由于光刻图案化沉积石墨烯中普遍存在边缘无序,以及缺乏新的电子学范式,石墨烯最初有望取代硅,但这一希望落空了。本文我们证明了在碳化硅衬底(外延石墨烯)上外延生长的传统图案化石墨烯中的退火边缘由衬底稳定,并支持受保护的边缘状态。边缘状态的平均自由程大于 50 微米,比本体状态大 5000 倍,并且涉及理论上意想不到的马约拉纳类零能量非简并准粒子,该准粒子不会产生霍尔电压。在无缝集成结构中,边缘状态形成零能量一维弹道网络,在带带结处具有基本无耗散的节点。无缝器件结构提供了各种切换可能性,包括低温下的量子相干器件。这使得外延石墨烯成为技术上可行的石墨烯纳米电子学平台,有可能取代硅纳米电子学。
我们分析了描述Hund金属的多轨哈币模型,重点是无处不在的电荷不稳定性,这是由一系列与Hund Metals和正常金属之间的互联物相通用的半完整的Mott绝缘子,这是由发散/负电子可压缩性信号。我们表明,旋转不变性的破裂有利于这种不稳定性:相互作用中的自旋 - 肛门型和晶体层之间的分裂使轨道上的不稳定性区域扩展到较大的掺杂,使其与类似铁的基于铁的材料相关。这些观察结果帮助我们建立了这种不稳定的发生和程度的连贯图片。我们将其追溯到洪德金属中局部自由度的部分冻结,从而降低了允许的局部配置,从而减少了准二粒巡回术。在Hund的金属边界上发生的未重新释放的突然性可以直接连接到电子动能的快速变化,从而与可压缩性的增强和差异有关。
我们研究了在 p-Pb 碰撞中由于初始涡量和电磁场的影响而产生的小系统中重夸克的定向流。我们使用相对论传输代码来模拟小系统的体积演化,并使用朗之万动力学研究重夸克动量演化。对于重夸克与体积的相互作用,我们采用了准粒子模型 (QPM)。我们观察到由于电磁场而产生的粲夸克的定向流分裂 (v 1) 较大,这与核-核碰撞中粲夸克的定向流分裂相当。然而,在 p 核碰撞中,由于初始倾斜物质分布而导致的定向流的幅度并不大。由于碰撞系统的不对称性,观察到的定向流并不快度奇数。本文中提出的结果提供了一种独立的方法来量化产生的初始电磁场和小系统中的物质分布。
我们研究了两个量子点的逐渐发展,这些量子点附着在拓扑超导纳米线的相对侧,托有边界模式。特别是,我们探索通过零能量的主要模式在这些量子点之间传递的非平衡互相关。我们的分析和数值结果揭示了电子配对的瞬态行为中可观察到的非本地特征,随后杂交结构朝着其渐近稳态构造进化。我们估计这些暂时现象的持续时间。使用时间依赖性数值重新归一化组技术的非扰动方案,我们还分析了与接近度诱导的电子配对竞争的相关效应的非平衡特征。这些动力学过程可以使用超导杂交纳米结构对拓扑和 /或常规的超导量子位施加的编织方案表现出来。
在经受相干声子驱动器的铜材料材料中据报道了光诱导的超导性的签名。从瞬态terahertz电导率中提取了“冷”超流体,并被认为与“热”未经节制的准粒子共存,这是一个驱动触发性系统的标志,在该系统中,相干和不相互反应之间的相互作用尚未得到充分了解。在这里,使用时间分辨的自发拉曼散射来探测YBA 2 Cu 3 O 6的光诱导的超导状态的晶格温度。48。通过测量未发动的“观众”声子模式的时间依赖性拉曼散射强度,观察到晶格温度的升高高达140 K。该值与在相同激发条件下测得的准粒子温度估计升高一致。这些温度变化提供了有关驱动状态及其衰减性质的定量信息,并可能提出一种优化这种效果的策略。
我们研究了 p-Pb 碰撞中由于初始涡量和电磁场的影响而产生的小系统中重夸克的定向流。我们使用相对论传输代码来模拟小系统的体积演化,并使用朗之万动力学研究重夸克动量演化。对于重夸克与体积的相互作用,我们采用了准粒子模型 (QPM)。我们观察到由于电磁场而产生的粲夸克的定向流分裂 (∆ v 1 ),这与核-核碰撞中粲夸克的定向流分裂相当。然而,由于 p 核碰撞中初始倾斜物质分布导致的定向流的幅度并不大。由于碰撞系统的不对称性,观察到的定向流并不快度奇数。本文中提出的结果提供了一种独立的方法来量化产生的初始电磁场和小系统中的物质分布。
我们提出了一种方案,通过量子计算机上的统计抽样来构建相互作用电子系统的单粒子格林函数 (GF)。尽管电子自旋轨道的产生和湮灭算符的非幺正性使我们无法有选择地准备特定状态,但已证明量子比特可以进行概率状态准备。我们提供配备最多两个辅助量子比特的量子电路,以获得 GF 的所有组件。我们基于幺正耦合簇 (UCC) 方法对 LiH 和 H 2 O 分子的 GF 构建进行了模拟,通过比较 UCC 方法中的准粒子和卫星光谱以及全配置相互作用计算的光谱来证明我们方案的有效性。我们还通过利用 Galitskii-Migdal 公式来检查采样方法的准确性,该公式仅从 GF 中给出总能量。
