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用于空间材料评估的低地球轨道原子氧环境模拟设施
为了评估自由号空间站 (SSF) 和未来任务的空间电源系统组件材料的耐久性，有必要在地面设施中模拟低地球轨道原子氧的加速暴露。美国国家航空航天局 (NASA) 刘易斯研究中心开发的设施提供了定向或散射氧气束、真空紫外线 (VUV) 辐射的加速暴露率，并提供原位光学特性分析。该设施利用电子回旋共振 (ECR) 等离子体源产生低能氧气束。可以在 250 至 2500 纳米的波长范围内原位测量样品的总半球光谱反射率。氘灯提供的 VUV 辐射强度水平在 115 至 200 纳米范围内，相当于三至五个太阳。减速电位分析表明，对于最适合高通量、低能量测试的操作条件，分布离子能量低于 30 电子伏特 (eV)。峰值离子能量低于设施中评估的聚合物保护涂层的溅射阈值能量 (-30 eV)，因此允许长时间暴露而不会发生溅射侵蚀。中性物质的热能预计约为 0.04 eV 至 0.1 eV。基于聚酰亚胺 Kapton 质量损失的最大有效通量水平为 4.4x10 16 原子/cm z . s，因此可提供高度加速的测试能力。
直接通过时间分辨的检测和定量二乙基乙醚氧化中的关键反应性中间体在t = 450 - 600 K.
图2。光子能量（8.5-11 eV）和时间（0-30 ms）在450 K，7500 Torr和[O 2] = 7×10 17 cm -3的CL引入DEE的氧化中的质谱（0-30 ms）。由DEE氧化形成的物种引起的峰通过其M / Z标记。未显示由DEE产生的耗尽的离子峰。星号标记了o 2 +峰是由痕量的残留量高能量辐射电离O 2引起的，这在我们的实验中以很高的浓度存在。匕首标记了m / z 117的虚拟光解诱导的伪影，这不会影响其他峰的测量。
229 m Th低能μ子库仑激发截面*
Th 核中的低能同质异能态 (eV) 已引起人们的广泛兴趣，因为它可以用于设计超精密核钟[1-4]、光学范围的核激光器[5,6]和 VUV 范围的核发光二极管[7]，也可以用于研究许多不寻常的过程：Th 在激光辐射下通过电子桥处的电子壳层激发和衰变[8-15]，通过边界条件 [16]或化学环境 [17,18]控制同质异能能级衰变，Th 异构体的衰变[19]及其伴随的轫致辐射[20]，精细结构常数和强相互作用参数变化的相对效应[21-23]，长时间内衰变定律的指数性检验[24]，等等。
使用AG – SIO2选择性吸附，然后是GC×GC-FID
从废物塑料和轮胎中测定热解油中的烯烃对于优化热解过程至关重要，尤其是在圆形经济方面进一步先进的这些油。识别烯烃，即使使用GC×GC等高分辨率技术，也没有TOF-MS具有挑战性，这允许修改电离步骤。当前，确定塑料热解油中烯烃的唯一方法是GC-VUV，最近标准化为ASTM D8519。但是，对于许多从事塑料回收工作的研究团队来说，TOF-MS和VUV在条件中不起作用。本文引入了一种简单的方法，用于在AGNO 3 /SIO 2上选择性微尺度吸附，然后进行GC×GC-FID分析。烯烃在去除前后各个碳氢化合物群中的色谱区损失间接确定。仅需要50μl样品和15分钟的样品分离。我们的方法得到了广泛的验证，并可靠地确定了在轻度氢处理后，来自塑料和轮胎及其产品的多种热解油中的烯烃含量。对于所有通过热化学过程进行塑料回收利用的研究人员和工业公司来说，它负担得起，因为它不需要MS检测器。
文章实施了用于太空碎片分析的低温设施
