验中，在大气压力（大气压力上）的T C不超过133 k，而在高架压力（约30 GPA）处的T C不超过160 K。据信金属氢是具有最高临界温度之一的超导体[13，14]。这是因为T C与晶格振动频率成正比，在该材料中，由于氢是最轻的元素，因此在该材料中最高。不幸的是，产生金属氢需要超过450 GPA的压力[15，16]，在当前实验技术的范围内进行运输测量。但是，有一种巧妙的溶液 - 将氢气与其他元素合金[17]。这提供了有效的化学压力，从而减少了产生稳定金属所需的外部压力。确实，压缩多氢化物成为自2014年和2018年发现记录超导以来的最高t C的领导者。
孔超导性
在1911年，Kamerlingh Onnes在实验中发现了某些称为“上跨导体”的金属，在过去[1] [1] [1] [2] [2]中发现了零电阻的状态。，如果在t> t c的超级导管的内部存在磁场，则当温度降低到t Meissner效应令人惊讶：在1933年之前，预计超导体会排除磁场，但不会排出磁场。 这是Fara-Day的定律，被称为“ Lippmann的定理” [4] [4] [5]：如果将磁场应用于零电阻材料中，则该材料将通过不让Eld渗透而产生的表面电流来反应，从而使磁场从其室内排除。 ，ever，法拉第定律 / lippmann的定理将预测，如果有限阻力的材料在其内部具有磁场，则将其冷却到零电阻的超导状态时，任何电流都不会流动，并且磁场将保持在内部，甚至在外部磁力源中，磁性磁性也可以恢复。 这不是超导体所做的：超导的金属自发产生一个表面电流，从而从其内部排出磁场[3]。 这似乎违反了法拉第定律。 BCS理论既没有基于电子 - 波相互作用，于1957年由Bardeen，Cooper和Schrieffer [7]提出。 对于其余三分之二，没有公认的理论。Meissner效应令人惊讶：在1933年之前，预计超导体会排除磁场，但不会排出磁场。这是Fara-Day的定律，被称为“ Lippmann的定理” [4] [4] [5]：如果将磁场应用于零电阻材料中，则该材料将通过不让Eld渗透而产生的表面电流来反应，从而使磁场从其室内排除。，ever，法拉第定律 / lippmann的定理将预测，如果有限阻力的材料在其内部具有磁场，则将其冷却到零电阻的超导状态时，任何电流都不会流动，并且磁场将保持在内部，甚至在外部磁力源中，磁性磁性也可以恢复。这不是超导体所做的：超导的金属自发产生一个表面电流，从而从其内部排出磁场[3]。这似乎违反了法拉第定律。BCS理论既没有基于电子 - 波相互作用，于1957年由Bardeen，Cooper和Schrieffer [7]提出。对于其余三分之二，没有公认的理论。伦敦兄弟[1，6]于1935年提出的伦敦方程式提供了对超导体的磁性行为的现象描述，但并未解释supoducducdors如何设法违反法拉第定律。bcs理论提供了超导体的显微镜描述，该描述准确地描述了其许多特性，通常认为它适用于称为“常规超导体”的材料，其中包括所有超导元件和许多化合物。大约有30种不同类别的超导材料[8]，其中大约三分之一被同意为“常规超导体”。该领域是开放的，以进一步进步。