2微波动力电感检测器18 2.1导体和复杂导电率。。。。。。。。。。。。。。。。19 2.2超导性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。20 2.2.1基本现象学:库珀对和准粒子。。。21 2.2.2准颗粒生成和重组。。。。。。。。。24 2.2.3穿透深度和薄膜。。。。。。。。。。。。。。。30 2.2.4复杂的电导率:Mattis-Bardeen理论。。。。。。31 2.3微波谐振器和S-参数。。。。。。。。。。。。。。。37 2.3.1预序:微波网络和S-参数。。。37 2.3.2共振电路和质量因素。。。。。。。。。。。。。38 2.4动力电感探测器的原理。。。。。。。。。。。。。。43 2.4.1 MKID的表面阻抗。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 43 2.4.2响应性。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 44 2.4.3非线性和分叉。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 53 2.5灵敏度和噪声。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。43 2.4.1 MKID的表面阻抗。。。。。。。。。。。。。。。。。43 2.4.2响应性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。44 2.4.3非线性和分叉。。。。。。。。。。。。。。。。。。53 2.5灵敏度和噪声。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。56 2.5.1背景。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。57 2.5.2时间常数。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。59 2.5.3光子噪声。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。61 2.5.4生成重组噪声。。。。。。。。。。。。。。62 2.5.5 tls噪声。。。。。。。。。。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>63 2.6.6总NEP。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 64 div>63 2.6.6总NEP。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>64 div>
这本现代文本描述了量子大厅效应的实验发现和1980年代的高温超高率的实验性发现,描述了量子冷凝物理学的显着发展。在审查了可及其独立粒子描述的物质阶段后,以可访问和统一的方式描述了物质的纠缠阶段。使用具有Z 2旋转液体的能隙的最简单偶合键键绝缘子引入了分数化和新兴量规场的概念。在带拓扑和parton方法中的概念组合,以获得各种实验相关的间隙状态。相关的金属状态是描述的,首先讨论了近藤对金属磁杂质的影响。使用Sachdev – Ye-Kitaev模型引入了没有准颗粒激发的金属,然后讨论了临界费米和奇怪的金属。众多章节问题扩大了读者的理解并增强了关键概念。
照片控制对于推进和操纵量子材料的新功能性能是至关重要的。在这里,我们通过在子gap频率下的非平衡准粒子产生平面带中的微波增强超导性。在常规超导体中,已知通过通过费米速度确定的辐射吸收发生,但是在平坦带中很小,导致淬火的准粒子激发。引人注目的是,与常规范式相反,我们显示了通过Bloch量子几何形状启用的平坦带系统中的微波吸收,从而导致超导间隙增强,从而强调了无序平面频带超导能力的频带几何形象。具体来说,我们在有前途的候选材料的扭曲双层石墨烯中证明了这一点,并在临界温度附近发现显着的差距增强。这项工作表明,具有非平凡扁平带的材料的非平衡动力学是未来实验和理论研究的有前途的领域。