摘要：本文源于对航天器材料降解和空间碎片形成的持续研究。提出了热真空循环低温设施的设计和实施，以评估低地球轨道（LEO）的空间碎屑的生成。描述了用于航天器外部材料评估的设施，并提供了一些获得的结果。基础设施是在欧洲航天局（ESA）的研究框架内开发的。低温设施的主要目的是模拟狮子座航天器环境，即热循环和真空紫外线（VUV）辐射，以模拟航天器材料降解和空间碎片的产生。在先前的工作中，LEO测试条件下的某些结果表明了低温设施对材料评估的有效性，即：卫星油漆的降解，其热光学特性发生了变化，从而导致覆盖片的排放；压力敏感粘合剂（PSA）的降解用于将魔术贴粘合到航天器上，并将多层绝缘（MLI）粘合到航天器上。生成的油漆片是空间碎片。因此，在太空任务的情况下，航天器失去了热屏蔽能力，PSA胶带的故障和魔术贴特性的丧失可能有助于释放完整的MLI毯子，这有助于产生太空碎片的产生，从而呈现出对主地球或地球或地球上太空任务的增长威胁的生成。
Th-229 核的激光激发
利用相干电磁辐射对基本量子系统进行共振激发是许多物理学实验的核心，例如原子和分子光谱、原子钟、量子信息处理等。相干激光激发有许多应用，特别是需要高精度控制量子叠加态的频率或相位时，但迄今为止它在核物理中几乎没有使用[1]。从典型的核激发能量和可用的激光光子能量之间的巨大不匹配可以理解激光激发原子核的困难。核激发已经在激光产生的等离子体中得到证实，其中相互作用是通过在强激光场中加速的电子介导的，电子在碰撞中或通过X射线范围内的轫致辐射与原子核相互作用[2]。不同的原子核已经通过同步辐射在6 – 60 keV能量范围内的跃迁上进行共振激发，寿命在纳秒到微秒范围内[3]。 Sc-45 的 12.4 keV 共振最近在欧洲 x 射线自由电子激光器 [4] 上被激发，其寿命为 0.47 秒。Th-229 原子核以其独特的低能同质异能态而闻名 [5 – 7] 。其激发能量为 8.4 eV，使核跃迁处于真空紫外 (VUV) 光谱范围内，使其可用于台式激光系统和精密光学工具的实验
国家同步加速器光源
可靠性和轨道稳定性。FY-92 期间 VUV 和 X 射线环的非计划停机时间分别为 3.1% 和 3.7%。工作人员已齐心协力确定并解决主要的停机原因。从旧计算机系统到新计算机系统的过渡进展顺利，应在 FY-93 年底前完成。工作人员值得称赞的是，他们能够在保持操作的同时更换整个控制系统，从而使转换对用户社区透明。X 射线环非计划停机的第二大原因是 RF 系统。为了解决这个问题，在 1992 年 12 月停机期间安装了第四个 RF 腔。有了四个腔，每个腔的平均负载就会减少，从而更可靠地运行。此外，如果一个腔掉落，那么其他三个腔会提供足够的功率，使光束不会倾泻。注入系统也正在进行重大升级。线性能量增加到 120MeV，现在以新能量定期运行。正在为助推器安装新的偶极子、四极子和六极子电源。用户应该能明显看到注入时间和系统可靠性的改善。填充期间的轨道稳定性由全局谐波反馈系统提供，垂直方向优于 20 微米，水平方向优于 40 微米。NSLS 工作人员
PTB 的 EUV 辐射测量更新
极紫外光刻 (EUVL) 技术基础设施的开发仍然需要许多领域达到更高水平的技术就绪状态。需要引进大量新材料。例如，开发 EUV 兼容薄膜以采用经批准的 EUVL 光学光刻方法需要以前没有的全新薄膜。为了支持这些发展，PTB 凭借其在 EUV 计量方面 [1] 的数十年经验 [2]，在带内 EUV 波长和带外提供了广泛的光化和非光化测量。两条专用的、互补的 EUV 光束线 [3] 可用于辐射度 [4,5] 特性分析，分别受益于小发散度或可调光斑尺寸。EUV 光束线 [5] 覆盖的波长范围从低于 1 nm 到 45 nm [6]，如果另外使用 VUV 光束线，则可以覆盖更长的波长。标准光斑尺寸为 1 毫米 x 1 毫米，可选尺寸低至 0.1 毫米至 0.1 毫米。单独的光束线提供曝光设置。过去曾采用 20 W/cm 2 的曝光功率水平，通过衰减或失焦曝光可获得较低的通量。由于差分泵送阶段，样品可以在曝光期间保持在定义的气体条件下。我们介绍了我们用于 EUV 计量的仪器和分析能力的最新概述，并提供了数据以供说明。
五年战略规划 - 先进光源
先进光源 (ALS) 是一个基于电子储存环的同步辐射设施，由美国能源部基础能源科学计划 (DOE-BES) 提供支持。ALS 于 1993 年开始运行，此后不断升级，一直是世界上最亮的软 x 射线源之一。ALS 针对使用来自软 x 射线波荡器源的强光束的 x 射线光谱、显微镜和散射进行了优化，但也为更广泛的社区提供服务，这些社区使用来自超导磁体、传统偶极磁体和插入装置的硬 x 射线、红外 (IR) 和真空紫外 (VUV) 辐射进行研究。1.9 GeV 环在 40 多条光束线上拥有世界一流的终端站和仪器，为近 1700 名用户提供服务，他们每年出版 800 多份出版物，并在能源科学、地球和环境科学、材料科学、生物学、化学和物理学领域开展基础、应用和工业研究。我们的使命是向广大科学界提供我们世界一流的同步加速器光源能力和专业知识，推动科学进步，造福社会。发展、维护和支持一个充满活力和多样化的用户社区对于 ALS 作为用户设施的成功至关重要。为了吸引社区，ALS 科学家通过多种渠道与社区进行接触，包括参加会议、组织研讨会以及参加董事会和审查委员会。
库仑激发截面
人们对 229 Th 核中低能级同质异能态 3 / 2 + （ E < 10 eV）产生了浓厚的兴趣，因为可以设计超精密核钟 [1, 2, 3, 4]、光学范围的核激光器 [5, 6] 和 VUV 范围的核发光二极管 [7]，以及研究许多不寻常的过程：激光辐射通过电子桥处的电子壳层激发和衰变 229 m Th [8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15]，通过边界条件 [16] 或化学环境 [17, 18] 控制同质异能能级 γ 衰变，229 m Th 异构体的 α 衰变 [19] 及其伴随的轫致辐射 [20]，精细结构常数和强相互作用参数变化的相对影响 [21, 22, 23]、长时间衰变定律的指数性检验 [24] 等。229 m Th 同质异能态的激发能量是所有已知原子核中最低的。根据最新数据 [25]，它的能量 E is 为 8.19±0.12 eV。这个结果与文献 [26] 中获得的 E is = 8.28±0.17 eV 值接近，也与文献 [27] 测量的 E is = 8.10±0.17 eV 和文献 [28] 中的 E is = 7.8±0.5 eV 接近。在此之前，在 1990 年至 2007 年的相当长的一段时间内，人们认为 E is < 5 eV [29, 30]。目前，233 U 的 α 衰变实际上是获得 229 m Th 异构体的唯一方法。目前无法通过激光辐射有效激发 229 m Th，因为这需要比现在更精确地了解跃迁能量。因此，在工作 [7] 中，提出通过非弹性电子散射激发 229 m Th。事实证明，在束流能量区域 E ≈ 10 eV 内，激发截面达到 10 − 25 cm 2 的值。如此大的截面表明，使用带负电的粒子束获得 229 m Th 的方法是有前途的。作为工作 [7] 的延续，我们在此考虑低能μ子与 229 Th 核的非弹性散射过程。此类工作的先决条件可能是以下考虑。在 Born 近似中，核激发到能量为 E 的同质异能态的截面在文献 [31] 中通过分析获得，在文献 [32] 中通过分析获得。磁偶极子 ( M 1) 跃迁和电四极子 ( E 2) 跃迁的截面形式为 [31, 32]